Physik III, Optik
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wobei jetzt der transversale Impuls k ⊥ mit der Bandbreite und die Größe des Objekts<br />
mit der Spaltbreite identifiziert wird d = ∆x<br />
k ⊥ = ∆k<br />
d = ∆x<br />
also<br />
∆k · ∆x =2π.<br />
Mit dieser Gleichung können wir ∆k in der ersten Gleichung eliminieren.<br />
∆k = k sin α = k · d<br />
2 · 1<br />
l = 2π<br />
∆x .<br />
und nach ∆x auflösen.<br />
oder<br />
∆x =2π · 2l<br />
d · 1<br />
k = 2l<br />
d · λ<br />
∆x =2 λ N ,<br />
wobei die numerische Apertur N A definiert ist als<br />
N A := d l .<br />
Sie hängt sehr von der Qualität der Objektivlinse ab und erreicht für gute Objektive<br />
Werte von 0.2 bis 0.9. Das Mikroskop kann also nur Objekte abbilden, die nicht kleiner<br />
sind als etwa die Wellenlänge des Lichts mit dem sie beleuchtet werden.<br />
7. Optische Resonatoren<br />
Dieses Kapitel ist optional.<br />
Resonatoren bestehen aus zwei oder mehreren Spiegeln, die einen Lichtstrahl in sich<br />
zurückspiegeln. Sie sind technisch wichtig beim Bau von Lasern und als Interferometer. Wir<br />
betrachten hauptsächlich Stehwellenresonatoren und besprechen kurz noch einige andere<br />
Typen von Resonatoren und Interferometeren.<br />
7.1 Stehwellenresonator<br />
Wir betrachten den einfachsten Fall eines Stehwellenresonators, der auch manchmal Fabry-<br />
Perot-Etalon genannt wird. Er ist wesentlicher Bestandteil der meisten Laser, wird aber<br />
auch als passives optisches Element zur Analyse von Lichtstrahlen und deren Frequenzen<br />
verwendet.<br />
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