Die 3K - Kosmischen Hintergrundstrahlung

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Ausarbeitung des Seminarvortrags vom 14.11.02 von Stefan Schwarzburg:
Die 3K - Kosmischen Hintergrundstrahlung
(Cosmic Microwave Background Radiation)
1. Vorhersagen und Entdeckung der CMBR
Gamov:
Doroshkevich
& Novikov:
Entdeckung
durch CN, CH
Moleküle:
Penzias &
Wilson,
Dicke:
Die Existenz der Kosmischen Hintergrundstrahlung wurde ca. 1948 von Gamov,
Alpher und Herman vorhergesagt, für den Fall, dass die Urknall Theorie stimmen
sollte.
Eine weiter unabhängige Vorhersage kam von den Astrophysikern Doroshkevich und
Novikov aus der UdSSR im Jahr 1964.
(wäre schon früher möglich gewesen)
Obwohl man bereits 1941 bei Beobachtung von interstellarem CN – Gas
Fraunhoferlinien beobachtete, die auf eine Anregung von Rotationsniveaus
hindeuteten, wurde diese Beobachtung nicht erklärt.
1965 wurde dann „zufällig“ eine isotrope, von Tages- und Jahreszeit unabhängige
Mikrowellen Strahlung von 3.0 ± 0.5 K von Penzias & Wilson (Nobelpreis 1978)
entdeckt. Eigentlich hatten sie an einer Untersuchung zur Rauschunterdrückung einer
Hornantenne der Bell Telephone Gesellschaft gearbeitet, als sie dabei auf die CMBR
stießen.
Doch erst über ebenfalls eher zufällige Gespräche mit Wissenschaftlern aus
Princeton (Robert Dicke u.a.) gelang die richtige Deutung der Entdeckung.
Daraufhin veröffentlichten beide Gruppen ihre Entdeckung und Deutung in der
Zeitschrift „Astrophysical Journal“ (in getrennten Artikeln).
Weitere Forschungen der Gruppe um Robert Dicke zeigten, dass die CMBR einem
Planck–Spektrum gehorcht und bestätigten deren Isotropie.
(mehr dazu z.B. siehe: „The Cosmological Background Radiation“)
2. Entstehung der CMBR
2.1. Allgemeines:
Urknallmodell:
Danach entstand unser heutiges Universum aus einem sehr dichten und sehr heißen Zustand,
und dehnt sich seit dem aus.
Dabei kann man jeder Distanz (jeder Zeit) eine Rotverschiebung (oder Temperatur) zuordnen.
Definition der Rotverschiebung z: 1+z = λ obs / λ em = R 0 /R(t)
R 0 :Skalenfaktor heute; R(t): Skalenfaktor zur Zeit der Emission
Diese Rotverschiebung ist nicht durch eine Geschwindigkeit der Sterne o.ä., sondern durch die
Ausdehnung des Raumes zu erklären.
Für die CMBR ist die dabei die Rekombination die wichtigste Zeit, d.h. als aus freien Elektronen
und Protonen Wasserstoff entstand.
Zusammenfassung der heutigen Werte und Abhängigkeiten der CMBR von z:
Temperatur T=2.7 K ∝ (1+z)
Energie Dichte ρ = 0,26 eV cm -3 ∝ (1+z) 4
Photonen Dichte n ~ 400 cm -3 ∝ (1+z) 3
Mittlere Photonen Energie ε ~ 6,2 * 10 -4 eV ∝ (1+z)
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2.2. Vor der Rekombination: Wechselwirkungen zwischen Materie und Strahlung:
2.2.1. Thermalisierung und Schwarz-Körper-Strahlung:
Vor z ~10 7 waren zwei Prozesse wichtig, um das Planck – Spektrum aufzubauen:
Die Bremsstrahlung und die Doppelte Compton Streuung:
Bremsstrahlung: symbolisiert durch: e + Z → e‘ + Z‘ + γ
Doppelte Compton Streuung: e + γ → e + 2γ
Diese Prozesse sind in der Lage, Photonen zu erzeugen und zu zerstören, außerdem tendieren sie
dazu, die Energien der Wechselwirkungspartner anzugleichen, was man Thermalisierung nennt.
Damit sind diese Prozesse in der Lage, ein
thermisches Gleichgewicht mit einem Planck -
Spektrum der Photonen aufzubauen.
