Relativitätstheorie - Fakultät für Physik und Astronomie - Universität ...
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2 Differentialformen<br />
∧ ι ⋆ d d †<br />
Diese Symbole erwarten Sie in diesem Kapitel. Das äußere Produkt ∧, das innere Produkt ι,<br />
der Hodge-Stern-Operator ⋆ <strong>und</strong> die äußere Ableitung d sind die gr<strong>und</strong>legenden Verknüpfungen<br />
in der Theorie der Differentialformen. Sie alle operieren auf antisymmetrisierten Tensoren <strong>und</strong><br />
bilden die sogenannte äußere Algebra.<br />
2.1 Äußere Algebra<br />
2.1.1 Äußeres Produkt (Keilprodukt)<br />
Das Tensorprodukt ist nicht kommutativ, denn <strong>für</strong> zwei verschiedene Vektoren v,w ∈ V ist<br />
v ⊗ w �= w ⊗ v. Oft sind aber bestimmte Symmetrieeigenschaften unter Vertauschung erforderlich.<br />
In diesem Fall kann man das Tensorprodukt symmetriesieren bzw. antisymmetrisieren, ähnlich<br />
wie man z.B. Mehrteilchenwellenfunktionen in der Quantenmechanik symmetrisiert oder<br />
antisymmetrisiert. Das setzt allerdings voraus, dass alle Tensorkomponenten die gleiche Gestalt<br />
haben, also Elemente des gleichen Vektorraums sind. Insbesondere ist es auch unmöglich, Vektoren<br />
<strong>und</strong> Linearformen zu mischen. Symmetrisierte bzw. antisymmetrisierte Tensorprodukte<br />
können deshalb entweder rein kontravariant (nur aus Vektoren gebildet, nur obere Indices) oder<br />
rein kovariant sein (nur aus Linearformen gebildet, nur untere Indices).<br />
In der <strong>Relativitätstheorie</strong> spielen antisymmetrische Tensoren eine wesentliche Rolle, denn sie<br />
verallgemeinern das antisymmetrische Kreuzprodukt des R 3 . Um solche Tensoren zu konstruieren,<br />
definiert man ein antisymmetrisiertes Tensorprodukt, das sogenannte äußere Produkt, wegen<br />
des verwendeten Symbols ’∧’ auch Keilprodukt (engl. wedge product) oder auch Dachprodukt<br />
genannt. Für zwei Vektoren v1,v2 ∈ V ist es definiert durch<br />
v1 ∧ v2 := v1 ⊗ v2 − v2 ⊗ v1. (2.1)<br />
Analog ist das Keilprodukt aus n Vektoren v1,...,vn ∈ V definiert als<br />
wobei der Antisymmetrisierungsoperator<br />
v1 ∧ v2 ∧ ... ∧ vn := A � �<br />
v1 ⊗ v2 ⊗ ... ⊗ vn , (2.2)<br />
A � �<br />
v1 ⊗ v2 ⊗ ... ⊗ vn := ∑ sgn(σ)<br />
σ∈Pn<br />
Haye Hinrichsen — Allgemeine <strong>Relativitätstheorie</strong><br />
n�<br />
k=1<br />
vσk , (2.3)