Schaltungstechnik

204 4 Linearverstärker
100
1,0
100m
180 o
90 o
U2 U1 = 10
0 o
10Hz 1,0kHz 100kHz 10MHz
U2 U1 U2 U
1
Bild 4.2-24: Verstärkungsfrequenzgang des parallelgegengekoppelten Systems nach Bild
4.2-23
Die Abschätzwerte werden durch das Simulationsergebnis in Bild 4.2-24 bestätigt.
Als nächstes wird die Zweigimpedanz gebildet aus der Knotenspannung am
Knoten 1- und dem Zweigstrom durch den Rückkopplungswiderstand R2 betrachtet.
Diese Zweigimpedanz wirkt gegen Masse und schaltet sich zur Eingangsimpedanz
Zid parallel. Bei tiefen Frequenzen beträgt der Beitrag der betrachteten
Zweigimpedanz im Beispiel 1. Dies liegt daran, dass am Knoten 1- eine extrem
kleine Spannung aufgrund der hohen Verstärkung anliegt. Über den Widerstand
fließt aber der (hohe) Strom U2 /R2 . Umgerechnet auf die „kleine“ Knotenspannung
am Eingang 1- wird der Widerstand R2 transformiert um:
R2 Zx =
----------------;
1 + vud Diese Transformation wird „Transimpedanzbeziehung“ genannt. Alle Verstärker,
bei denen eine Impedanz (hier R 2 ) zwischen Eingang und Ausgang in der
beschriebenen Form vorliegt, weisen diese Transformationseigenschaft auf. Bild
4.2-25 bestätigt die getroffene Abschätzung der Zweigimpedanz. Das folgende
Bild 4.2-26 soll die Verhältnisse allgemein veranschaulichen. Dabei geht es um die
Ermittlung der Wirkung des Rückkopplungswiderstandes am Eingang und am
Ausgang des Geradeausverstärkers. Es zeigt sich, dass die Transformationswirkung
nur am Eingang gegeben ist.
f 1
=
10MHz
(4.2-19)