Aus dem thermischen Gleichgewicht ergibt sich die
Intensitätsverteilung der Photonen:
I(λ, T) = 8 π h c / (λ 5 exp(hc/λkT) – 1)
Für große Wellenlängen: Rayleigh – Jeans
Für kleine Wellenlängen: Wien
Für das Schwarzkörper – Spektrum hängt die
Verteilung also nur von der Temperatur ab.
Aus der großen Genauigkeit, mit der die CMBR
durch ein Planck – Spektrum beschrieben werden
kann, folgt, dass kaum Energiezufuhr stattgefunden
haben kann in der Phase zwischen der Entstehung
des Planck-Spektrums und der Rekombination, denn
das hätte zu folgenden Störungen geführt:
Störungen des chemischen Potentials (Bose – Einstein Störungen):
In der Zeit zwischen z~10 7 und z~ 10 5 wäre diese Störung in ein „kinetisches
Gleichgewichtsspektrum“ verwandelt worden.
Wären zu wenige oder zu viele Photonen für ein thermisches Gleichgewicht vorhanden gewesen,
hätte man ein chemisches Potential µ0 annehmen müssen (benannt nach Bose und
Einstein).
Compton Streuung:
Falls eine Energiezufuhr zu einem Zeitpunkt ca. z ¤¦¥¨§ 5 erfolgt wäre, würde das ebenfalls als
Abweichung vom Planck – Spektrum bemerkbar sein.
Der wichtigste dann stattfindende Prozess wäre hier die einfache Compton – Streuung
(e + γ → e‘ + γ‘). Sie reicht aber in diesem Zeitraum nicht mehr aus, um ein „kinetisches
Gleichgewicht“ herzustellen (wie oben).
Beschreibung dieser Störung durch Compton - Parameter y (aufgeteilt in : Rayleigh – Jeans und
Wien Bereich):
(∆T/T) RJ = - 2 y
(∆T/T) Wien = x y
Mit x= hν / (k B Tγ)
Durch die genauen Messungen, die bisher durchgeführt wurden, kann man aber größere
Energiezufuhren in diesen Zeiträumen vor der Rekombination ausschließen.
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2.3. Rekombination
Als Rekombination bezeichnet man nun die Phase, während der sich Elektronen und Protonen zu
ungeladenen Wasserstoff – Atomen (H ) verbunden haben, und die Strahlung von der Materie
entkoppelte.
Eine Teilchensorte entkoppelt aus dem Gleichgewicht, wenn die mittlere freie Weglänge λ sehr groß
wird. Da die freie Weglänge von den freien Elektronen (die durch die Compton – Streuung mit den
Photonen wechselwirken) abhängt, ist der
Ionisationsanteil der Materie entscheidend:
(BILD: Ionisationsbruchteil als Funktion der
Rotverschiebung (aus: Astroteilchenphysik).
Anmerkung: Zeit „andersherum“ aufgetragen).
Der Prozeß passierte also nicht instantan, sondern
zog sich über einen Bereich zwischen ca. z=1500
(T=4000K) bis z=1100 hin.
Die durchschnittliche Photonen – Energie betrug da
etwa 0,3 eV. Die Ionisationsenergie von Wasserstoff
liegt zwar bei 13,6 eV, aber durch die Planck -
Verteilung gibt es noch genug hochenergetische
Photonen, um Wsserstoff ionisieren zu können.
Entscheidend für die Entstehung der kosmischen
Hintergrundstrahlung ist jetzt, dass nach dieser
Phase die mittlere freie Weglänge λ also so groß war, dass die Photonen sich praktisch ungehindert
fortbewegen konnten.
(zu den Ausnahmen komme ich bei den „Extrinsischen Fluktuationen“)
Anmerkung: Planck – Spektrum für Hintergrund - Neutrinos
Lange vor der Rekombination und vor der Elektron – Positron Vernichtung waren die Neutrinos im
Gleichgewicht mit der Kosmischen Materie durch die schwache Wechselwirkung. Da sie sich schon
lange vor den Photonen entkoppelt hatten, kann man ein Planck – Spektrum des Neutrino
Hintergrundes erwarten (Tν ~1,95 K)
3. Eigenschaften der CMBR
3.1. Mathematische Beschreibung (Kugelflächenfunktionen):
Für einen Beobachter scheint die CMBR von der Innenseite einer Kugeloberfläche zu kommen. Daher
liegt es nahe, die CMBR Temperatur nach Kugelflächenfunktionen zu entwickeln:
∆T/T (θ, φ) = ∑ lm a lm Y lm (θ, φ)
Wir haben also die Summe über die Kugelflächenfunktionen Y, die sich als Multipole auffassen lassen.
