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52<br />
3 Spannungszustand<br />
3.1 Formelsammlung zum Spannungszustand<br />
Einachsiger Spannungszustand<br />
σ ϕ<br />
τ ϕ<br />
σ<br />
= ⋅<br />
2<br />
( 1+<br />
cos 2ϕ<br />
)<br />
σ<br />
sin 2ϕ<br />
2 ⋅ =<br />
2<br />
2<br />
⎛ σ ⎞ 2 ⎛ σ ⎞<br />
⎜σϕ<br />
− ⎟ + τ ϕ = ⎜ ⎟<br />
⎝ 2 ⎠ ⎝ 2 ⎠<br />
Zweiachsiger Spannungszustand<br />
Normalspannungskomponente senkrecht zur Schnittebene<br />
E<br />
σ ϕ<br />
τ ϕ<br />
σ x + σ y σ x −σ<br />
y<br />
= + ⋅ cos 2ϕ<br />
−τ<br />
xy ⋅sin<br />
2ϕ<br />
2 2<br />
σ x −σ<br />
y<br />
= ⋅ sin 2ϕ<br />
+ τ xy⋅<br />
cos 2ϕ<br />
2<br />
2<br />
σ x σ y ⎞ 2<br />
σϕ − ⎟ + τϕ<br />
⎛ +<br />
⎜<br />
⎝ 2<br />
⎟<br />
⎠<br />
⎛ σ x −σ<br />
y ⎞<br />
= ⎜ ⎟<br />
⎜ 2 ⎟<br />
⎝ ⎠<br />
2<br />
+ τ<br />
2<br />
xy<br />
Hinweis:<br />
Eine Schubspannung ist positiv (negativ) anzusetzen,<br />
falls bei Blick in Richtung der Schubspannung<br />
die zugehörige Schnittebene rechts (links)<br />
von der Schubspannung liegt.<br />
σ x + σ y ⎛ σ x −σ<br />
y ⎞<br />
σ H1 = + ⎜ ⎟ + τ<br />
2 ⎜ 2 ⎟<br />
⎝ ⎠<br />
σ x + σ y ⎛ σ x −σ<br />
y ⎞<br />
σ H2 = − ⎜ ⎟ + τ<br />
2 ⎜ 2 ⎟<br />
⎝ ⎠<br />
Normalspannungskomponente<br />
senkrecht zur Schnittebene E<br />
Schubspannungskomponente<br />
in der Schnittebene E<br />
Gleichung Mohr’scher<br />
Spannungskreis<br />
Schubspannungskomponente in der Schnittebene E<br />
Gleichung des Mohr’schen Spannungskreises<br />
2<br />
2<br />
2<br />
xy<br />
2<br />
xy<br />
Berechnung der Hauptnormalspannung<br />
Berechnung der Hauptnormalspannung
3 Spannungszustand 53<br />
Berechnung der max<strong>im</strong>alen Schubspannung<br />
τ<br />
ϕ<br />
max<br />
1;2<br />
= ±<br />
⎛ σ x −σ<br />
y ⎞<br />
⎜ ⎟<br />
⎜ 2 ⎟<br />
⎝ ⎠<br />
2<br />
+ τ<br />
2<br />
xy<br />
1 ⎛ − 2⋅τ<br />
xy ⎞<br />
= ⋅arctan⎜<br />
⎟<br />
2 ⎜ ⎟<br />
⎝<br />
σ x −σ<br />
y ⎠<br />
π<br />
ϕ 2;1 = ϕ1;2<br />
+<br />
2<br />
Dreiachsiger Spannungszustand<br />
⎛ σ<br />
⎜ x<br />
S = ⎜τ<br />
xy<br />
⎜<br />
⎝<br />
τ xz<br />
(<br />
+ 2 ⋅ τ<br />
τ<br />
σ<br />
τ<br />
xy<br />
y<br />
yz<br />
τ xz ⎞<br />
⎟<br />
τ yz ⎟<br />
⎟<br />
σ z ⎠<br />
⋅ cosα<br />
⋅ cos β<br />
= ±<br />
σ<br />
H1<br />
−σ<br />
2<br />
Richtungswinkel zwischen der x-Achse und der<br />
ersten oder der zweiten Hauptspannungsrichtung<br />
Betrag der Normalspannungskomponente in beliebiger<br />
(räumlicher) Schnittrichtung<br />
σ = σ ⋅ cos α + σ ⋅ cos β + σ ⋅ cos γ<br />
x<br />
+ τ ⋅ cos β ⋅ cosγ<br />
+ τ ⋅ cosγ<br />
⋅ cosα<br />
yz<br />
xy<br />
2<br />
2 2<br />
