Sternentstehung: Hydrostatisches Gleichgewicht

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Die Masse der BE-Sphäre: ξ = ⎛ ⎜ ⎝ 4πGρ 2 c c ⎞ ⎟ ⎠ 1/ 2 r Mit 3/ 2 ξmax 2 ⎛ c ⎞ ∫ −Ψ 2 c ⎜ 4 G ⎟ ∫ π ρ 0 c 0 rmax 2 M = 4π ρ r dr = 4πρ e ξ dξ ⎝ ⎠ 1 d ⎛ dΨ ⎞ ( ) 2 ξ = exp −Ψ 2 ξ dξ ⎜ dξ ⎟ ⎝ ⎠ ρ = ρc ⋅exp( −Ψ ) folgt: ξ max ∫ ξ ξ=ξ max 2 2 2 2 max −Ψ d ⎛ dΨ ⎞ ⎡ dΨ ⎤ ⎛ dΨ ⎞ e ξ dξ = ∫ ξ dξ = ξ = ξ dξ ⎜ dξ ⎟ ⎢ dξ ⎥ ⎜ dξ ⎟ ⎝ ⎠ ⎣ ⎦ ⎝ ⎠ 0 0 ξ= 0 ξ=ξ max P = ρ 0 0 c 2 1/ 2 3/ 2 P0 G M 4 c −1/ 2 ⎛ ρc ⎞ ⎛ 2 dΨ ⎞ = ⎜ 4π ξ c 0 ρ ⎟ ⎜ 0 dξ ⎟ = ρ ρ ⎝ ⎝ ⎠ξ ⎠ Dichte am äußeren Rand max f ( )
1/ 2 3/ 2 P0 G M 4 c −1/ 2 ⎛ ρc ⎞ ⎛ 2 dΨ ⎞ = ⎜ 4π ξ c 0 ρ ⎟ ⎜ 0 dξ ⎟ = ρ ρ ⎝ ⎝ ⎠ξ ⎠ max f ( ) 1/ 2 3/ 2 P0 G M 4 c Maximum • Maximum bei: ρ ξ c max,crit = = ρ0 14.1 instabiles Gebiet Gaswolken sind gravitativ instabil für: 1.1c M ≥ P G 4 1/ 2 3/ 2 0
Seite 1 und 2: Sternentstehung: Hydrostatisches Gl
Seite 3 und 4: Interstellarer Staub • Interstell
Seite 5 und 6: Die hydrodynamischen Gleichungen Ku
Seite 7 und 8: Ansatz: Die singuläre isotherme Sp
Seite 9: 1/ 2 ⎛ 4πGρc ⎞ c exp( ) ⎜ r

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