5.2 Brechung und Totalreflexion Beim Übergang in ein ... - Orell Füssli
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Physik anwenden <strong>und</strong> verstehen: Lösungen <strong>5.2</strong> <strong>Brechung</strong> <strong>und</strong> <strong>Totalreflexion</strong> 1<br />
© 2004 <strong>Orell</strong> <strong>Füssli</strong> Verlag AG<br />
<strong>5.2</strong> <strong>Brechung</strong> <strong>und</strong> <strong>Totalreflexion</strong><br />
21<br />
<strong>Beim</strong> <strong>Übergang</strong> <strong>in</strong> e<strong>in</strong> Medium gilt obige Aussage nicht mehr. Würde das Licht die<br />
kürzeste Strecke wählen, müsste es sich stets gerade ausbreiten. Jeder «Knick», wie er<br />
bei der <strong>Brechung</strong> auftritt, würde e<strong>in</strong>e Verlängerung des Weges zur Folge haben.<br />
Versucht das Licht jedoch die Zeit zu m<strong>in</strong>imieren, wählt es <strong>in</strong> e<strong>in</strong>em optisch dünneren<br />
Medium die längere Strecke aus als <strong>in</strong> e<strong>in</strong>em optisch dichteren. Es kommt zur <strong>Brechung</strong><br />
des Lichts.<br />
22<br />
23<br />
a)<br />
Aussenluft<br />
Fensterglas<br />
Plastikfolie<br />
Innenluft<br />
b) Der e<strong>in</strong>tretende <strong>und</strong> der austretende Lichtstrahl s<strong>in</strong>d parallel. Es tritt ke<strong>in</strong>e<br />
Verzerrung auf.<br />
24<br />
a) Der Fischer trifft den Fisch nicht (siehe Skizze).
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b) Der W<strong>in</strong>kel muss genau dem <strong>Brechung</strong>sw<strong>in</strong>kel entsprechen:<br />
s<strong>in</strong> α1<br />
s<strong>in</strong> α<br />
2<br />
= ; 32°<br />
n<br />
12<br />
25<br />
a) Im Glas werden die Strahlen gebrochen, was zu der betrachteten Ersche<strong>in</strong>ung führt.<br />
b) Aus der Skizze folgt:<br />
a = d <strong>und</strong> s = a ⋅s<strong>in</strong>( α1 −α<br />
2)<br />
;<br />
cosα<br />
2<br />
a<br />
2<br />
errechnet sich mittels <strong>Brechung</strong>sgesetz:<br />
s<strong>in</strong>α1<br />
s<strong>in</strong>α 2<br />
= ; 19.5°<br />
n12<br />
oben e<strong>in</strong>gesetzt:<br />
s<strong>in</strong>( α −α<br />
)<br />
s a d<br />
1 2<br />
= ⋅s<strong>in</strong>( α1− α2)<br />
= ; 2.9 mm<br />
cosα2<br />
α 1<br />
α 2 a d<br />
s<br />
26<br />
Die Hauptbrechung entsteht beim ersten <strong>Übergang</strong> <strong>in</strong> die Hornhaut. <strong>Beim</strong> E<strong>in</strong>tritt <strong>in</strong>s<br />
Kammerwasser wird der Strahl wieder leicht nach oben gebrochen.<br />
n Luft ~ 1<br />
n Hornhaut = 1.37<br />
n Kammerwasser = 1.33<br />
s<strong>in</strong>α1<br />
α<br />
1<br />
= 15° α<br />
2<br />
= arcs<strong>in</strong>( ); 11°<br />
nHornhaut<br />
nHornhaut ⋅s<strong>in</strong>α3<br />
α<br />
3<br />
= 23° α<br />
4<br />
= arcs<strong>in</strong>( ); 24°<br />
n<br />
Kammerwasser
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27<br />
3<br />
n 1 n 2<br />
n 3<br />
α 5<br />
α 4 α 4<br />
α<br />
α 1<br />
α 2 α2<br />
α 3<br />
Es gilt für den ersten <strong>Übergang</strong> zwischen den Stoffen 1 <strong>und</strong> 2:<br />
s<strong>in</strong> α1<br />
n2<br />
=<br />
s<strong>in</strong> α n<br />
2<br />
1<br />
