Physik III, Optik
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entspricht gerade der Komponente des Wellenvektors des gebeugten Lichts, die parallel<br />
zum Schirm orientiert ist. Die Summe der Antennenreihe wird jetzt zum Integral:<br />
E 0<br />
N<br />
X<br />
n=1<br />
e iϕ n<br />
→<br />
=<br />
Z ∞<br />
−∞<br />
Z ∞<br />
−∞<br />
= : F (k ⊥ )<br />
a(z)exp(iϕ(z)) dz<br />
a(z)exp(ik ⊥ · z) dz<br />
Das Integral F (k ⊥ ) ist aber gerade die Fouriertransformierte von a(z). Die Intensität<br />
ist dann<br />
I = cε 0 |F (k ⊥ )| 2<br />
• Beugung am Spalt<br />
Das Beugungsmuster eines Spalts lässt sich jetzt einfach berechnen, wenn wir annehmen,<br />
dass der Beitrag zum Gesamtfeld für jeden Quellpunkt gleich groß ist:<br />
Einsetzen in das Integral liefert:<br />
Die Intensität ist dann<br />
a(z) =a 0 für 0
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