Lasertechnik - Institut für Biomedizinische Optik - Universität zu Lübeck
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Was ist Licht ?
Elektromagnetische StrahlungElektromagnetisches Spektrum
Optisches SpektrumElektromagnetisches Spektrum
-Wechsel <strong>zu</strong> LASERLichtentstehung LASER
LightAmplification byStimulatedEmission ofRadiationLASERLichtverstärkungdurchinduzierteEmissionvon Strahlung
Der Weg <strong>zu</strong>m LaserHistorischer ÜberblickThe first laser build•1916 Postulation of stimulatedemission*Einstein•1928 Experimental proof of Ladenburgstimulated emissionKopfermann•1950 Experimental proof of inversion Purcel, Pound•1951/1955 Suggestion to use stimulated Fabrikant, Weber,emission for amplificationBasov,Prochorov•1953 NH 3 -Maser (12,7 mm wavelength) Townes•1958 Suggestion to use stimulated Schawlow, Townesemission for amplification in theoptical reagion•1959 Suggestion to build a gas laser Javan•1960 First laser build (Ruby laser 694,3 nm) Maiman•1961 First HeNe-laser Javan,Benett, Herriott•1962 First semiconductor laser Nathan,Duncke,Burns, Dill, Lasher•1964 Argon-Ionen-Laser William Bridges* Aufsatz <strong>zu</strong>r Quantentheorie der Strahlung- Erstveröffentlichung in Mitteilungen der Physikalischen Gesellschaft Zürich. Nr. 18, 1916- Physik. Zeitschr. Nr. 18, 1917, S. 121
Bohr‘sches Atommodell
Absorption
Absorption
AbsorptionWahrscheinlichkeit der Absorption
spontaneEmission
spontaneEmission
Induzierte EmissionDas induziert emittierte Photon ist in Abstrahlrichtung,Wellenlänge, Polarisation und Phase identisch <strong>zu</strong>minduzierenden Photon!
Induzierte EmissionInduzierte EmissionAbsorption=
Induzierte EmissionNur wahrscheinlich wenn:1. Hohe Lebensdauer des oberen Zustands2. Starkes Photonenfeld
Lichtverstärkung durch induzierte Emission
LASER - Resonator
LASER - Anregung durch Licht
LASER – Anregung durch LichtBeispiel: gepulster Farbstofflaser
TermschemaNd:YAG
LASER - Anregung durch Stöße
TermschemaHeNe
Beset<strong>zu</strong>ngsinversionVorausset<strong>zu</strong>ng <strong>für</strong> Verstärkungdurch induzierte Emission,d.h. LaseremissionNur wahrscheinlich wenn:1. Hohe Lebensdauer des oberen Zustands2. Starkes Photonenfeld3. Geringe Lebensdauer des unteren Zustands
Beset<strong>zu</strong>ngsinversionKeine Inversion möglich!Bei Gleichbeset<strong>zu</strong>ng N 2 =N 1 istMedium transparent. Übergangswahrscheinlichkeiten<strong>für</strong> Absorptionund induzierte Emission sind gleich!
Ytterbium Termschema
Thermaschema Neodym (in YAG)
Gauß‘scher StrahlLaserstrahlung
Resonatoren
Resonatoren
Resonatoren
ResonatorenBedingung <strong>für</strong> Vielfach-UmlaufGesucht:Stabile elektromagnetische Feldverteilung, die dieMaxwell-Gleichungen und die Randbedingungen(Nullstelle auf Spiegel) erfüllt.
