1.4.3 Schubspannungen τ / Querkraft V 1 τ τ 1.4.4 Normalspannung ...
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Tabelle 2.10 (Fortsetzung)<br />
2<br />
3<br />
4<br />
5<br />
56<br />
σ1<br />
σ1<br />
b<br />
d<br />
e <<br />
6<br />
d<br />
e =<br />
6<br />
d<br />
e ><br />
6<br />
b<br />
σ 1<br />
d<br />
e =<br />
3<br />
σ1<br />
2c<br />
c<br />
R<br />
N<br />
N<br />
c<br />
R<br />
N<br />
3 Vergleiche Abschnitt 3.2.4.3.<br />
3c<br />
c<br />
σ 2<br />
N<br />
σ 2<br />
σ 2<br />
3c = d/<br />
2<br />
c<br />
σ 2<br />
d<br />
e <<br />
6<br />
N innerhalb des Kerns 3<br />
d<br />
e =<br />
6<br />
N auf dem Kernrand 3<br />
d d<br />
< e <<br />
6 3<br />
N außerhalb des Kerns 3<br />
Klaffende Fuge!<br />
d<br />
e =<br />
3<br />
Klaffende Fuge!<br />
(bis zur Schwerachse)<br />
N M N N ⋅ e<br />
σ = m = m 2<br />
A W b ⋅ d b ⋅ d / 6<br />
σ 1<br />
σ 2<br />
1 = σ<br />
σ 2<br />
N ⎛ 6 ⋅ e ⎞<br />
= ⎜1−<br />
⎟<br />
b ⋅ d ⎝ d ⎠<br />
N ⎛ 6 ⋅ e ⎞<br />
= ⎜1+<br />
⎟<br />
b ⋅ d ⎝ d ⎠<br />
0<br />
N<br />
=<br />
b ⋅ d<br />
2<br />
1 0 = σ<br />
Die Größe der resultierenden<br />
Kraft R ergibt sich aus dem<br />
Volumen des Druckkeils.<br />
1<br />
σ 2 ⋅3<br />
c ⋅b<br />
⋅ = R<br />
2<br />
Aus Gleichgewichtsgründen<br />
gilt: R = N.<br />
Hieraus folgt die<br />
Randspannung:<br />
2 ⋅ N<br />
σ 2 = c = d / 2 − e<br />
3⋅<br />
c ⋅b<br />
1 = σ<br />
0<br />
d d d<br />
c = − =<br />
2 3 6<br />
σ 2<br />
2N<br />
4N<br />
= =<br />
d b ⋅ d<br />
3⋅<br />
⋅ b<br />
6