Für jeden weiteren <strong>Übergang</strong> kann gezeigt werden, dass Folgendes gilt:<br />
s<strong>in</strong> α1<br />
ni<br />
s<strong>in</strong> α = n<br />
i<br />
1<br />
<strong>Beim</strong> letzten <strong>Übergang</strong> zurück <strong>in</strong> Luft gilt:<br />
s<strong>in</strong> α1<br />
n i<br />
s<strong>in</strong> α<br />
= mit n i<br />
= n1<br />
, da wieder Luft: 1<br />
= 1 oder α i<br />
= α1, w.z.b.w.<br />
s<strong>in</strong> α n<br />
s<strong>in</strong><br />
i<br />
1<br />
α i<br />
28<br />
a) Bei parallelen Schichten gilt:<br />
n<br />
s<strong>in</strong> α = α ; 86.69°<br />
1<br />
5<br />
s<strong>in</strong><br />
n5<br />
1<br />
s<strong>in</strong> α1<br />
n<br />
=<br />
s<strong>in</strong> α n<br />
5<br />
5<br />
1<br />
(siehe Lösung zu Aufgabe 27);<br />
b) 0.31°; Das ist gut der halbe Sonnendurchmesser.<br />
(Wichtiger Zusatzeffekt: Da das Licht gut 8 m<strong>in</strong> braucht, um die Erde zu erreichen,<br />
ist die Sonne <strong>in</strong> dieser Zeit bereits 2° tiefer gesunken.)<br />
29<br />
Da α + = 90°<br />
gilt, folgt:<br />
1<br />
α 2<br />
α 1<br />
α 2
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n<br />
s<strong>in</strong>α s<strong>in</strong>α s<strong>in</strong>α<br />
s<strong>in</strong>α s<strong>in</strong>(90 °−α ) cosα<br />
1 1 1<br />
= = = =<br />
2 1 2<br />
tanα<br />
1<br />
Die Höhe über dem Horizont beträgt:<br />
90° − arctan n ; 36.9°<br />
30<br />
s<strong>in</strong>α<br />
s<strong>in</strong> β<br />
a) Aus = 1.51 = <strong>und</strong> β' = ϕ − α ' folgt β = 79.7°<br />
(rot).<br />
s<strong>in</strong> α ' s<strong>in</strong> β '<br />
Analog β = 83.3°<br />
(grün)<br />
b) γ = α + β − ϕ = 49.7 (rot); 53.3 ° (grün)<br />
c) α<br />
m<strong>in</strong><br />
= 28.7°<br />
Wenn α < α<br />
m<strong>in</strong><br />
tritt an der Fläche B <strong>Totalreflexion</strong> auf.<br />
ϕ<br />
ϕ<br />
d) Wenn α = β, so auch α' = β' = = 30° <strong>und</strong> αs<br />
= arcs<strong>in</strong>( n⋅ s<strong>in</strong> ) = 49.0 ° .<br />
2 2<br />
Diesen Spezialfall nennt man symmetrischen Strahlengang.<br />
e)<br />
⎛<br />
⎛s<strong>in</strong>α<br />
⎞⎞<br />
γ = α+ β− ϕ = α − ϕ+ arcs<strong>in</strong> ⎜n⋅s<strong>in</strong>( ϕ−arcs<strong>in</strong><br />
⎜ n ⎟<br />
⎝<br />
⎝ ⎠⎟<br />
⎠<br />
Etwa bei α = 50° wird der W<strong>in</strong>kel γ m<strong>in</strong>imal. Der symmetrische Strahlengang ist<br />
auch derjenige, bei dem der Ablenkungsw<strong>in</strong>kel γ m<strong>in</strong>imal wird! Diese<br />
Vermutung lässt sich mit Hilfe der Differentialrechnung auch streng beweisen.<br />
31<br />
s<strong>in</strong> β s<strong>in</strong> β<br />
α = α' = 0 ⇒ β ' = ϕ ; n = =<br />
s<strong>in</strong> β ' s<strong>in</strong>ϕ<br />
32<br />
Der erste <strong>Brechung</strong>sw<strong>in</strong>kel β<br />
1<br />
lässt sich mit dem <strong>Brechung</strong>sgesetz ausdrücken:<br />
⎛s<strong>in</strong>α1<br />
⎞<br />
β1<br />
= arcs<strong>in</strong> ⎜<br />
⎝<br />
⎟<br />
n ⎠ . Aus der Geometrie des Prismas folgt: α2 = ϕ − β1<br />
⎛ ⎛ ⎛s<strong>in</strong>α1<br />
⎞⎞⎞<br />
Somit ist β2 = arcs<strong>in</strong> ( ns<strong>in</strong>α2) = arcs<strong>in</strong> ⎜ns<strong>in</strong> ⎜ϕ<br />
−arcs<strong>in</strong><br />
