Physik III, Optik

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Alternativ kann man auch einen der Spiegel durch einen Resonator ersetzen wie z.B. beim Fox-Smith-Resonator. Der dadurch entstehende frequenzabhängige ”Spiegel” reflektiert nur, wenn der zusätzliche Resonator in Resonanz ist. 133
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Physik III, Optik Claus Zimmermann
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6.1FeldeinerÜberlagerungvonPunktqu
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• Brechungsindex Die Lichtgeschwi
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Die Brüche mit den Wurzeln sind ge
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Eine Ellipse entsteht durch Verwend
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• Brechende Ellipse Schiebt man d
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) Alle weiteren von der Phasenfront
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mit Radius a p = a entwickelt. Sie
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Man erhält für die Länge b b + R
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Für die erste Grenzfläche gilt: n
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• Konstruktion von Bildern. Die G
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Betrachtet man das rechtwinklige Dr
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weggebrochen, dass die rückwärtig
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Objektweite s o und Bildweite s i g
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Rechts der Linse erhält man zwei r
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Man unterscheidet die sphärische L
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Man kann auch eine extra Aperturble
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Der Winkel kleinster Ablenkung ents
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Der Durchgang durch dicke Platte is
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Die zweite Ableitung bilden wir ana
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Hält man die Zeit fest erhält man
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z = |z|·e iϕ z Diese komplexe Zah
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Um die Form einer solchen Welle zu
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Einsetzen in Wellengleichung: ∇ 2
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oder differenziell dp = − 1 dV κ
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Der Winkel ϕ ist aber auch gegeben
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Licht hat nur im Vakuum eine linear
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und der reflektierten Welle mit bel
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wobei die Grundfrequenz ω 0 defini
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Der linke Teil hängt nur vom Ort u
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wobei m 2 eine Konstante ist. Für
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3. Lichtwellen Licht kann als elekt
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und dass die Ladungsträgerdichte h
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ergibt sich dann ~ k × E0 ~ · e i
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) Schwingungsebene des E-Feldes lie
Seite 71 und 72:
• Phasensprung und Zeitumkehrinva
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Man kann Snellius-Gesetz und Fresne
Seite 75 und 76:
3.3 Intensität einer Lichtwelle
Seite 77 und 78:
3.4 Reflexion und Transmission an e
Seite 79 und 80:
Bei Reflexion am optisch dünnen Me
Seite 81 und 82:
Das Licht tunnelt durch das Hindern
Seite 83 und 84: oder ³ ~ki − ~ k r´ ~r = ε r .
Seite 85 und 86: Wie oben kann man die Magnetfeldamp
Seite 87 und 88: mit der Lösung: x(t) =E 0 · D(ω)
Seite 89 und 90: ebenen Welle überlagern, die in Vo
Seite 91 und 92: wobei N die Elektronendichte im Med
Seite 93 und 94: Anomale Dispersion, bei der n mit w
Seite 95 und 96: Einsetzen ergibt: mit der Abkürzun
Seite 97 und 98: 4.3 Metalle • Dispersionsrelation
Seite 99 und 100: • Absorption Nimmt man die Dämpf
Seite 101 und 102: Für ε 6= 0und E 0x 6= E 0y erhäl
Seite 103 und 104: • λ/4-Plättchen Man schneidet a
Seite 105 und 106: Die Strahlung mit Feld senkrecht zu
Seite 107 und 108: • Die wirkliche Welt Bisher haben
Seite 109 und 110: Das erste λ -Plättchen transformi
Seite 111 und 112: Der Polarisationsstrahlteiler trenn
Seite 113 und 114: Ein Sender mit einem zeitlich sinus
Seite 115 und 116: Man erhält ausgeprägte Hauptextre
Seite 117 und 118: Diesen Ausdruck kann man umschreibe
Seite 119 und 120: entspricht gerade der Komponente de
Seite 121 und 122: Je schmaler der Spalt umso größer
Seite 123 und 124: • Auflösung eines Gitters Für k
Seite 125 und 126: ∞Z 2 b (ω) = A 0 π = A 0 2 π =
Seite 127 und 128: erhält man: ∆x · ∆p x ' ~,
Seite 129 und 130: • Resonante Überhöhung Das Feld
Seite 131 und 132: wobei n eine natürliche Zahl ist.
Seite 133: • Schichtsysteme Stapelt man dün
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