Elektromagnetische Wellen
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• T = ( )<br />
∂U<br />
∂S V = ( )<br />
∂H<br />
∂S p<br />
• Thermodynamische Prozesse verlaufen so, dass thermodynamische Potenziale minimiert werden (im Minimum:<br />
Gleichgewichtszustand)<br />
• Die Zunahme der freien Energie eines isothermen Systems ist höchstens gleich der in das System hineingesteckten<br />
Arbeit: dF ≤ dW<br />
• Spontane chemische Reaktion für G abnehmend, also ∆G < 0<br />
3. Hauptsatz:<br />
• Entropie aller reinen kondensierten Stoe geht für T → 0 gegen den selben Grenzwert<br />
• ⇔ lim T →0 S(T ) = 0<br />
• ⇔ der thermodynamische Gleichgewichtszustand am absoluten Nullpunkt ist ein Zustand maximaler Ordnung,<br />
nur eine Realisierungsmöglichkeit W = 1<br />
• ⇔ es ist prinzipiell unmöglich, den absoluten Temperatur-Nullpunkt zu erreichen<br />
Reale Gase und Flüssigkeiten<br />
Van-der-Waals-Gleichung eines realen Gases: ( )<br />
p +<br />
a · (V<br />
Vmol<br />
2 mol − b) = R · T<br />
• a: Stokonstante, b = 4 · N · V Atom : Kovolumen<br />
• Binnendruck: p B = a<br />
V 2<br />
Clausius-Clapeyron-Gleichung: Verdampfungswärme W V = T · dps<br />
dT (V D − V fl )<br />
• V D : Molvolumen Dampfphase, V fl : Molvolumen üssige Phase, dps<br />
dT : Steigung der Dampfdruckkurve p s(T )<br />
• Ursachen:<br />
Vergröÿerung des Volumens V fl → V D gegen äuÿeren Druck<br />
Vergröÿerung des Molekülabstands im Potenzial<br />
Van't Hosche Gleichung: p s (T ) = A · p 0 · e − W V<br />
R·T<br />
Van-der-Waals-Konstanten: a = 3 · p k · V 2<br />
k , b = 1 3 V k<br />
mit A = e W V<br />
R·T 0<br />
((p k , V k ): kritischer Punkt)<br />
Joule-Thomson-Eekt: Abkühlung durch Expansion ohne Verrichtung von Arbeit ist möglich<br />
Inversionstemperatur: T I = 2·a<br />
b·R<br />
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