Physik III, Optik
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Der linke Teil hängt nur vom Ort und der rechte Teil nur von der Zeit ab. Die Gleichung<br />
lässt sich für alle Orte und alle Zeiten nur erfüllen, wenn beide Teile konstant sind.<br />
Wir nennen die Konstante E und erhalten die beiden Gleichungen:<br />
1 ∂ 2 u(x)<br />
= E<br />
u(x) ∂x 2 = E.<br />
1 1 ∂ 2 χ(t)<br />
v 2 χ(t) ∂t 2<br />
Die erste Gleichung<br />
∂ 2 u(x)<br />
= Eu(x)<br />
∂x 2<br />
nennt man stationäre Wellengleichung. Die Lösungen heißen stationäre Lösungen und<br />
haben die allgemeine Form<br />
wobei<br />
u(x) =Ae ikx + Be −ikx ,<br />
k 2 := −E.<br />
Die zweite Gleichung beschreibt die Zeitabhängigkeit und hat die allgemeine Lösung<br />
mit<br />
oder:<br />
χ(t) =αe iωt + βe −iωt .<br />
ω 2 : = −Ev 2 = k 2 v 2<br />
|ω| : = |v||k| ,<br />
|ω| := |v||k| .<br />
Frequenz und Wellenzahl hängen also wie gehabt über die Schallgeschwindigkeit v<br />
zusammen, können aber beliebige Vorzeichen haben. Je nach Wahl der Koeffizienten<br />
A,B, α und β kann die Lösung<br />
eine Stehwelle sein (z.B. A = B = α = β)<br />
ψ(x, t) = ¡ Ae ikx + Be −ikx¢¡ αe iωt + βe −iωt¢ ,<br />
ψ(x, t) =A ¡ e ikx + e −ikx¢¡ e iωt + e −iωt¢ =4A cos(kx)cos(ωt),<br />
oder eine laufende Welle (z.B. B =0und β =0)<br />
ψ(x, t) =Ae ikx αe iωt = Ae ikx+ωt .<br />
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