= s σ<br />
τ −<br />
mit<br />
und<br />
y<br />
Betrag der Schubspannungskomponente in beliebiger<br />
(räumlicher) Schnittrichtung<br />
r r<br />
s =<br />
S ⋅ n<br />
⎛cosα<br />
⎞<br />
⎜ ⎟<br />
n = ⎜cos<br />
β ⎟<br />
⎜ ⎟<br />
⎝ cosγ<br />
⎠<br />
r<br />
2<br />
Spannungstensor<br />
xz<br />
z<br />
2<br />
)<br />
H2
54 3 Spannungszustand<br />
3.2 Lösungen zu den Übungsaufgaben<br />
Lösung zu Aufgabe 3.1<br />
a) Eintragen des Bildpunktes Px (σx | τxy)<br />
und des Bildpunktes Py (σy | τyx) in das<br />
σ-τ-Koordinatensystem unter Beachtung<br />
der speziellen Vorzeichenregelung<br />
für Schubspannungen.<br />
Bildpunkt Px repräsentiert die Spannungskomponenten<br />
in der Schnittebene<br />
mit der x-Achse als Normalenvektor.<br />
Bildpunkt Py repräsentiert die Spannungskomponenten<br />
in der Schnittebene<br />
mit der y-Achse als Normalenvektor.<br />
Da die beiden Schnittebenen einen Winkel von 90° zueinander einschließen, müssen die<br />
Bildpunkte Px und Py auf einem Kreisdurchmesser liegen. Die Strecke PxPy schneidet die<br />
σ-Achse <strong>im</strong> Kreismittelpunkt σM. Kreis um σM durch die Bildpunkte Px oder Py ist der gesuchte<br />
Mohr’sche Spannungskreis (siehe Abbildung).<br />
Berechnung von Mittelpunkt und Radius des Mohr‘schen Spannungskreises<br />
σ<br />
M<br />
σ x + σ y<br />
= =<br />
2<br />
⎛ σ x − σ y ⎞<br />
R = ⎜ ⎟<br />
⎜<br />
+<br />
2 ⎟<br />
τ<br />
⎝ ⎠<br />
2<br />
200 N/mm<br />
2<br />
t<br />
=<br />
2<br />
+ 100 N/mm<br />
2<br />
2<br />
⎛ 200 −100<br />
⎞<br />
⎜ ⎟<br />
⎝ 2 ⎠<br />
2<br />
= 150 N/mm<br />
+ 75<br />
2<br />
N/mm<br />
b) Berechnung der Hauptnormalspannungen σH1 und σH2<br />
σ<br />
σ<br />
H1<br />
H2<br />
= σ<br />
= σ<br />
M<br />
M<br />
+ R = 150 N/mm<br />
− R = 150 N/mm<br />
2<br />
2<br />
+ 90,<br />
1N/mm<br />
− 90,<br />
1N/mm<br />
2<br />
2<br />
=<br />
2<br />
240,1 N/mm<br />
= 59,9 N/mm<br />
2<br />
= 90,<br />
1N/mm<br />
Berechnung der Richtungswinkel ϕ1 und ϕ2 zwischen der x-Achse und den Hauptrichtungen<br />
1 ⎛ − 2 ⋅τ<br />
⎞ ⎛<br />
2 ⎞<br />
⎜ xy ⎟ 1<br />
⎜<br />
− 2 ⋅ 75 N/mm<br />
ϕ<br />
= ⋅<br />
⎟<br />
1;2 = ⋅ arctan<br />
arctan<br />
= −28,<br />
2°<br />
2 ⎜ ⎟ ⎜<br />
⎟<br />
⎝<br />
σ −<br />
⎠<br />
2<br />
2<br />
2<br />
x σ y<br />
⎝ 200 N/mm −100<br />
N/mm ⎠<br />
Der errechnete Winkel ϕ kann der Richtungswinkel zwischen der ersten oder der zweiten<br />
Hauptrichtung sein. Eine Entscheidung ist mit Hilfe von Tabelle 3.1 (siehe Lehrbuch)<br />
möglich. Da es sich um Fall 1 (σx > σy und τxy > 0) handelt, ist ϕ der Richtungswinkel zwischen<br />
