Wärmetransportphänomene - Lehrstuhl für Thermodynamik - TUM

48 KAPITEL 5. WÄRMESTRAHLUNG
und b) aufgrund des 2. Hauptsatzes der Thermodynamik T1 = T2. Daraus folgt
für den diffus-grauen Strahler ”1”.
ɛ1 = α1
5.5 Einfache Strahlungsaustauschbeziehungen
(5.10)
Wir setzen zwei diffus-graue Strahlungsflächen A1 und A2 und damit die Gültigkeit des Kirchhoffschen
Gesetzes voraus. Wegen ɛi = αi und αi + ρi = 1 (für Oberflächenstrahler) können
Reflexions- und Absorptionsgrad eliminiert werden, so dass in den folgenden Formeln nur der
Emissionsgrad der verschiedenen Flächen i erscheint. Beziehungen für den von der Fläche A1
netto ausgestrahle Wärmestrom ˙ Q1❀2 resultieren aus der Summation von Reihentermen, welche
bei einem, gegenüber Abb. 5.5 verallgemeinerten Wechselspiel von Emission, Absorption
und Reflexion entstehen (siehe Abb. 5.6). Eine Herleitung dieser Beziehungen findet sich z.B.
in der Vorlesung Wärme- und Stoffübertragung.
• Zwei planparallele Platten großer Ausdehnung
˙Q1❀2 = A C12 (T 4 1 − T 4 2 ).
C12 =
σ
1
+
ɛ1
1
.
− 1
ɛ2
• Konvexer Köper im geschlossenen Raum
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