Physik III, Optik

Weitere Magazine

Empfehlungen

Info

Mit Newtons Linsengleichung gilt: M T = x i f = f x o Die longitudinale Vergrößerung beschreibt das Verhältnis kleiner Verschiebungen in der Objektebene dx 0 und der daraus resultierenden Verschiebung in der Bildebene dx i : M L := dx i dx o = − f 2 x 2 o = −M 2 T Die linsenzugewandte Seite des Objekts wird zur linsenabgewandten Seite des Bildes! Bewegt man den Schirm von der Linse weg, so sieht man die näherliegenden Objekte. 1.7 Abbildungsfehler In der paraxialen <strong>Optik</strong> wurde genähert sin ϕ ' ϕ und cos ϕ ' 1 wobei ϕ der Winkel des Strahls zur optischen Achse ist. Nimmt man die nächsten Näherungen mit, also sin ϕ ' ϕ− 1 6 ϕ3 und cos ϕ ' 1− 1 2 ϕ2 , so erhält man Abweichungen von einer idealen Abbildung, die so genannten Abbildungsfehler 3. Ordnung. Wir werden die Fehler hier nur kurz ansprechen ohne sie im Detail zu behandeln. • Sphärische Aberration. Achsferne Strahlen schneiden die optische Achse vor dem Brennpunkt. verschwindet für achsnahe Strahlen quadratisch. Der Fehler 29
Man unterscheidet die sphärische Längsaberration (L-SA) und die sphärische Queraberration´(T- SA). Die Kaustik ist die Einhüllende der gebrochenen Strahlen Parallel einfallende Strahlen werden also nicht in einem Brennpunkt sondern in einem Brennfleck gebündelt. Er wird kleiner, wenn man den Schirm aus der Brennebene näher an die Linse heranschiebt. Die optimale Position ist da, wo die Randstrahlen die Kaustik berührt. Je nach Blendenstellung muss man also die Schärfe nachziehen. Benutzt man plankonvexe Linsen ist es günstig die plane Seite zum Fokus zu drehen. Wie bei einem Prisma wird jetzt bei symmetrischerem Strahlengang der Ablenkwinkel kleiner. Man kann die sphärische Aberration mit einer Miniskuslinse kompensieren. Im folgenden Spezialfall 30
Seite 1 und 2: Physik III, Optik Claus Zimmermann
Seite 3 und 4: 6.1FeldeinerÜberlagerungvonPunktqu
Seite 5 und 6: • Brechungsindex Die Lichtgeschwi
Seite 7 und 8: Die Brüche mit den Wurzeln sind ge
Seite 9 und 10: Eine Ellipse entsteht durch Verwend
Seite 11 und 12: • Brechende Ellipse Schiebt man d
Seite 13 und 14: ) Alle weiteren von der Phasenfront
Seite 15 und 16: mit Radius a p = a entwickelt. Sie
Seite 17 und 18: Man erhält für die Länge b b + R
Seite 19 und 20: Für die erste Grenzfläche gilt: n
Seite 21 und 22: • Konstruktion von Bildern. Die G
Seite 23 und 24: Betrachtet man das rechtwinklige Dr
Seite 25 und 26: weggebrochen, dass die rückwärtig
Seite 27 und 28: Objektweite s o und Bildweite s i g
Seite 29: Rechts der Linse erhält man zwei r
Seite 33 und 34: Man kann auch eine extra Aperturble
Seite 35 und 36: Der Winkel kleinster Ablenkung ents
Seite 37 und 38: Der Durchgang durch dicke Platte is
Seite 39 und 40: Die zweite Ableitung bilden wir ana
Seite 41 und 42: Hält man die Zeit fest erhält man
Seite 43 und 44: z = |z|·e iϕ z Diese komplexe Zah
Seite 45 und 46: Um die Form einer solchen Welle zu
Seite 47 und 48: Einsetzen in Wellengleichung: ∇ 2
Seite 49 und 50: oder differenziell dp = − 1 dV κ
Seite 51 und 52: Der Winkel ϕ ist aber auch gegeben
Seite 53 und 54: Licht hat nur im Vakuum eine linear
Seite 55 und 56: und der reflektierten Welle mit bel
Seite 57 und 58: wobei die Grundfrequenz ω 0 defini
Seite 59 und 60: Der linke Teil hängt nur vom Ort u
Seite 61 und 62: wobei m 2 eine Konstante ist. Für
Seite 63 und 64: 3. Lichtwellen Licht kann als elekt
Seite 65 und 66: und dass die Ladungsträgerdichte h
Seite 67 und 68: ergibt sich dann ~ k × E0 ~ · e i
Seite 69 und 70: ) Schwingungsebene des E-Feldes lie
Seite 71 und 72: • Phasensprung und Zeitumkehrinva
Seite 73 und 74: Man kann Snellius-Gesetz und Fresne
Seite 75 und 76: 3.3 Intensität einer Lichtwelle
Seite 77 und 78: 3.4 Reflexion und Transmission an e
Seite 79 und 80: Bei Reflexion am optisch dünnen Me
Seite 81 und 82:
Das Licht tunnelt durch das Hindern
Seite 83 und 84:
oder ³ ~ki − ~ k r´ ~r = ε r .
Seite 85 und 86:
Wie oben kann man die Magnetfeldamp
Seite 87 und 88:
mit der Lösung: x(t) =E 0 · D(ω)
Seite 89 und 90:
ebenen Welle überlagern, die in Vo
Seite 91 und 92:
wobei N die Elektronendichte im Med
Seite 93 und 94:
Anomale Dispersion, bei der n mit w
Seite 95 und 96:
Einsetzen ergibt: mit der Abkürzun
Seite 97 und 98:
4.3 Metalle • Dispersionsrelation
Seite 99 und 100:
• Absorption Nimmt man die Dämpf
Seite 101 und 102:
Für ε 6= 0und E 0x 6= E 0y erhäl
Seite 103 und 104:
• λ/4-Plättchen Man schneidet a
Seite 105 und 106:
Die Strahlung mit Feld senkrecht zu
Seite 107 und 108:
• Die wirkliche Welt Bisher haben
Seite 109 und 110:
Das erste λ -Plättchen transformi
Seite 111 und 112:
Der Polarisationsstrahlteiler trenn
Seite 113 und 114:
Ein Sender mit einem zeitlich sinus
Seite 115 und 116:
Man erhält ausgeprägte Hauptextre
Seite 117 und 118:
Diesen Ausdruck kann man umschreibe
Seite 119 und 120:
entspricht gerade der Komponente de
Seite 121 und 122:
Je schmaler der Spalt umso größer
Seite 123 und 124:
• Auflösung eines Gitters Für k
Seite 125 und 126:
∞Z 2 b (ω) = A 0 π = A 0 2 π =
Seite 127 und 128:
erhält man: ∆x · ∆p x ' ~,
Seite 129 und 130:
• Resonante Überhöhung Das Feld
Seite 131 und 132:
wobei n eine natürliche Zahl ist.
Seite 133 und 134:
• Schichtsysteme Stapelt man dün
Alle anzeigen

Physik III, Optik

Erfolgreiche ePaper selbst erstellen

Template löschen?

Als Template speichern?