der x-Richtung und der ersten Hauptspannungsrichtung (dies geht entsprechend auch<br />
aus dem Mohr'schen Spannungskreis hervor). Es gilt also:<br />
ϕ<br />
= −28,15°<br />
1<br />
2<br />
2<br />
2
3 Spannungszustand 55<br />
Für den Richtungswinkel ϕ2 folgt dann:<br />
ϕ = ϕ + 90°<br />
= −28,2°<br />
+ 90°<br />
= 61,85°<br />
2<br />
1<br />
c) Berechnung der Spannungskomponenten σϕ und τϕ in der Schnittebene E, deren<br />
Normalenvektor zur x-Richtung den Winkel ϕ = 30° einschließt<br />
Die gesuchten Spannungskomponenten in der Schnittebene E erhält man aus dem<br />
Mohr‘schen Spannungskreis, indem man ausgehend vom Bildpunkt Px den doppelten<br />
Richtungswinkel (2⋅30°) mit dem Lageplan entsprechendem Drehsinn anträgt (Bildpunkt<br />
PE). Die Koordinaten des Bildpunktes PE sind die gesuchten Spannungen σϕ und τϕ in der<br />
Schnittebene E.<br />
Berechnung des Winkels β :<br />
β = ° − 2 ⋅ ϕ − 2 ⋅ 30°<br />
= 180°<br />
− 2 ⋅ 28,15°<br />
− 2 ⋅ 30°<br />
= 63,7°<br />
180 1<br />
Berechnung der Spannungskomponenten σϕ und τϕ:<br />
2<br />
2<br />
2<br />
σϕ<br />
= σ M − R<br />
⋅cos<br />
β = 150 N/mm − 90,<br />
1 N/mm ⋅cos<br />
63,<br />
7°<br />
= 110,0 N/mm<br />
2<br />
2<br />
τϕ<br />
= R ⋅sin<br />
β = 90,<br />
1 N/mm ⋅sin<br />
63,<br />
7°<br />
= 80,8 N/mm
60 3 Spannungszustand<br />
Lösung zu Aufgabe 3.4<br />
a) Beanspruchung: Zug und Biegung<br />
b) Konstruktion des Mohr‘schen Spannungskreises<br />
Zur Konstruktion des Mohr’schen Spannungskreises benötigt man die Spannungen in zwei<br />
zueinander senkrechten Schnittflächen. Bekannt sind die Spannungen in den Schnittflächen<br />
mit der x- und der y-Richtung als Normale.<br />
Eintragen der Bildpunkte Px<br />
(0 | 0) und Py (σl | 0) in das<br />
σ-τ-Koordinatensystem. Px<br />
und Py repräsentieren die<br />
Spannungen in den Schnittflächen<br />
mit der x- und der<br />
y-Richtung als Normale. Da<br />
die beiden Schnittebenen<br />
einen Winkel von 90° zueinander<br />
einschließen, liegen<br />
die Bildpunkte Px und<br />
Py auf einem Kreisdurchmesser,<br />
damit ist der Mohr'<br />
sche Spannungskreis festgelegt<br />
(siehe Abbildung).<br />
Die Bildpunkte Px‘ und Py‘, welche die Spannungen in den Schnittflächen mit der x‘- bzw.<br />
y‘-Richtung als Normale repräsentieren, erhält man durch Abtragen der Richtungswinkel<br />
2⋅α bzw. 2⋅α + 180°, ausgehend vom Bildpunkt Py (gleicher Drehsinn zum Lageplan).<br />
Aus dem Mohr‘schen Spannungskreis folgt für die Normalspannungen σx‘ und σy’:<br />
σl<br />
σl<br />
σl<br />
σ y' = + ⋅ cos2α<br />
= ⋅ 2<br />
2 2 2<br />
