Aufbau und Charakterisierung eines Guinier-Diffraktometers

Grundlagen 2 - 4
Abb.2-4: Einkristallplatte nach Anschleifen mit Radius R und anschließendem Biegen auf Radius r [03].
treffen, auf ein und denselben Punkt auf dem Zylinder reflektiert. Daraus ergibt sich
folgende Forderung an den Winkel dψ:
1 s � c 2 � s´
� 1 2 �
dψ = ( β − 2α
) = � − � =
= 0
2 2 2
�
� − �
� (Gl. 2-5).
� r R � � r c R �
Bei reiner elastischer, d.h. gleit- und schubfreier, Biegung gibt es in der Mitte eine
Schicht nn, deren Länge sich nicht geändert hat und c kann so
s
sn
R
= ,
R + d
s´
r
=
s r + d
berechnet werden. Wird dies
und 2r=R-dR in dψ eingesetzt,
so ergibt sich aus dψ=0 die
Forderung dr=d und damit,
wenn die Kristalldicke gegen-
über dem Biegeradius vernach-
läßigt werden kann, die Fokus-
sierungsbedingung: R=2r. Dies
zeigt, daß eine Kristallplatte,
wenn sie zunächst auf 2R
geschliffen und anschließend
auf R gekrümmt wird, einen
n
�
s
c = =
s
´
!
r
R
R + d
⋅
r + d
Abb.2-5: Zusammenhänge beim asymmetrisch
geschnittenen gebogenen Monochromator.
(Gl. 2-6, 2-7, 2-8)