Atmosphäre und Gebirge – - DMG

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Existenz der Hochebene selbst verdanken. Dieses Ergebnis
wird durch weitere Rechnungen gestützt
(ZÄNGL et al. 2001), in denen die Topographie bis zur
Grenze von Tibet realistisch vorgegeben, die Hochebene
von Tibet selbst aber entfernt wurde. Diese drastische
Änderung hatte fast keinen Einfluss auf die Talwinde
bei Marpha und Jomsom.
3 Messungen im Altiplano
J. Egger: Thermische Zirkulation von Hochplateaus
Anders als beim Kali Gandaki haben sich im Altiplano
die Messungen auf Passwinde konzentriert, um so die
thermische Zirkulation einer Hochebene zu erfassen
und nicht die von zuführenden Tälern. Auch wenn diese
Messungen nicht immer unter einem günstigen
Stern standen – Schneefälle, politische Unruhen und
starke Überströmung haben die Messungen an drei
Pässen behindert – so gelang es doch, erstmalig diese
Zirkulation direkt nachzuweisen. Abb. 6-7 zeigt das
Gelände an einem Pass im Süden Boliviens, jenseits
dessen das Gelände nach Westen um gut 2000 Meter
zur Atacamawüste abfällt. Der Startpunkt des Ballons
ebenso wie die nördlich gelegene Laguna Ramadita
liegen auf dem Altiplano, einer erstaunlich flachen
Hochebene von etwa 200 km Ost-Westerstreckung
und einer Ausdehnung von etwa 1000 km in nordsüdlicher
Richtung. Die Geländehöhe liegt durchweg über
4000 m. Am Morgen befand sich eine ausgeprägte Inversion
über dem Becken. Am Vormittag des Messtages
entwickelte sich zunächst östlicher Hangaufwind in
Richtung des Passes zwischen den Vulkanen. Am
Nachmittag setzte sich die thermische Zirkulation des
Altiplano durch mit Westwinden bis in eine Höhe von
etwa 800 m über Grund. Die Hangwinde werden durch
das Einströmen vom Pass her unterdrückt. Der Ballon
geriet über dieser Westwindschicht in eine Zone östlicher
Winde, die vermutlich dem auswärts gerichteten
Ast der thermischen Zirkulation der Hochebene (siehe
Abb. 6-1) zuzuordnen ist. Darüber traf der Ballon
erneut auf eine westliche Strömung, die dem schwachen
großräumigen Windfeld angehört.
Das Profil der potentiellen Temperatur zeigt, dass die
konvektive Grenzschicht mehr als 2000 m mächtig ist
und somit die das Altiplano begrenzenden Bergketten
übersteigt. Die begleitenden Rechnungen haben ergeben,
dass die thermische Zirkulation des Altiplano an
den Pässen ihren Ausgang nimmt und der Zustrom von
außen, nicht unähnlich einem Land-Seewind-System,
allmählich ins Innere der Hochebene fortschreitet. Es
zeigt sich aber auch, dass die Hangwindzirkulationen
an den Abhängen des Altiplano sowohl nach Osten als
nach Westen auf den Zustrom in die Hochebene fast
keinen Einfluss haben. Dies entspricht dem Befund,
dass die Winde im Tal des Kali Gandaki durch die Existenz
des Plateaus von Tibet kaum beeinflusst werden.
Die Erstellung von Massenbilanzen aufgrund von
Messungen, wie sie FLOHN (1968) vorschwebte, ist
Entfernung in km
promet, Jahrg. 32, Nr. 1/2, 2006
Abb. 6-7: Terrainhöhe (m über NN) und Theodolitenbasis
T 1 - T 2 in der Nähe des Laguna Ramadita (LR) im
südwestlichen Teil des Altiplano. Die Punkte geben
die Trajektorie eines Ballons an, der am 8. August um
14:56 Lokalzeit gestartet wurde. Der Stern bezeichnet
den Endpunkt in 8126 m Höhe über dem Startpunkt.
Höhe über Grund in km
Entfernung in km
Massenfluss in kg m 2 s -1
Abb. 6-8: Massenfluss in das Altiplano als Funktion der Höhe
über Grund für verschiedene Tageszeiten. Die Massenflüsse
in kg m 2 s -1 sind mittlere Werte, die für die
Höhe des Altiplano mit einem Faktor 0,8 auf Geschwindigkeiten
in m/s umgerechnet werden können
(nach ZÄNGL und EGGER 2005).
angesichts der komplizierten Topographie des Altiplano
kaum möglich, doch bieten die Simulationen von
ZÄNGL und EGGER (2005) einen gewissen Ersatz.
Die errechneten Windprofile für die einzelnen Pässe