Aufbau und Charakterisierung eines Guinier-Diffraktometers

Charakterisierung des Diffraktometers 4 - 2
Dabei wurde die Eindringtiefe t durch die Halbwert-Absorptionslänge ln 2 µ = t
abgeschätzt, wobei für Germanium ein Absorptionskoeffizient µ=361,2cm -1 [05]
bzw. für Quartz ein Absorptionskoeffizient µ=96,3cm -1 [05] angenommen wurde.
Für Cu-Kα1 ist die spektrale Halbwertsbreite nach Hofmann et al. [04] zu
dλ=6·10 -4 Å gegeben. Die Werte für den Anschliffwinkel τ, dem Abstand b=fb
zwischen Kristallmitte und Fokallinie, den Monochromatorwinkel θM und der
Mosaizität ∆τ sind in Tabelle 3-1 aufgelistet.
- Verbreiterung aufgrund der Teilchengröße
Je größer die Zahl der beugenden Netzebenen ist, um so genauer muß die
Beugungsbedingung eingehalten werden, damit es zu einer konstruktiven
Interferenz kommt. Das heißt, daß bei einem kleinen beugenden Kristalliten der
Bereich um einen reziproken Gitterpunkt, innerhalb dessen die Streuamplitude von
Null verschieden ist, größer ist als bei einem großen Kristalliten. Mittels Gleichung
2-34 kann der sich hieraus ergebende Beitrag zur Linienbreite berechnet werden.
Abb.4-1: Linienbreitenbeitrag für verschiedene Teilchengrößen G als Funktion des Beugungswinkels 2θ.
In Abbildung 4-1 ist dieser Beitrag zur Reflexbreite umgerechnet auf den
Winkelbereich ∆2θ über dem Beugungswinkel für verschiedene Teilchengrößen G
aufgetragen. Die aus diesem Beitrag folgende Halbwertsbreite ist unabhängig von
dem Durchmesser des Fokussierkreises.
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