Physik III, Optik

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Das Abbe-Prisma hat ebenfalls konstanten Ablenkwinkel • Achromatische Prismen Achromatische Prismen lenken alle Wellenlängen gleich ab, d.h. der Ablenkwinkel δ ist unabhängig von λ. Verschiedene Farben erleiden aber einen unterscheidlichen Strahlversatz. Man versteht die Funktionsweise des Prismas, wenn man sich die Spiegelung wegdenkt: 35
Der Durchgang durch dicke Platte ist also ebenfalls achromatisch. • Dove-Prisma Dies ist ein interessantes Beipiel für ein Umlenkprisma. Es spiegelt das Bild an der Horizintalebene. Es dreht das Bild doppelt so schell wie das Prisma um seine Längsachse gedreht wird. Dasselbe gilt für die Polarisation des Lichts also die Schwingungsebene der Lichtwelle. (optisches Analogon zum Spin) • Katzenauge Schließlich gibt es noch das Corner-Cube-Prisma, das die Form eines diagonal zerschnittenen Würfels hat. Es schickt das Licht immer zum Absender zurück. Einhundert dieser Prismen auf einer Fläche von 0.25m 2 wurden von Apollo 11 auf dem Mond plaziert. Seitdem kann man Laserblitze zum Mond schicken und deren Reflexe beobachten. Aus Laufzeitmessungen kann man die Entfernung Erde-Mond dadurch sehr genau bestimmen und deren zeitliche Änderung verfolgen. 36
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Seite 3 und 4: 6.1FeldeinerÜberlagerungvonPunktqu
Seite 5 und 6: • Brechungsindex Die Lichtgeschwi
Seite 7 und 8: Die Brüche mit den Wurzeln sind ge
Seite 9 und 10: Eine Ellipse entsteht durch Verwend
Seite 11 und 12: • Brechende Ellipse Schiebt man d
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Seite 15 und 16: mit Radius a p = a entwickelt. Sie
Seite 17 und 18: Man erhält für die Länge b b + R
Seite 19 und 20: Für die erste Grenzfläche gilt: n
Seite 21 und 22: • Konstruktion von Bildern. Die G
Seite 23 und 24: Betrachtet man das rechtwinklige Dr
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Seite 27 und 28: Objektweite s o und Bildweite s i g
Seite 29 und 30: Rechts der Linse erhält man zwei r
Seite 31 und 32: Man unterscheidet die sphärische L
Seite 33 und 34: Man kann auch eine extra Aperturble
Seite 35: Der Winkel kleinster Ablenkung ents
Seite 39 und 40: Die zweite Ableitung bilden wir ana
Seite 41 und 42: Hält man die Zeit fest erhält man
Seite 43 und 44: z = |z|·e iϕ z Diese komplexe Zah
Seite 45 und 46: Um die Form einer solchen Welle zu
Seite 47 und 48: Einsetzen in Wellengleichung: ∇ 2
Seite 49 und 50: oder differenziell dp = − 1 dV κ
Seite 51 und 52: Der Winkel ϕ ist aber auch gegeben
Seite 53 und 54: Licht hat nur im Vakuum eine linear
Seite 55 und 56: und der reflektierten Welle mit bel
Seite 57 und 58: wobei die Grundfrequenz ω 0 defini
Seite 59 und 60: Der linke Teil hängt nur vom Ort u
Seite 61 und 62: wobei m 2 eine Konstante ist. Für
Seite 63 und 64: 3. Lichtwellen Licht kann als elekt
Seite 65 und 66: und dass die Ladungsträgerdichte h
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Seite 69 und 70: ) Schwingungsebene des E-Feldes lie
Seite 71 und 72: • Phasensprung und Zeitumkehrinva
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Seite 75 und 76: 3.3 Intensität einer Lichtwelle
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Seite 79 und 80: Bei Reflexion am optisch dünnen Me
Seite 81 und 82: Das Licht tunnelt durch das Hindern
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Seite 85 und 86: Wie oben kann man die Magnetfeldamp
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mit der Lösung: x(t) =E 0 · D(ω)
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ebenen Welle überlagern, die in Vo
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wobei N die Elektronendichte im Med
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Anomale Dispersion, bei der n mit w
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Einsetzen ergibt: mit der Abkürzun
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4.3 Metalle • Dispersionsrelation
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• Absorption Nimmt man die Dämpf
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Für ε 6= 0und E 0x 6= E 0y erhäl
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• λ/4-Plättchen Man schneidet a
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Die Strahlung mit Feld senkrecht zu
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• Die wirkliche Welt Bisher haben
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Das erste λ -Plättchen transformi
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Der Polarisationsstrahlteiler trenn
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Ein Sender mit einem zeitlich sinus
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Man erhält ausgeprägte Hauptextre
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Diesen Ausdruck kann man umschreibe
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entspricht gerade der Komponente de
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Je schmaler der Spalt umso größer
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• Auflösung eines Gitters Für k
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∞Z 2 b (ω) = A 0 π = A 0 2 π =
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erhält man: ∆x · ∆p x ' ~,
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wobei n eine natürliche Zahl ist.
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• Schichtsysteme Stapelt man dün
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