( 1+<br />
cos α )<br />
σ l σ l σ l<br />
σ x' = − ⋅ cos2α<br />
= ⋅ 2<br />
2 2 2<br />
( 1−<br />
cos α )<br />
Berechnung der Dehnung in y‘-Richtung (Messrichtung des DMS) durch Anwendung<br />
des Hooke’schen Gesetzes für den zweiachsigen Spannungszustand<br />
1 σ l<br />
ε y' ≡ ε DMS = ⋅ ( σ y' − µ ⋅σ<br />
x')<br />
= ⋅ ( ( 1+<br />
cos2α<br />
) − µ ⋅ ( 1−<br />
cos2α<br />
) )<br />
(1)<br />
E<br />
2 ⋅ E<br />
Zusammenhang zwischen äußerer Beanspruchung F und Längsspannung σl<br />
(kein Biegeanteil, da DMS in neutraler Faser liegt)<br />
F F<br />
σ l = =<br />
(2)<br />
A b ⋅ c<br />
(2) in (1) eingesetzt und nach F umgeformt:<br />
F<br />
=<br />
⋅ E ⋅ε<br />
⋅ b ⋅ c<br />
2 y'<br />
( 1+<br />
cos 2α<br />
) − µ ⋅ ( 1−<br />
cos 2α<br />
)
3 Spannungszustand 61<br />
2<br />
2 ⋅108000<br />
N/mm ⋅ 0,<br />
0001485⋅<br />
300 mm ⋅ 200 mm<br />
F = = 999971<br />
N<br />
( 1+<br />
cos 20°<br />
) − 0,<br />
25⋅<br />
( 1−<br />
cos 20°<br />
)<br />
≈ 1000 kN<br />
Alternative Lösung mit Hilfe des Mohr’schen Verformungskreises<br />
Dehnungen in Längs- und Querrichtung<br />
ε ≡ ε<br />
l<br />
q<br />
y<br />
ε ≡ −µ<br />
⋅ε<br />
= −µ<br />
⋅ε<br />
l<br />
y<br />
Konstruktion des Mohr’schen Verformungskreises<br />
Zur Konstruktion des Mohr’schen Verformungskreises<br />
benötigt man die Verformungen in zwei zueinander<br />
senkrechten Schnittrichtungen. Bekannt sind die Verformungen<br />
mit der x- bzw. der y-Richtung als Bezugsrichtung.<br />
Einzeichnen der Bildpunkte Px (εq | 0) und Py (εl | 0) in<br />
das ε-γ/2-Koordinatensystem ergibt den Mohr’schen<br />
Verformungskreis (εq = -µ ⋅ εl). Da die beiden Schnittebenen<br />
einen Winkel von 90° zueinander einschließen,<br />
liegen die Bildpunkte Px und Py auf einem Kreisdurchmesser.<br />
Damit ist der Mohr'sche Verformungskreis festgelegt<br />
(siehe Abbildung).<br />
Bildpunkt Py‘, welcher die Verformungen in y‘-Richtung (Messrichtung des DMS) als Bezugsrichtung<br />
repräsentiert, erhält man durch Abtragen des Richtungswinkels 2⋅α , ausgehend vom<br />
Bildpunkt Py (gleicher Drehsinn zum Lageplan).<br />
Für den Mittelpunkt und den Radius des Mohr’schen Verformungskreises erhält man:<br />
εl<br />
+ εq<br />
εl<br />
ε M = = ⋅ 1−<br />
2 2<br />
εl<br />
− εq<br />
εl<br />
R = = ⋅ 1<br />
2 2<br />
( µ )<br />
( + µ )<br />
Damit folgt für die Dehnung in y'-Richtung (Messrichtung des DMS)<br />
ε l<br />
ε y ≡ ε DMS = ε R + R<br />
⋅ cos 2α<br />
= ⋅<br />
2<br />
ε =<br />
2 ⋅ε<br />
DMS =<br />
l<br />
( ( 1−<br />
µ ) + ( 1+<br />
µ ) ⋅ cos 2α<br />
)<br />
2 ⋅ 0,<br />
0001485<br />
