Aufbau und Charakterisierung eines Guinier-Diffraktometers

Grundlagen 2 - 2
Da der Bremsprozeß der Elektronen
statistischen Gesetzen gehorcht, folgt die
Intensitätsverteilung dem Maxwellschen Ver-
teilungssatz und hat somit bei 1,5⋅λmin ihr
Maximum.
Bei entsprechend hoher Beschleunigungs-
spannung, reicht die kinetische Energie der
Elektronen aus, kernnahe Elektronen in
ungebundene Kontinuumszustände zu
heben. Die dadurch freiwerdenden Zustände
werden sukzessive durch Elektronen aus
höheren Energieniveaus aufgefüllt, bis sich
das Atom schließlich wieder in einem
abgeregten Zustand befindet. Da die Energie-
unterschiede zwischen den einzelnen Quan-
tenzuständen des Atoms genau definiert sind,
werden bei diesen Elektronenübergängen elektromagnetische Quanten in einem
sehr engen Energiebereich frei. Das sich hieraus ergebende Linienspektrum ist über
das atomare Energieniveauschema stark vom Anodenmaterial abhängig und wird
daher als charakteristische Röntgenstrahlung bezeichnet. Es ist der weißen
Bremsstrahlung überlagert.
Die Dimensionen des Brennflecks auf der
Anode entsprechen weitgehend denen der
Glühwendel, können aber durch einfache
elektronenoptische Maßnahmen wie einem
Wehnelt-Zylinder verkleinert werden.
Heutige Feinfokusröhren haben typische
Brennfleckgrößen von 0,4 x 8mm 2 . Dies
kann durch die perspektivische Verkürzung
verkleinert werden. Betrachtet man, wie in
Abb.2-2: Spektrum einer Molybdänröhre bei
35 kV [02].
Abb.2-3: Brennfleck auf der Anode und seine
Projektion als Punkt bzw. Strich.
Maßverhältnisse gelten für a:b=1:10
[01].
Bild 2-3 dargestellt, den Brennfleck unter einem flachen Winkel, so erscheint er in
Blickrichtung mit dem Tangens des Abnahmewinkels verkürzt. Bei Verwendung der
charakteristischen Strahlung erhöht sich zusätzlich im gleichen Maße seine
Leuchtstärke in dieser Richtung, da die Strahlintensität jedes Oberflächenelements