Wärmetransportphänomene - Lehrstuhl für Thermodynamik - TUM

Weitere Magazine

Empfehlungen

Info

30 KAPITEL 3. STATIONÄRE WÄRMELEITUNG e✷Xerzitien Richtig ✷X oder falsch ? ✷ Die Temperaturleitfähigkeit a ist eine Art Diffusionskonstante für Störungen des Temperaturfeldes ✷ In einem homogen-isotropen Körper, dessen Geometrie im einfachsten Fall durch ein cartesisches Koordinatensystem beschrieben wird, ist das Temperaturprofil zwischen ebenen, parallelen Isothermenflächen durch einen exponentiellen Abfall gegeben. ✷ Weil die Mantelfläche einer dünnen Zylinderschale proportional zu ihrem Radius zunimmt, muss die radiale Wärmestromdichte indirekt proportional zum Radius abnehmen, so dass sich ein logarithmischer Temperaturverlauf ergibt. ✷ die Diskussion des kritischen Radius beim Zylinder hat gezeigt, dass mehr Isolationsmaterial z.B. um ein Heizungsrohr nicht immer weniger Wärmeverluste bedeutet. Dies läßt sich anschaulich wie folgt erklären: Vergrössert man die Dicke des Isolationsmantels, so vergrößert man den Wärmeleitwiderstand, verringert aber den Wärmeübergangswiderstand, da die für den Wärmeübergang zur Verfügung stehen Fläche ebenfalls zunimmt. Da Wärmeleit- und Wärmeübergangswiderstand in Reihe geschaltet sind, ist eine Verringerung des Gesamtwiderstandes möglich. ✷ der k-Wert ist gleich dem Inversen des soeben angesprochenen Gesamtwärmeleitwiderstandes. ✷ es sind auch Konfigurationen denkbar, die einer Parallelschaltung von Wärmeleitwiderständen entsprechen. ✷ die Biot-Zahl Bi = α/λ ist das Verhältnis des Wärmeleit- zum Wärmeübergangswiderstand. ✷ Voraussetzung für die Anwendbarkeit der Formfaktoren ist eine jeweils einheitliche Temperatur auf den verschiedenen Berandungsflächen. Wärmeleitung mit konstanter Wärmequellendichte: Eine dünne ebene Platte (einseitig adiabat, Dicke R), ein langer Zylinder und eine Kugel (jeweils Durchmesser R) aus dem selben Material sind vom selben Fluid mit konstanter Temperatur T∞ über- bzw. umströmt. Die jeweiligen Wärmeübergangskoeffizienten α sind als unendlich groß zu betrachten. ✷ Das Temperaturmaximum (bezüglich T∞) beträgt im Zylinder das Doppelte derjenigen in der Kugel. ✷ Das Temperaturmaximum beträgt in der Kugel nur ein Drittel derjenigen in der Platte.
3.3. WÄRMELEITUNG MIT WÄRMEQUELLEN 31 ✷ Das Temperaturmaximum bezüglich T∞ ist im Zylinder größer als in der Platte, da die Mantelfläche einer koaxialen Zylinderschale innerhalb des betrachteten Zylinders nach außen hin linear zunimmt, und somit die Wärme aus den äußeren Bereichen besser abgeführt werden kann.
Seite 1 und 2: Skriptum zur Vorlesung Wärmetransp
Seite 3 und 4: Inhaltsverzeichnis 1 Einführung 1
Seite 5 und 6: INHALTSVERZEICHNIS v 7 Grundbegriff
Seite 7 und 8: Kapitel 1 Einführung In der Vorles
Seite 9 und 10: ��
Seite 11 und 12: Kapitel 2 Grundbegriffe der Wärmel
Seite 13 und 14: 2.2. FOURIERSCHE DIFFERENZIALGLEICH