Man kann diese Entwicklung nach Y machen, da diese Kugelflächenfunktionen eine Orthonormalbasis
bilden, d.h.:
∫Y lm Y l’m‘ dΩ= δ ll‘ δ mm‘
Außerdem gilt:
∑ m Y lm (p) Y lm (q) =(2l+1 / 4π) P l (cosα)
wobei Pl die zugeordneten Legendre Polynome sind und cos α = p*q.
Man kann für die statistische Betrachtung der Winkelunterschiede eine Correlationsfunktion einführen:
C(θ) = = (1/4π)∑ l=2
∞
(2l+1) C l P l (cosθ),
wieder mit cosθ=q 1 *q 2 , und P l den Legendrepolynomen.
Anmerkung: Winkelunterschied θ ~ 1/ l.
3.2. Surface of last scattering (Relativbewegung der Erde):
Alle Photonen, die wir in der Hintergrundstrahlung betrachten, wurden etwa zur gleichen Zeit emittiert
bzw. gestreut. Da sie sich alle mit gleicher Geschwindigkeit c fortbewegt haben, haben auch alle etwa
die gleiche Distanz d zurückgelegt.
Man kann sich die Strahlung also wirklich von einer Kugel kommend vorstellen, in deren Mittelpunkt
wir uns befinden.
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Diese Kugel stellt einen absoluten Bezugsrahmen (nicht im relativistischen Sinne!) für uns dar, d.h.
u.a. wir haben eine messbare Geschwindigkeit bezüglich dieser Kugel.
Das zweite Bild der Hintergrundstrahlung unten, aufgenommen vom Satellit COBE zeigt eine deutliche
Dipolcharakteristik. Sie wird durch eben diese Relativbewegung der Erde verursacht.
In der Multipolentwicklung ist dies der Term mit l=1.
Die Messungen von RELIKT, FIRAS und DMR ergaben einen Dipolwert von ∆T Dipol = 3,343 ± 0,024
mK.
Die Richtung wird durch die galaktischen Koordinaten l=264,4° und b= 48,4° angegeben.
Daraus ergibt sich eine Geschwindigkeit der Erde bezüglich der Oberfläche der letzten Streuung von
v=365 km/s.
Da man die Geschwindigkeiten der Erde bezüglich der Sonne, der Sonne bezüglich unserer Galaxie,
unserer Galaxie bezüglich der Lokalen Gruppe kennt oder abschätzen kann, ergibt sich damit ein Wert
für die Geschwindigkeit der Lokalen Gruppe bezüglich der Hintergrundstrahlung von v= 627 km/s.
Zieht man nun diesen Dipolbeitrag von den gemessenen Daten ab, so ergibt sich das dritte der
unteren Bilder.
Hier sind jetzt noch Quellen unserer Galaxie zu sehen. Wenn man auch diese abzieht, sieht der
Hintergrund so aus wie im vierten Bild.
Das erste der Bilder soll nur die exakte Übereinstimmung mit einem Planck-Spektrum verdeutlichen.
3.3. Intrinsische Fluktuationen in der CMBR:
3.3.1. Sachs-Wolfe – Effekt:
Dieser Effekt ist der dominante Effekt auf großen Winkelskalen und kommt von Potential-Störungen δφ
(Gravitationspotential) während der Phase des „last scattering“.
Diese haben zwei Folgen:
1) die Photonen müssen aus einen Potentialwall entkommen, und sind daher rotverschoben.
δT/T =δφ /c 2
2) es entstehen Zeitdilatationen an der Oberfläche des „last scattering“, so dass wir auf ein jüngeres
(und heißeres) Universum zu schauen scheinen. δt/t =δφ /c 2
Nun ist der Skalenfaktor a ∝ t 2/3 und a ∝ T -1 . Daraus folgt: δT/T =-(2/3)δφ /c 2
Insgesamt also δT/T =(1/3)δφ /c 2
3.3.2. Doppler – Effekt:
Natürlich kann das Plasma zur Zeit der „last scattering“ auch eine Eigenbewegung gehabt haben. Dies
hätte eine Dopplereffekt zu Folge:
δT/T =δv *r/c
3.3.3. Gravitationswellen vs. Dichteschwankungen: Polarisation der CMBR
Akustische Schwingungen im frühen Universum:
Vor der Rekombinationszeit hatten sich in der (angenommenen) Dunklen Materie (WIMPs) erste,
schwach ausgeprägte Massenkonzentrationen gebildet. Durch die Gravitation folgte das Baryonen –
Photonen Plasma dieser Kondensation.