( 1−<br />
µ ) + ( 1+<br />
µ ) ⋅ cos 2α<br />
( 1−<br />
0,<br />
25)<br />
+ ( 1+<br />
0,<br />
25)<br />
⋅ cos 20°
62 3 Spannungszustand<br />
Berechnung der Spannung in Längsrichtung<br />
σ = E ⋅ε<br />
= 1 08 000 N/mm ⋅0,<br />
0001543 = 16,<br />
66 N/mm<br />
l<br />
l<br />
Berechnung der Zugkraft F<br />
2<br />
F = σ ⋅ A = σ ⋅b<br />
⋅ c = 16,<br />
66 N/mm ⋅300<br />
mm ⋅ 200 mm = 999971<br />
N<br />
l<br />
l<br />
2<br />
2<br />
≈ 1000 kN<br />
c) Höchst beanspruchte Stelle: Innenseite der Säule, da Überlagerung von Zug- und Biegebeanspruchung<br />
Berechnung der Lastspannungen<br />
F 1000000<br />
N<br />
2<br />
σ z = =<br />
= 16,<br />
67 N/mm<br />
A 300 mm ⋅ 200 mm<br />
⎛ b ⎞<br />
F ⋅ ⎜a<br />
− ⎟<br />
M b 2 1000000<br />
N ⋅ 300 mm<br />
2<br />
σ b = =<br />
⎝ ⎠<br />
=<br />
= 166,<br />
67 N/mm<br />
W<br />
2<br />
2<br />
b c ⋅ b 300 mm ⋅ ( 200 mm)<br />
6<br />
6<br />
Berechnung der Sicherheit gegen Fließen<br />
Festigkeitsbedingung (Innenseite Querschnittfläche A-B)<br />
σ<br />
≤ σ<br />
B<br />
zul<br />
R<br />
σ z + σ b =<br />
S<br />
S<br />
Rm<br />
=<br />
σ + σ<br />
z<br />
m<br />
B<br />
b<br />
=<br />
16,<br />
67<br />
350 N/mm<br />
N/mm<br />
2<br />
2<br />
+ 166,<br />
67 N/mm<br />
2<br />
= 1,91<br />
(nicht ausreichend,<br />
da<br />
S<br />
B<br />
< 4,<br />
0)
66 3 Spannungszustand<br />
u<br />
3<br />
=<br />
− 255 833,<br />
3<br />
2 ⋅ −<br />
⋅ cos( 10,<br />
482°<br />
+ 240°<br />
) = −195,<br />
13<br />
3<br />
N/mm<br />
Zwischen den Hauptnormalspannungen σi und der Koordinate ui besteht die Beziehung:<br />
A<br />
σ Hi = ui −<br />
3<br />
Damit folgt für die Hauptnormalspannungen σi:<br />
σ<br />
σ<br />
σ<br />
2<br />
A<br />
2 −1000<br />
N/mm<br />
2<br />
H1 = u1<br />
− = 574,<br />
29 N/mm −<br />
= 907,<br />
63 N/mm<br />
3<br />
3<br />
2<br />
A<br />
2 −1000<br />
N/mm<br />
2<br />
H2 = u2<br />
− = −379,<br />
17 N/mm −<br />
= −45,<br />
84 N/mm<br />
3<br />
3<br />
2<br />
A<br />
2 −1000<br />
N/mm<br />
2<br />
H3 = u3<br />
− = −195,<br />
13 N/mm −<br />
= 138,<br />
21N/mm<br />
3<br />
3<br />
Kontrolle:<br />
σ<br />
H1<br />
+ σ + σ<br />
H2<br />
H3<br />
= I<br />
907 , 63 − 45,<br />
84 + 138,<br />
21 = 1000<br />
1<br />
Ordnen der Hauptnormalspannungen entsprechend ihrer algebraischen Größe liefert<br />
schließlich:<br />
2<br />
σ1<br />
= 907,63 N/mm<br />
2<br />
σ 2 = 138,21 N/mm<br />
2<br />
σ 3 = −45,84<br />
N/mm<br />
d) Die Hauptspannungsrichtungen (αi , βi und γi mit i = 1,2,3) erhält man durch Lösen des<br />
Gleichungssystems:<br />
( σ −σ<br />