Gauß’scher Strahl
Laser-Strahlprofil - StrahlquerschnittGauß‘scherStrahlBestrahlungsstärke I als Funktion von r, z
Laser-Strahlprofil - StrahlquerschnittGauß‘scherStrahl
Fundamentalmode (TEM 00 ) –Gauß’scher Strahl(confocal resonator L=R) w 0phase frontz2 w 0stable cavity,(e.g. confocal resonator)R: Krümmungsradius der Wellenfront
Gauß’scher Strahl
Fokussierung Gauß’scher StrahlenGeometrische <strong>Optik</strong>fWellenoptik
Fokussierung Gauß’scher Strahlen2w oW l2w f fbeam parameter product: w0 const.ideal Gauss mode: w 0focus beam waist w f:lens beam diameter w lapproximation for f >> w lfw lfwf fwl 2 Fdepth of focus:(beam waist = 2 w f area = 2 minimal spot size)F-number:(focal length / beam diameter on lens)fF 2 w llf22 wf
Lasermoden
Resonatormoden - longitudinalMögliche Wellenlängen in einem Resonator:Stehwellenresonator:q*/2=L Resq=1,2,3...c q 2 LLongitudinaler Modenabstandresc2L2 0res2LRingresonator: keine Beschränkung
Lasermoden - longitudinalreflectivityfluorescence outputoptical resonatoractive material2 0res2Lthreshold for laser activitylaser powerlaser output laser < lfluorescenceWellenlänge
Laser-Strahlprofil - StrahlquerschnittGauß‘scherStrahlTEM 11
Resonatormoden - transversallinearly polarized resonator modeconfigurations for rectangular mirrorsTEM 00 TEM 10 TEM 20TEM 01 TEM 11 TEM 21TEM 11TEM 02 TEM 12 TEM 22
Eigenschaften von LaserstrahlungWas ist wesentlich <strong>für</strong> diemedizinische Anwendungen?
BestrahlungsstärkeBestrahlungsstärke (Intensität)EnergieZeit * FlächeJm 2 * s=Wm 2
Bestrahlungsstärke
Wirkung von Laserstrahlung auf GewebeIntensity W/cm²10 1210 910 610 310 0310 J/cm²Disruptioncapsulotomy1lithotripsyAblationPRK10 -3 TMLR / ELRDiagnosticsm-photon-micr.OCTOA-spectr.10 -3 10 -12 10 -9 10 -6 10 -3 10 0 10 3CoagulationRPE / retinaLITTPhotochemistryPDTPulse duration / s
Pulsdauer: kontinuierlich1. Kontinuierliche Emission
2. Gepulste Emissiona. freilaufendPulsdauer: Blitzdauer (µs-ms)Pulsdauer: freilaufendBlitzlichtEndspiegelLaserstabAuskoppelspiegelLaserpulsBlitzlichtLaserpuls
2. Gepulste EmissionPulsdauer: Güteschaltungb. gütegeschaltet (Q-switched)Pulsdauer: 1 - 100 nsBlitzlichtShutterEndspiegelLaserstabAuskoppelspiegelLaserpulsBlitzlichtLaserpuls
2. Gepulste EmissionPulsdauer: Güteschaltungb. gütegeschaltet (Q-switched)mittels PockeslzellePulsdauer: 1 - 100 nsHV+-Resonator geschlossendspiegelBlitzlichtLaserstabAuskoppelspiegelPockelszelle
2. Gepulste EmissionPulsdauer: Güteschaltungb. gütegeschaltet (Q-switched)mittels PockeslzellePulsdauer: 1 - 100 nsBlitzlichtLaserpulsHV+EndspiegelBlitzlichtHV anHV ausLaserstabAuskoppelspiegelPockelszelleResonator geschlossenEndspiegelBlitzlichtLaserstabLaserpulsPockelszelle-AuskoppelspiegelResonator offen
2. Gepulste EmissionPulsdauer: Modenkopplungc. modengekoppeltPulsdauer: 5 fs - 100 ps
amplitudeModenkopplung totalPrinzip derModenkopplung q,q+1