Dieser Konzentration aufgrund der Gravitation stand der Strahlungsdruck der Photonen gegenüber,
durch den die Plasmawolken wieder auseinander getrieben wurden.
Das führte zu Schwingungen des Plasmas.
Wie wir schon gesehen haben, führen aber Bewegungen in der Zeit der Rekombination zu Rot- bzw.
Blauverschiebungen in der Hintergrundstrahlung. Diese müssten also zu messen sein. Die
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Schwierigkeit hierbei ist, dass
diese Schwingungen sich auf
kleinen Skalen unter einem Grad
zeigen (COBE hatte eine
Winkelauflösung von 7 Grad).
Die größten dieser
Schwingungen sollten dabei etwa
die Größe des damaligen
Ereignishorizonts (l ~ 200 Ω -1/2 )
haben, was heute unter einem
Winkel von ca. 1° bzw. l ~200 zu
sehen wäre.
Für mehrere solcher und anderer
Modelle hat man nun (für
typische Werte der unbekannten
Parameter) errechnet, wie die
Anisotropie – Verteilung
aussehen müsste: (Bild aus:
Cosmic Background Radiation).
Die neuesten Ergebnisse von Maxima, BOOMERaNG, CBI und MAP zeigen folgendes Bild:
Dies deckt sich am besten mit
dem ΛCDM Modell.
Das heißt:
Ω 0 = 0,99 ± 0,12
Ω M ~ 0,3
Ω Λ ~ 0,7
Um endgültig zwischen
Dichteschwankungen und
inflationären Gravitationswellen
unterscheiden zu können, muß
man sich allerdings die
Polarisation der CMBR
anschauen:
Während Dichteschwankungen
radiale oder ringförmige
Polarisation hervorrufen, ergibt
sich aus Gravitationswellen ein
Wirbelmuster in der Polarisation
(Bild aus: Cosmic Background Imager confirms flat universe observations).
3.4. Extrinsische Fluktuationen in der CMBR:
3.4.1. Globale Störungen vs. lokale Störungen:
Sollte die CMBR nach der Rekombination durch irgendwelche Prozesse gestört worden sein, so
gibt es grundsätzlich zwei verschiedene Möglichkeiten:
1) Der Effekt ist global, betrifft also die komplette CMBR, z.B. wenn es eine homogene
Verteilung von heißem Gas nach der Rekombination oder eine weitere Auslöschung von
unbekannten Teilchen / Antiteilchen gegeben hätte, oder
2) der Effekt ist lokal, wenn z.B. die CMBR durch eine Galaxie mit Ansammlungen von heißem
Gas gedrungen wäre. Dieser Effekt würde sich dann auf kleine Bereiche beschränken und
könnte mit sonstigen astronomischen Beobachtungen in Zusammenhang gebracht werden.
Die Messungen von COBE haben die Existenz globaler Störungen auf y < 1,5*10 -5 eingeschränkt,
wobei y der „Compton Parameter“ ist.
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3.4.2. Sunyaev – Zel’dovich Effekt (thermischer & kinetischer):
Dieser Effekt bezieht sich nun auf lokale Störungen.
Er basiert auf der Wechselwirkung der CMB Photonen mir heißer, ionisierter Materie, die sich
unter Umständen auch noch bewegt.
Solche lokalen Zonen gibt es z.B. in Zentralregionen von Galaxie Clustern. Dies ist aus X–Ray
Beobachtungen bekannt.
Bsp.: Coma Cluster: k B T e ~ 7,9 keV ; es wurde ein ∆T RJ =-1,4 mK gemessen.
Betrachtet man jetzt noch eine Bewegung des Clusters v r , dann ergibt sich noch ein Dopplereffekt
∆T/T =τ r V r / c
Bemerkbar wird dieser Effekt aber erst bei ca. 1000 km s -1 .
Der Sunyaev Zel’dovich Effekt ist wichtig, da er zusammen mit X – Ray Beobachtungen eine
Bestimmung der Entfernung und des Hubble – Parameters ermöglicht.
