Physik III, Optik
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Einsetzen in die exakte Lösung des Antennarrays ergibt eine Amplitude<br />
sin ¡ 1<br />
E = E N∆ϕ¢ 2<br />
0<br />
sin ¡ 1<br />
∆ϕ¢ ,<br />
2<br />
wobei die Relativphase jetzt lautet:<br />
∆ϕ = ϕ − ϕ<br />
= d · k · sin θ ein − d · k · sin θ m<br />
= d · k · (sin θ ein − sin θ m ) .<br />
Wie im Falle des Antennenarrays erhält man Haupt und Nebenmaxima.<br />
• Hauptmaxima.<br />
Die Hauptmaxima liegen in Richtungen für die der Nenner verschwindet.<br />
µ 1<br />
sin<br />
2 ∆ϕ 0 = 0<br />
∆ϕ 0 = m · 2π<br />
Damit bekommt man die sogenannte Gittergleichung für die Lage der Hauptmaxima:<br />
(sin θ ein − sin θ m )= m · 2π<br />
d · k = mλ d .<br />
In nullter Odnung (m =0)erhält man<br />
sin θ max =sinθ ein<br />
bzw.<br />
θ max = θ ein .<br />
Das Gitter verhält sich in nullter Ordnung wie ein Spiegel und reflektiert wellenlängenunabhängig.<br />
In einem Gitterspektrograph verwendet man deshalb das Hauptmaximum<br />
der ersten Ordnung (m =1):<br />
(sin θ ein − sin θ m )= λ d .<br />
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