⎜ ⎟⎟⎟<br />
<strong>und</strong> der gesamte<br />
⎝ ⎝ ⎝ n ⎠⎠⎠<br />
Ablenkungsw<strong>in</strong>kel ist:
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⎛ ⎛ ⎛s<strong>in</strong>α1<br />
⎞⎞⎞<br />
γ = α1− ϕ + β2 = α1− ϕ + arcs<strong>in</strong> ⎜n<br />
⋅s<strong>in</strong> ⎜ϕ<br />
−arcs<strong>in</strong><br />
⎜ ⎟⎟⎟<br />
⎝ ⎝ ⎝ n ⎠⎠⎠<br />
γ<br />
rot<br />
= 41.2° <strong>und</strong> γ<br />
violett<br />
= 42.2°<br />
Der W<strong>in</strong>kel zwischen den beiden Strahlen ist 1.0°.<br />
33<br />
s<strong>in</strong> β ≥1 β ' ≥ arcs<strong>in</strong><br />
⎛1<br />
⎞<br />
⎜ ⎟= 36 °<br />
⎝n<br />
⎠<br />
α' ≤ϕ − β ' = 24° α ≤arcs<strong>in</strong>( n ⋅ s<strong>in</strong> α ') = 44°<br />
34<br />
A<br />
B<br />
C<br />
s<strong>in</strong>α<br />
= n ⇒ α ' = arcs<strong>in</strong><br />
⎛s<strong>in</strong> 45°<br />
⎞<br />
⎜ ⎟= 27.3°<br />
; β ' = ϕ − α ' = 62.7°<br />
s<strong>in</strong> α ' ⎝ 1.54 ⎠<br />
s<strong>in</strong> β<br />
= n ⇒ s<strong>in</strong> β > 1<br />
s<strong>in</strong> β '<br />
An der Fläche B wird der Lichtstrahl <strong>in</strong>s Prismen<strong>in</strong>nere reflektiert.<br />
Der W<strong>in</strong>kel δ ist auf Gr<strong>und</strong> des Reflexionsgesetzes: δ = 90 °− β ' = 27.3°<br />
γ ' = 45°− δ = 17.7°<br />
s<strong>in</strong>γ<br />
= n ⇒ γ = 27.9°<br />
s<strong>in</strong> γ '<br />
Der Lichtstrahl verlässt also die Fläche C unter dem W<strong>in</strong>kel 27.9° gegenüber der<br />
Flächennormalen.
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35<br />
a)<br />
A<br />
B<br />
C<br />
s<strong>in</strong>α<br />
= n ⇒ α ' = arcs<strong>in</strong><br />
⎛s<strong>in</strong> 45°<br />
⎞<br />
⎜ ⎟= 27.3°<br />
;<br />
s<strong>in</strong> α ' ⎝ 1.54 ⎠<br />
!<br />
90 + γ ' = 135 °+ α' ⇒ γ ' = 45 °+ α ' = 72.3°<br />
s<strong>in</strong> γ<br />
= n ⇒ s<strong>in</strong> γ > 1: an der Fläche C wird der Lichtstrahl <strong>in</strong>s Prismen<strong>in</strong>nere<br />
s<strong>in</strong> γ '<br />
reflektiert.<br />
Der W<strong>in</strong>kel δ ist auf Gr<strong>und</strong> des Reflexionsgesetzes: δ = 90 °− γ ' = 17.7°<br />
β ' = 45°− δ = 27.3 °= α '<br />
s<strong>in</strong> β<br />
= n ⇒ β = 45.0°=<br />
α<br />
s<strong>in</strong> β '<br />
Der Lichtstrahl verlässt die Fläche B parallel zum e<strong>in</strong>fallenden Lichtstrahl. Der<br />
austretende Lichtstrahl ist umso stärker nach oben versetzt, je weiter unten der<br />
e<strong>in</strong>fallende Strahl auf die Fläche A trifft. Es kommt zu e<strong>in</strong>er Bildumkehr. Man<br />
könnte also Prismen auch zur Bildumkehr verwenden.<br />
b) E<strong>in</strong>e Bildumkehr erhält man auch, wenn das Licht senkrecht auf die Fläche C fällt.<br />
Damit <strong>Totalreflexion</strong> an den Flächen A <strong>und</strong> B auftritt, muss die Brechzahl grösser<br />
als 2 = 1. 414 se<strong>in</strong>.<br />
A<br />
B<br />
C<br />
c) Prismen, die wie <strong>in</strong> b) als Spiegel verwendet werden, bef<strong>in</strong>den sich <strong>in</strong> Feldstechern.<br />
Dort wird auf diese Weise der Weg des Lichtes zweimal «gefaltet», damit die<br />
Baulänge im Vergleich zu e<strong>in</strong>em Fernrohr kürzer wird. Auch bei «Katzenaugen» am<br />
Fahrrad kommt der Strahlengang aus b) vor.