Außerdem ist er eine gute Möglichkeit, die Eigenschaften von Galaxien – Clustern zu bestimmen,
da die CMBR ein so perfektes Planck – Spektrum hat.
3.5. Exotische Effekte:
Viele theoretische Überlegungen über Eigenschaften und Entstehung des Kosmos, die man sonst
kaum überprüfen könnte, lassen sich an ihren Auswirkungen auf die CMBR testen. Hier ein paar
Beispiele:
Rotierendes Universum:
Sollte das Universum rotieren, was nach der ART möglich wäre, dann würde sich das in einer
Dipol – Anisotropie der CMBR bemerkbar machen. (Anmerkung: leider weiß ich nicht,
gegenüber was die Rotation stattfinden soll)
String Theorie:
Diese besagt unter anderem, dass sich Strecken nicht weiter teilen lassen, als in ca. 10 -35 m
große Abschnitte („Planck – Länge“).
Sollte das Universum nun während der Inflation um einen Faktor 10 26 angewachsen sein, und
danach noch einmal um etwa diese Größenordnung, dann wäre diese Strecke jetzt ein Paar
Lichtjahre groß. Diese „kleinsten“ Strecken sollten nun in der CMBR sichtbar werden.
Eine ähnliche Annahme sagt, dass der Informationsbetrag, den ein Raumzeit – Stück
beinhalten kann, begrenzt ist. Dabei kann ein Stück, dass von 10 -35 m eingeschlossen ist, nur
ein bit tragen.
Die Inflation soll nun die Information von 10 10 dieser Raumquanten eingeschlossen haben.
Alle intrinsischen Fluktuationen der CMBR wären also durch 1Gigabyte festgelegt.
Wenn man nun eine genug feine Auflösung hätte (vielleicht PLANCK?), wäre die
Hintergrundstrahlung gepixelt.
(mehr dazu z.B. in „Scientific American october 2002; A Pixelated Cosmos“)
4. Messungen der CMBR
4.1. Detektoren: Radiometer / Bolometer:
Radiometer sind für Messungen bis etwa 100 GHz geeignet und bestehen aus einer Dipolantenne.
Die Signale werden über Schwingkreise abgegriffen.
Ein Bolometer (Kalorimeter) ist eine Detektor für Strahlung oder Teilchen.
Ein Absorber der Kapazität C ist schwach thermisch verbunden mit einem Wärmereservoir der
Temperatur T 0 .
Bei Energieeinfall E kommt es zu einer Temperaturzunahme ∆T. (E=c ∆T)
Dieser Temperaturunterschied wird nun gemessen, durch einen an den Absorber angeschlossenen
Thermometer. Als Thermometer nimmt man nun am besten Material, dass seinen Widerstand stark
mit der Temperatur verändert, z.B. Neutron – dotierte Germanium Kristalle. Und zwar bei niedrigen
Temperaturen, damit sie supraleitend werden.
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4.2. CN CH Moleküle:
Eine weitere Möglichkeit, die CMBR zu untersuchen sind Moleküle, die mit der CMBR wechselwirken.
Dies ist dann möglich, wenn diese Moleküle eine Energiedifferenz zwischen zwei Niveaus haben, die
der Energie der CMB Photonen entspricht. (Beispiele CN und CH).
Wenn eine solche Molekülwolke zwischen uns und einem hellen Stern liegt, dann können
Absorptionslinien im Spektrum des Stern beobachtet werden.
Solch eine Beobachtung hätte gegen 1941 schon zur Entdeckung der CMBR führen können.
4.3. Missionen und Teleskope:
Satellit: COBE
Der Satellit COBE startete 1989 mit drei Messinstrumenten, DIRBE(Messung der absoluten
Helligkeit des Himmels), FIRAS ( Interferometrie der CMBR durch Vergleich mit
Referenzstrahlung), DMR (Radiometer mit Winkelauflösung 7°-180°, bei 3,3mm, 5,7mm, 9,5mm)
Ballons: BOOMERanG /MAXIMA
Diese Ballonmissionen haben 1998 /1999 über der Antarktis und über Texas kleine Teile des
Himmels vermessen (3% bzw. 0,3%). Die Instrumente waren Bolometer, die in den
Frequenzbereichen 90, 150, 240, 410 GHz bei einer Auflösung von 10-20 arcmin gemessen
haben.
Teleskop: CBI (Cosmic Background Imager)
Der Cosmic Background Imager (CBI) ist ein Radioteleskop. Es steht in einer Höhe von 5080 m in
den chilenischen Anden.