)<br />
xy<br />
xz<br />
x<br />
τ ⋅cosα<br />
+<br />
i<br />
⋅cosα<br />
+ τ ⋅cos<br />
β + τ ⋅cosγ<br />
= 0<br />
i<br />
i<br />
( σ −σ<br />
)<br />
yz<br />
i<br />
y<br />
xy<br />
τ ⋅cosα<br />
+ τ ⋅cos<br />
β +<br />
i<br />
⋅cos<br />
β + τ ⋅cosγ<br />
= 0<br />
i<br />
i<br />
( σ −σ<br />
) ⋅cosγ<br />
= 0<br />
z<br />
i<br />
xz<br />
yz<br />
i<br />
i<br />
i<br />
i<br />
Für die erste Hauptspannungsrichtung (i = 1; σ1 = 907,6 N/mm 2 ) erhält man das homogene,<br />
lineare Gleichungssystem (die Einheit N/mm 2 wird der Übersichtlichkeit halber weggelassen):<br />
( 500 − 907,<br />
63)<br />
⋅ cosα1<br />
+ 250 ⋅ cos β1<br />
+ 400 ⋅ cosγ<br />
1 = 0<br />
250 ⋅ cosα1<br />
+ ( 200 − 907,<br />
63)<br />
⋅ cos β1<br />
+ 100 ⋅ cosγ<br />
1 = 0<br />
⋅ cosα<br />
+ 100 ⋅ cos β + ( 300 − 907,<br />
63)<br />
⋅ cosγ<br />
= 0<br />
400 1<br />
1<br />
1<br />
2
3 Spannungszustand 67<br />
und umgeformt:<br />
−407, 63⋅<br />
cosα<br />
1 + 250 ⋅ cos β1<br />
+ 400 ⋅ cosγ<br />
1 = 0<br />
(1)<br />
250 ⋅ cosα<br />
1 − 707,<br />
63 ⋅ cos β1<br />
+ 100 ⋅ cosγ<br />
1 = 0<br />
(2)<br />
400 ⋅ cosα<br />
1 + 100 ⋅ cos β1<br />
− 607,<br />
63 ⋅ cosγ<br />
1 = 0<br />
(3)<br />
Die Gleichungen 1 bis 3 sind nicht unabhängig voneinander, so dass zur Best<strong>im</strong>mung der<br />
Richtungswinkel α1, β1 und γ1 eine weitere, unabhängige Gleichung herangezogen werden<br />
muss. Die dritte Gleichung kann dann zur Kontrolle verwendet werden.<br />
Für die Richtungswinkel des (normierten) Normalenvektors ( n = 1)<br />
r<br />
gilt:<br />
2<br />
2<br />
2<br />
cos 1<br />
1<br />
1<br />
α + cos β + cos γ = 1<br />
(4)<br />
Aus Gleichung 2 folgt:<br />
cos β = 0,<br />
3533 ⋅cosα<br />
+ 0,<br />
1413⋅<br />
cos γ<br />
(5)<br />
1<br />
Gleichung 5 in Gleichung 1 eingesetzt ergibt:<br />
1<br />
1<br />
( 0,<br />
3533 ⋅ cosα<br />
+ 0,<br />
1413⋅<br />
cosγ<br />
)<br />
− 407,<br />
63⋅<br />
cosα1<br />
+ 250 ⋅<br />
− 319,<br />
31⋅<br />
cosα1<br />
+ 435,<br />
33⋅<br />
cosγ<br />
1 = 0<br />
1<br />
1 + 400 ⋅ cosγ<br />
1 = 0<br />
cosγ 1 = 0,<br />
7335⋅<br />
cosα1<br />
(6)<br />
Gleichung 6 in Gleichung 5 eingesetzt ergibt:<br />
cos β1<br />
= 0,<br />
3533 ⋅ cosα1<br />
+ 0,<br />
1413⋅<br />
0,<br />
7335⋅<br />
cosα1<br />
cos β1<br />
= 0,<br />
3533 ⋅ cosα1<br />
+ 0,<br />
1037 ⋅ cosα1<br />
cos β1 = 0,<br />
4567 ⋅ cosα1<br />
(7)<br />
Gleichung 6 und 7 in Gleichung 4 eingesetzt:<br />
cos<br />
2<br />
α +<br />
1<br />
2<br />
( 0,<br />
4567 ⋅ cosα<br />
) + ( 0,<br />
7335⋅<br />
cosα<br />
)<br />
1,<br />
7465 ⋅ cos α = 1<br />
