Wachstum und Charakterisierung dünner PTCDA-Filme auf ...

Abb. 5.4.10: Vergleich der geometrischen Si-
mulation mit dem experimentellen Beugungs-
bild.
5.4. Adsorption von PTCDA auf Si(111) √ 3× √ 3 R-30 ◦ -Bi
Abb. 5.4.11: Beugungsbild der mit 1ML
PTCDA bedeckten Si(111) √ 3 × √ 3R-30 ◦ -Bi-
Oberfläche. Die ungeklärten Beugungsreflexe
sind rot markiert.
brick-wall (BW)) erklärt werden. Die reziproken Gittervektoren dieser Struktur sind in
Abb. 5.4.12 rot eingezeichnet. Eine solche Molekülanordnung wurde bis jetzt nur auf der
Ag(110)-Oberfläche beobachtet [63]. Glöckler et al. [63] bestimmten die Dimension der
Einheitszelle auf der Ag(110)-Oberfläche zu 11,9 Å×11,9 Å, welche identisch mit der Abmessung
der hier gefundenen Struktur ist (siehe Tab. 5.4.3). Mit Hilfe der STM-Analysen
auf der Ag(110)-Oberfläche [63] kann der Strukturvorschlag in Abb. 5.4.12 gemacht werden.
Wird die brick-wall-Struktur hinsichtlich der intramolekularen Ladunsgverteilung
betrachtet, so lässt sich feststellen, dass sich bei dieser Anordnung die negativen Partialladungen
der Anhydridgruppe benachbarter Moleküle repulsiv gegenüberstehen. Im
Vergleich dazu liegen in der HB-Struktur die Endgruppen nahe der positiven Partialladungen
der H-Atome benachbarter Moleküle, also in attraktiver Position. Daraus lässt
sich folgern, dass bei der BW-Struktur die Substrat-Adsorbat-Wechselwirkungen eine
entscheidende Rolle spielen und die attraktiven Adsorbat-Adsorbat-Wechselwirkungen
geringer sein müssen als bei der HB-Struktur.
Darüber hinaus kann noch eine weitere Struktur beobachtet werden, die fast identisch
mit der BW-Struktur ist. Die Vektoren der reziproken Einheitszelle sind in Abb. 5.4.12
grün eingezeichnet. Die Einheitsvektoren dieser Struktur (BWM) schließen im Rahmen
des Fehlers den gleichen Winkel wie die der BW-Struktur ein, jedoch weisen sie eine
unterschiedliche Länge auf (siehe Tab. 5.4.3). Diese Struktur wurde bis jetzt weder auf
Halbleitersubstraten noch auf Metallen beobachtet. Im Vergleich mit der BW-Struktur
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