Physik III, Optik
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Man kann Snellius-Gesetz und Fresnellgleichungen kombinieren und erhält<br />
tan(θ B )= n t<br />
n i<br />
Einfallendes Licht, mit beiden Schwingungskomponenten kann polarisiert werden. Im<br />
Brewsterwinkel θ B ist das reflektierte Licht parallel zur Einfallsebene polarisiert (orientiert).<br />
• Phasensprung und Brewsterwinkel<br />
Dass der Reflektionskoeffizient einen Nulldurchgang machen muss, ergibt sich notwendig<br />
auch aus dem Phasensprung bei Reflektion am optisch dichten Medium: Wenn bei<br />
senkrechtem Einfall ~E i und ~E r antiparallel stehen, geht ihr Relativwinkel mit wachsendem<br />
Einfallswinkel von 180 ◦ nach 0 ◦ über, so dass sie bei streifendem Einfall parallel<br />
stehen und der Phasensprung verschwunden wäre. Tatsächlich verschwindet das Feld<br />
aber, um mit umgekehrten Vorzeichen wieder aufzutauchen. So bleibt der Phasenspung<br />
von 180 ◦ immer erhalten.<br />
• Reflexion am dünneren Medium<br />
Für n i >n t erhält man die Kurven:<br />
Der Brewsterwinkel θ B ist jetzt kleiner und es taucht bei θ c Totalreflektion auf. Bei<br />
diesem Winkel wird θ t = π/2 und damit<br />
r k = n t · cos θ i − n i · cos π 2<br />
n i · cos π 2 + n t cos θ i<br />
=1<br />
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