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36<br />
a) Nach der Reflexion an der verspiegelten Rückseite können die Strahlen an der<br />
Glasoberfläche noch e<strong>in</strong>mal reflektiert werden. Diese gelangen wieder auf die<br />
Rückseite, wo sie erneut gespiegelt werde <strong>und</strong> den Spiegel durch erneute <strong>Brechung</strong><br />
an der Oberfläche verlassen. Da diese Strahlen parallel zu den anderen reflektierten<br />
Strahlen verlaufen, ist dieses Spiegelbild ebenfalls scharf.<br />
b) Die Skizze zeigt, weshalb<br />
die schwächeren Spiegelbilder<br />
denselben Abstand vom Hauptspiegelbild<br />
haben:<br />
37<br />
Bei der Beobachtung e<strong>in</strong>es Regenbogens schliessen die von der Sonne her kommenden<br />
Lichtstrahlen mit der Blickrichtung des Beobachters e<strong>in</strong>en W<strong>in</strong>kel von 42° e<strong>in</strong>. Da um<br />
die Mittagszeit im Sommer die Sonne <strong>in</strong> der Schweiz deutlich höher als 42° über dem<br />
Horizont steht, müsste die entsprechende Blickrichtung nach unten, d.h. gegen den<br />
Boden, verlaufen.<br />
38<br />
a) Durch die Wasseroberfläche treten nur die Strahlen <strong>in</strong> me<strong>in</strong> Auge, deren<br />
<strong>Brechung</strong>sw<strong>in</strong>kel kle<strong>in</strong>er ist als der Grenzw<strong>in</strong>kel. All diese Strahlen bilden e<strong>in</strong>en<br />
Lichtkegel mit me<strong>in</strong>em Auge als Spitze <strong>und</strong> der besagten Kreisfläche als<br />
Gr<strong>und</strong>fläche.<br />
n1<br />
b) Der Grenzw<strong>in</strong>kel beträgt: s<strong>in</strong> α = ; 48.6°<br />
n2<br />
Der Kreisradius ergibt sich aus der Trigonometrie (siehe Skizze):<br />
r s<strong>in</strong> α n1<br />
1<br />
tan α = = = ⋅<br />
s cos α n2<br />
cos α<br />
Luft<br />
n 1<br />
r<br />
2<br />
mit: cos α = 1−<br />
s<strong>in</strong> α<br />
folgt:<br />
n<br />
r =<br />
n<br />
1<br />
2<br />
s<br />
⎛ n1<br />
⎞<br />
1−<br />
⎜<br />
⎟<br />
⎝n2<br />
⎠<br />
2<br />
; 1.1 m<br />
s<br />
Wasser<br />
n 2<br />
39<br />
a) <strong>Totalreflexion</strong> kann nur an e<strong>in</strong>em <strong>Übergang</strong> von e<strong>in</strong>em optisch dichteren zu e<strong>in</strong>em<br />
optisch dünneren Medium auftreten. Die Luftschicht unmittelbar über dem Asphalt<br />
muss also optisch dünner se<strong>in</strong>.<br />
b) Der Grenzw<strong>in</strong>kel ist ansche<strong>in</strong>end sehr gross. Gr<strong>und</strong>: der Grenzw<strong>in</strong>kel ist von den<br />
Brechzahlen abhängig. Je näher das Verhältnis der Brechzahlen bei 1 liegt, desto<br />
grösser wird dieser. Die beteiligten Luftschichten haben demnach nur ger<strong>in</strong>gfügig<br />
unterschiedliche Brechzahlen.