Physik III, Optik

Man kann Snellius-Gesetz und Fresnellgleichungen kombinieren und erhält
tan(θ B )= n t
n i
Einfallendes Licht, mit beiden Schwingungskomponenten kann polarisiert werden. Im
Brewsterwinkel θ B ist das reflektierte Licht parallel zur Einfallsebene polarisiert (orientiert).
• Phasensprung und Brewsterwinkel
Dass der Reflektionskoeffizient einen Nulldurchgang machen muss, ergibt sich notwendig
auch aus dem Phasensprung bei Reflektion am optisch dichten Medium: Wenn bei
senkrechtem Einfall ~E i und ~E r antiparallel stehen, geht ihr Relativwinkel mit wachsendem
Einfallswinkel von 180 ◦ nach 0 ◦ über, so dass sie bei streifendem Einfall parallel
stehen und der Phasensprung verschwunden wäre. Tatsächlich verschwindet das Feld
aber, um mit umgekehrten Vorzeichen wieder aufzutauchen. So bleibt der Phasenspung
von 180 ◦ immer erhalten.
• Reflexion am dünneren Medium
Für n i >n t erhält man die Kurven:
Der Brewsterwinkel θ B ist jetzt kleiner und es taucht bei θ c Totalreflektion auf. Bei
diesem Winkel wird θ t = π/2 und damit
r k = n t · cos θ i − n i · cos π 2
n i · cos π 2 + n t cos θ i
=1
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