Seite 15 und 16: 2.3. ZEITLICHE UND ÖRTLICHE RANDBE
Seite 21 und 22: Kapitel 3 Stationäre Wärmeleitung
Seite 23 und 24: 3.1. WÄRMEDURCHGANG UND PÉCLET-GL
Seite 29 und 30: 3.2. ZWEIDIMENSIONALE WÄRMELEITUNG
Seite 31 und 32: 3.2. ZWEIDIMENSIONALE WÄRMELEITUNG
Seite 33 und 34: 3.3. WÄRMELEITUNG MIT WÄRMEQUELLE
Seite 35: 3.3. WÄRMELEITUNG MIT WÄRMEQUELLE
Seite 39 und 40: Kapitel 4 Instationäre Wärmeleitu
Seite 41 und 42: 4.1. SPRUNGANTWORT EINER BLOCKKAPAZ
Seite 43 und 44: 4.3. BIOT- UND FOURIER ZAHL 37 Die
Seite 45 und 46: 4.3. BIOT- UND FOURIER ZAHL 39 4.3.
Seite 47 und 48: Kapitel 5 Wärmestrahlung 5.1 Begri
Seite 49 und 50: 5.2. SCHWARZE KÖRPER 43 Abbildung
Seite 51 und 52: 5.3. EMISSION UND ABSORPTION NICHT-
Seite 53 und 54: 5.4. KIRCHHOFFSCHES GESETZ 47 5.3.3
Seite 55 und 56: 5.5. EINFACHE STRAHLUNGSAUSTAUSCHBE
Seite 57 und 58: 5.6. WELLENLÄNGENABHÄNGIGKEIT OPT
Seite 59 und 60: 5.6. WELLENLÄNGENABHÄNGIGKEIT OPT
Seite 61 und 62: 5.7. GASSTRAHLUNG 55 5.7 Gasstrahlu
Seite 63 und 64: 5.8. STRAHLUNG & WÄRMEÜBERGANG 57
Seite 65 und 66: 5.8. STRAHLUNG & WÄRMEÜBERGANG 59
Seite 67 und 68: Kapitel 6 Massen- und Energiebilanz
Seite 69 und 70: 6.1. IDEAL GERÜHRTER BEHÄLTER MIT
Seite 71 und 72: 6.2. WÄRMEVERLUSTE BEI STRÖMUNG I
Seite 73 und 74: 6.3. WÄRMETAUSCHER 67 Abbildung 6.
Seite 75 und 76: 6.3. WÄRMETAUSCHER 69 N ≡ kA , (
Seite 79 und 80: 6.3. WÄRMETAUSCHER 73 und entsprec
Seite 83 und 84: 6.3. WÄRMETAUSCHER 77 Strömungsf
Seite 85 und 86: Kapitel 7 Grundbegriffe von Wärme
Seite 87 und 88:
7.1. WESENTLICHE ERGEBNISSE DER STR
Seite 89 und 90:
Seite 91 und 92:
Seite 93 und 94:
7.2. DIMENSIONSLOSE FORM DER ERHALT
Seite 95 und 96:
Seite 97 und 98:
Seite 99 und 100:
Seite 101 und 102:
Kapitel 8 Impuls- und Wärmeübertr
Seite 103 und 104:
8.2. ANALYTISCHE GRENZSCHICHTLÖSUN
Seite 105 und 106:
Seite 107 und 108:
Seite 109 und 110:
8.3. GRENZSCHICHTABLÖSUNG 103 a) A
Seite 111 und 112:
8.3. GRENZSCHICHTABLÖSUNG 105 Zusa
Seite 113 und 114:
Kapitel 9 Ähnlichkeitstheorie und
Seite 115 und 116:
9.1. BESTIMMUNG VON KENNZAHLEN - π
Seite 117 und 118:
9.2. BESTIMMUNG VON KENNZAHLEN AUS
Seite 119 und 120:
9.3. DIE FUNKTIONALE FORM DER LÖSU
Seite 121 und 122:
9.4. AUSLEGUNG VON MODELLVERSUCHEN
Seite 123 und 124:
9.5. DARSTELLUNG EXPERIMENTELLER ER
Seite 125 und 126:
9.6. DIMENSIONSLOSE FORM DER LÖSUN
Seite 127 und 128:
9.7. ANALOGIEN 121 Für den Reibung
Seite 129 und 130:
Kapitel 10 Freie Konvektion Wenn ei
Seite 131 und 132:
10.2. BOUSSINESQ-APPROXIMATION DER
Seite 133 und 134:
10.3. KENNZAHLEN UND ÄHNLICHKEITSL
Seite 135 und 136:
Literaturverzeichnis [1] H. D. Baeh
Seite 137 und 138:
Anhang A Nomenklatur Deutsche und e
Seite 139 und 140:
Anhang B Kennzahlen Biot-Zahl Bi =
Seite 141:
Prandtl-Zahl Pr = ν (B.9) a Die Pr
Alle anzeigen

Wärmetransportphänomene - Lehrstuhl für Thermodynamik - TUM

Erfolgreiche ePaper selbst erstellen

Template löschen?

Als Template speichern?