cosα1<br />
= 0,<br />
7567<br />
α1<br />
= 40,83°<br />
Damit folgt aus Gleichung 7:<br />
2<br />
cos β1<br />
= 0,<br />
4567 ⋅ cosα1<br />
=<br />
β1<br />
= 69,79°<br />
Aus Gleichung 6 folgt:<br />
1<br />
1<br />
0,<br />
3455<br />
cosγ 1 = 0,<br />
7335⋅<br />
cosα1<br />
= 0,<br />
5550<br />
γ1<br />
= 56,29°<br />
2<br />
1<br />
= 1<br />
Kontrolle der Ergebnisse mit Hilfe von Gleichung 3:<br />
400 ⋅ cosα1<br />
+ 100 ⋅ cos β1<br />
− 607,<br />
63⋅<br />
cosγ<br />
1 = 0<br />
400 ⋅ 0,<br />
7567 + 100 ⋅ 0,<br />
3455 − 607,<br />
63⋅<br />
0,<br />
5550 = 0<br />
0 = 0
68 3 Spannungszustand<br />
Die Richtungswinkel der Hauptnormalspannungen σ2 = 138,21 N/mm 2 (α2 , β2 und γ2) und<br />
σ3 = -45,84 N/mm 2 (α3, β3 und γ3) erhält man auf analoge Weise:<br />
und<br />
α2<br />
= 89,78°<br />
β2<br />
= 32,17°<br />
γ 2 = 122,16°<br />
α3<br />
= 49,17°<br />
β3<br />
= 113,89°<br />
γ 3 = 50,27°<br />
e) Rechnerische Lösung<br />
Normalenvektor der Ebene E1 (die Einheit N/mm 2 wird der Übersichtlichkeit halber<br />
nachfolgend weggelassen):<br />
⎛ cosα<br />
⎞ ⎛0,<br />
6428⎞<br />
⎜ ⎟ ⎜ ⎟<br />
nE3 = ⎜cos<br />
β ⎟ = ⎜0,<br />
6428⎟<br />
⎜ ⎟ ⎜ ⎟<br />
⎝ cosγ<br />
⎠ ⎝0,<br />
4163⎠<br />
r<br />
Ermittlung des Spannungsvektors s r zur Schnittebene E3<br />
⎛σ1<br />
r r ⎜<br />
s = SH<br />
⋅ nE2<br />
= ⎜ 0<br />
⎜<br />
⎝ 0<br />
0<br />
σ 2<br />
0<br />
0 ⎞ ⎛cosα<br />
⎞<br />
⎟ ⎜ ⎟<br />
0 ⎟ ⋅⎜<br />
cos β ⎟<br />
σ ⎟ ⎜ ⎟<br />
3 ⎠ ⎝ cosγ<br />
⎠<br />
⎛907,<br />
63<br />
⎜<br />
= ⎜ 0<br />
⎜<br />
⎝ 0<br />
0<br />
138,<br />
21<br />
0<br />
0 ⎞ ⎛0,<br />
6428⎞<br />
⎛ 583,<br />
42 ⎞<br />
⎟ ⎜ ⎟ ⎜ ⎟<br />
0 ⎟ ⋅⎜<br />
0,<br />
6428⎟<br />
= ⎜ 88,<br />
84 ⎟<br />
− 45,<br />
84<br />
⎟ ⎜ ⎟ ⎜ ⎟<br />
⎠ ⎝0,<br />
4163⎠<br />
⎝−<br />
19,<br />
08⎠<br />
Berechnung des Betrags der Normalspannungskomponente σ des Spannungsvektors<br />
s r zur Schnittebene E3<br />
⎛ 583,<br />
42 ⎞ ⎛0,<br />
6428⎞<br />
⎜ ⎟ ⎜ ⎟<br />
2<br />
= s ⋅ nE3<br />
= ⎜ 88,<br />
84 ⎟ ⋅⎜<br />
0,<br />
6428⎟<br />
= 424,17 N/mm<br />
⎜ ⎟ ⎜ ⎟<br />
⎝−<br />
19,<br />
08⎠<br />
⎝0,<br />
4163⎠<br />
r r<br />
σ
3 Spannungszustand 69<br />
Berechnung des Betrags der Schubspannungskomponente τ des Spannungsvektors s r zur<br />
Schnittebene E3<br />
2 2<br />
τ = s −σ<br />
=<br />
Graphische Lösung<br />
⎛ 583,<br />
42 ⎞ ⎛ 583,<br />
42 ⎞<br />
⎜ ⎟ ⎜ ⎟ 2<br />
⎜ 88,<br />
84 ⎟ ⋅⎜<br />
88,<br />
84 ⎟ − 424,<br />
17<br />
⎜ ⎟ ⎜ ⎟<br />
⎝−<br />
19,<br />
08⎠<br />
⎝−<br />
19,<br />
08⎠<br />
2<br />
= 410,74 N/mm<br />
abgelesen: σϕ = 425 N/mm 2<br />
τϕ = 410 N/mm 2