Die Auflösung liegt zwischen 5‘ und 1° ( 300 < l < 3000 )
Der CBI besteht aus 13 Interferometerelementen (0,9 m Durchmesser), die auf einer 6m Plattform
montiert sind. Diese arbeiten zwischen 26 GHz bis 36 GHz.
Die direkte Zusammenarbeit mit dem Owens Valley Radio Observatorium erlaubt die Subtraktion
von nicht extragalaktischen Quellen.
Das CBI beobachtet auch gezielt den Sunyaev Zel’dovich Effekt in Galaxie Clustern.
Satellit: MAP
Map ist ein Satellit der NASA, der 2001 gestartet ist. Der Frequenzbereich liegt bei 22-90GHz
(Radiometrische Messungen mit 2*10 Detektoren). Die Auflösung beträgt bis 0,23°.
Seit Freitag, 02-28-2003 gibt es unter
http://map.gsfc.nasa.gov die neusten Ergebnisse:
Eine detaillierte CMBR Karte:
Dazu gibt es eine Zusammenfassung der „neuen“
Ergebnisse:
We have compared and combined the new WMAP data
with other diverse cosmic measurements (galaxy
clustering, Lyman-alpha cloud clustering, supernovae,
etc.), and we have found a new unified understanding of
universe:
• Universe is 13.7 billion years old with only a 1% margin error.
• First stars ignited 200 million years after the Big Bang.
• Light in WMAP picture from 380,000 years after the Big Bang.
• Content of the Universe:
• 4% Atoms, 23% Cold Dark Matter, 73% Dark energy.
• The data places new constraints on the dark energy. It seems more like a "cosmological
constant" than a negative-pressure energy field called "quintessence". But quintessence is not
ruled out.
• Fast moving neutrinos do not play any major role in the evolution of structure in the universe.
They would have prevented the early clumping of gas in the universe, delaying the emergence
of the first stars, in conflict with the new WMAP data.
• Expansion rate (Hubble constant) value: H o = 71 km/sec/Mpc (with a margin of error of about 5%)
• New evidence for Inflation (in polarized signal)
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• For the theory that fits our data, the Universe will expand forever. (The nature of the dark energy is still
a mystery. If it changes with time, or if other unknown and unexpected things happen in the universe,
this conclusion could change.)
Satellit: Planck Surveyor (in Planung)
Planck ist ein Satellit der Esa, der voraussichtlich 2007 starten soll. Der Frequenzbereich den die
insg. 50 (radio- und bolometrischen) Detektoren liegt zwischen 30 und 857 GHz. Die Auflösung
liegt bei etwa 5 arcmin, es sollen Temperaturdifferenzen von wenigen µK sichtbar werden. Planck
soll auch die Polarisation der CMBR messen.
5. Verwendete Literatur:
1. The Cosmological Background Radiation von: M. Lachiéze-Rey, E. Gunzig. Cambridge Universitiy
Press, 1999.
2. 3K: the cosmic microwave background radiation von: R.B. Partridge. Cambridge University Press
1995.
3. Physik in unserer Zeit, Spezial Kosmologie, 3/2002: Astronomen entziffern das Buch der
Schöpfung.
4. Astroteilchenphysik von: Klapdor / Zuber
5. Physik der Atomkerne von: T. Mayer - Kuckuk
6. Cosmic Background Radiation: pdg.web.cern.ch/pdg
7. Cosmological Physics von: Peacock
8. Physikaliche Blätter 57 (2001) Nr. 9: Die kosmologische Inflation
9. Scientific American, 10/2002: A Pixelated Cosmos
10. Spektrum der Wissenschaft 12/2002: Quanten Urknall
11. Cern Courier, July/August 2002: Cosmic Background Imager confirms flat universe observations
12. Spektrum der Wissenschaft 03/2001: Der neue Kosmos (Teil 1)
13. Spektrum der Wissenschaft 04/2001: Der neue Kosmos (Teil 2)
Internetseiten der Teleskope und Missionen:
COBE: http://space.gsfc.nasa.gov/astro/cobe
BOOMERANG: http://www.physics.ucsb.edu/~boomerang
MAXIMA: http://cosmology.berkeley.edu/group/cmb
MAP: http://map.gsfc.nasa.gov
PLANCK: http://sci.esa.int/home/planck
CBI: http://www.astro.caltech.edu/~tjp/CBI/index.html
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