Universität Osnabrück, Graduiertenkolleg Mikrostruktur oxidischer
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38 UNIVERSITÄT OSNABRÜCK, FACHBEREICH PHYSIK<br />
konstanten Gitters!) sogar exakt lösen kann. Das haben wir getan und im Spezialfall longitudinaler Geometrie<br />
im (110)-Schnitt näher untersucht [R9]. Es stellte sich heraus, dass man verschiedene Fälle unterscheiden muss,<br />
die sich durch den Parameter<br />
I 2 1<br />
a =<br />
I sin 2φ<br />
1<br />
unterscheiden, wobei I1 und I2 die Intensitäten der Schreibstrahlen sind und φ ein Winkel ist, der mit der<br />
Anfangspolarisation zusammenhängt. Für a < 1 ändert sich die Modulation periodisch mit der Kristalltiefe, und<br />
das ist sehr ungewöhnlich [R9, K2]. Erst ab a = 1 erhält man das gewohnte Verhalten, dass die Modulation mit<br />
wachsender Kristalltiefe nach 0 geht [R9]. Die üblichen Formeln der skalaren Zweiwellenmischung erhält man<br />
im Grenzfall großen as.<br />
Abbildung 2 zeigt die beiden Regime der Zweiwellenmischung für die longitudinale Geometrie eines (110)geschnittenen<br />
Kristalls. (a) a = 0.5. Alle Größen sind periodisch in der Kristalltiefe. (b): Einseitiger Energie-<br />
90<br />
60<br />
30<br />
0<br />
-30<br />
-60<br />
(a)<br />
a= 0.5, β = 15, φ 0 = 26.2°<br />
10 G<br />
100 m<br />
∆ φ<br />
-90<br />
0 4 8 12 16 20 24 28 32 36 40<br />
dimensionless depth Γx<br />
0 4 8 12 16 20 24 28 32 36 40<br />
transfer für a=10. Die Verstärkung G ist mit 10 multipliziert, die Modulation mit 100, ∆φ ist der Winkel zwischen<br />
den Polarisationsvektoren.<br />
Anfangspolarisation und Anfangsstrahlverhältnis sind ebenfalls gegeben.<br />
Eigene Veröffentlichungen<br />
90<br />
75<br />
60<br />
45<br />
30<br />
15<br />
0<br />
(b)<br />
10 G<br />
100 m<br />
∆ φ<br />
a = 10, β = 15, φ 0 = 65.6°<br />
dimensionless depth Γx<br />
R1. V. P. Kamenov, Y. Hu, E. Shamonina, K. H. Ringhofer, V. Y. Gayvoronsky, „Two-wave<br />
mixing in (111)-cut Bi12SiO20 and Bi12TiO20 crystals: characterization and comparison<br />
with the general orientation, Phys. Rev. E 62, 2863-2870, (2000).<br />
R2. Y. Hu, „On diffusion recording and optimum wave mixing in cubic crystals“, Dissertation.<br />
R3. E. Shamonina, Y. Hu, V. P. Kamenov, K. H. Ringhofer, V. Y. Gayvoronsky, S. F.<br />
Nichiporko, A. E. Zagorskiy, N. N. Egorov, V. V. Shepelevich, „Diffusion recording in<br />
photorefractive sillenite crystals: an analytical approach for engineering purposes“, Opt.<br />
Commun. 180, 183-190, (2000).<br />
R4. V. V. Shepelevich, Y. Hu, A. Firsov, E. Shamonina, and K. H. Ringhofer, „Gain<br />
optimization with respect to the thickness of a sillenite crystal“ , Appl. Phys. 68, 931-<br />
936, (1999), Feature edition.<br />
R5. S. F. Nichiporko, A. E. Zagorskiy, V. V. Shepelevich, Y. Hu, K. H. Ringhofer, E.<br />
Shamonina, „Orientation dependence of the diffraction efficiency of holograms in cubic<br />
photorefractive (111)-cut piezocrystals“, Techn. Phys. Lett. 26, 44-49, (2000).<br />
R6. V. V. Shepelevich, S. F. Nichiporko, A. E. Zagorskiy, N. N. Egorov, Y. Hu, K. H.<br />
Ringhofer, E. Shamonina, V. Y. Gaivoronsky, „Optimization of diffraction efficiency and