amplitudeModenkopplung totalPrinzip derModenkopplunglong . modes302010- 2.5 2.5 5 7.5 10 12.5 15 dj =2p €€D l605040302010I,E- 2.5 2.5 5 7.5 10 12.5 15 dj =2p €€D lRandom phase relation q,q+1long . modeslong3modes583024632014210- 2.5212.5 5 7.5 1012.5 15 dj =2p €€D l- 2.5 2.5 5 7.5 1012.5 15 dj =2p €€D l- - 1- 2.5 2.5 5 7.5 1012.5 15 dj =2p €€D llI,EI,E40025438300 202615200141010052- 2.5 2.5 5 7.5 10 12.5 15 dj =2p €€D l- 12.5 2.5 7.5 10 12.5 15 dj =2p €€- - 2.5 2.5 5 7.5 10 12.5 15 dj =2p €€D llFixed phase relation
ModenkopplungPrinzip der Modenkopplungamplitudet pulsest pulses = 2L / cequals round trip time;pulse repetitionfrequency:timeprf = 1 / t pulses = c / 2Lwidth of individual pulses:p p112n11q,q(n: number of modes involved)p1total
ModenkopplungRealisierung der Modenkopplungactive mode coupling with modulatormodulated gainmodulation period equal to round trip timepassive mode coupling with saturable absorberdye cell directly contacted to 100% mirror
Pulsdauer (Überblick)Time Exponent S =c ·t Distance Laser1 s 1 3·10 8 m moon – earth cw - gechoppt (argon, diode, etc.)1 ms 10 -3 300 km <strong>Lübeck</strong> – Göttingen pulsed (ruby, Nd:YAG)1 µs 10 -6 300 m stadium Q-regulated laser(Alexandrit, SHG-Nd:YLF)1 ns 10 -9 30 cm foot Q-switched laser(Nd:YAG, ruby)1 ps 10 -12 0,3 mm thick hair mode-locked laser(Nd:YLF)1 fs 10 -15 0,3 µm λ/2 of visible light mode-locked vibroniclaser with dispersioncontrol and non-linearbroadening of the spectrum
Eigenschaften von Laserstrahlung
Eigenschaften von Laserstrahlung
Eigenschaften von Laserstrahlungstarke Fokussierung sehr hohe Intensität
Präzise Materialbearbeitung mit Lasern
Lichtwellenleitung
Laserlithotripsie
Interferenz von kohärenten WellenProbenarmI PI RStrahlteilerLichtquelleReferenzarmI MIntensitätsmodulationDetektor1I(x), A(x)0.5040 30 20 10 0 10 20 30 40x [µm]
Optische Kohärenztomographie (OCT)Beispiel: FingerspitzeOCT-AufnahmeHistologie1 mm x 1,5 mm
Lasermedien
Wellenlängen bedeutender LaserDiodenlaser (630 - 980 nm)optisches FensterExcimere (193, 308 nm)
Lasermedien‣ FestköperlaserStablaser (Nd:YAG, Nd:YLF, Ti:Saphir, Alexandrit....)Scheibenlaser (Yb:Glas)Faserlaser (Yb:YAG)‣ Gaslaser (HeNe, Argon-Ionen, CO 2 , Excimer)‣ Farbstofflaser (Rhodamine, Coumarine)‣ Halbleiterlaser / Laserdioden (AlGaAs....)EinzelemitterStreifenBarrenStacks
Gaslaser – HeNe-Laser
Gaslaser CO 2 -Laser
Halbleiterlaser
Halbleiterlaser
Halbleiterlaser
HalbleiterlaserAdvantages•Small• Inexpensive• High efficiency (30-50%)• High power (kW)• Can be modulated up to 10 GHz• Long lifetimeDisadvantages• Asymmetric beam profile (e. g. θ x =10°, θ y =30°)• High divergence• Low pulse energies
Halbleiterlaser
Festkörperlaser
Yttrium-Aluminium-Granat (YAG)Wichtigster Wirtskristall <strong>für</strong> Laser-Ionen
Laserkristalle
FestkörperlaserLongitudinale Pumpanregung
FestkörperlaserTransversale Pumpanregung
FrequenzkonversionLineare AuslenkungrEEPolarisation beschreibt Wechselwirkung eines elektrischen Feldes mit MaterieOptischesMedium
Frequenzkonversionnichtlineare AuslenkungrEEPolarisation beschreibt Wechselwirkung eines elektrischen Felds auf Materie
Frequenzverdopplung
Vielen Dank!Prof. Raimund Hibst, <strong>Universität</strong> UlmProf. Günter Huber, <strong>Universität</strong> Hamburghttp://www.physnet.uni-hamburg.de/ilp/de/festkoerperlaser.htmlMedizinisches Laserzentrum <strong>Lübeck</strong> MLL