Atmosphäre und Gebirge – - DMG

promet, Jahrg. 32, Nr. 1/2, 2006 J. Egger: Thermische Zirkulation von Hochplateaus
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Höhe in m über Grund
Talwind in m/s
Abb. 6-4: Profile des Taleinwindes v (in m/s) in Marpha zu verschiedenen
Zeiten am 25.9.1998.
Höhe in km
Abstand in km
Abb. 6-5: Isentropen (Isolinienabstand 1 K) und Windvektoren
in einem von Südwesten nach Nordosten orientierten
Querschnitt längs des Kali-Gandaki-Tals um 15:00 h
in einer numerischen Simulation von ZÄNGL et al.
(2001). Schattierung: Windgeschwindigkeit in Schritten
von 5 m/s, wobei das dunkle Feld Geschwindigkeiten
> 20 m/s beinhaltet. Zur Lage der Ortschaften
vgl. Abb. 6-3.
Simulationen mit dem Modell MM5 (ZÄNGL et al.
2001) ergaben eine erstaunlich gute Übereinstimmung
der Rechenergebnisse mit diesen Messungen. Ferner
legten die Simulationen nahe, dass man am Taleingang
bei Marpha mit einer schießenden Strömung zu rechnen
hat. Abb. 6-5 zeigt die Situation am Nachmittag,
wo sich bei Jomsom ein bodennahes Starkwindband
bildet. Die Isentropen verlaufen in der Schlucht (Tukuche-Marpha)
halbwegs bodenparallel und steigen
dann ab mit entsprechenden Beschleunigungen. In der
Schlucht ist eine Art Inversion zu finden, nördlich von
Höhe in m über Grund
Mischungsverhältnis in g/kg
potentielle Temperatur in K
Abb. 6-6: Profile der potentiellen Temperatur (K; Aufstieg dunkle
Linie; Abstieg punktiert) und des Mischungsverhältnisses
(g/kg; Dreiecke mit Spitze nach oben/unten)
am 19.3.2001 um 14:00 h in Jomsom.
ihr ist die Talwindschicht stabil geschichtet. Eine entsprechende
Vertikalsondierung vor Ort ist in Abb. 6-6
zu sehen, die Profile der potentiellen Temperatur und
der spezifischen Feuchte für einen Nachmittagstermin
in Jomsom zeigt, der sich gut mit Abb. 6-4 vergleichen
lässt. Die Talwindschicht ist den untersten 1000 m nahezu
neutral geschichtet. Von einer Inversion ist nichts
zu sehen, wiewohl in Jomsom auch Profile mit ausgeprägter
Inversion gefunden wurden. Die Windmessungen
ergaben ähnliche Profile wie in Abb. 6-4. Auch
zeigte sich, dass die Windgeschwindigkeit in der
Schlucht deutlich geringer ist als in Marpha und Jomsom.
Insofern wird Abb. 6-5 durch die Messungen
halbwegs bestätigt, auch wenn die Simulation der
Struktur des Temperaturfeldes zu wünschen übrig
lässt. Doch ergibt sich klar, dass die Hauptbeschleunigung
der Talwinde beim Übergang aus der Schlucht in
das Mustangbecken entsteht. Entsprechend muss der
durch die Erwärmung des Mustangbeckens hervorgerufene
Druckunterschied etwa zwischen Jomsom und
der freien Atmosphäre südlich der Schlucht ein
Hauptgrund für das Einsetzen der Talwinde sein. Ganz
reicht diese Erklärung aber nicht hin, da die Simulationen
gezeigt haben, dass für gute Rechenergebnisse
die Berücksichtigung der Feuchte südlich des Himalayas
wichtig ist.
Insgesamt folgt aus der Messkampagne, dass die starken
Taleinwinde zwar Teil des thermischen Zirkulationssystems
des riesigen Gebirgskomplexes von Tibet
samt angrenzender Regionen sind, sich aber nicht der