t tanh( t / t 76,lam ) ( t / t ) c h (t) = ⋅ ∫ dt (4.314) b' 1 t= 0tanh 76,lam + t b' 76,lam um die Weg-Zeit-Funktion, Gln.(4.321) und (4.323), zu erhalten: ⎪⎧ ⎡ ⎛ ⎞ 2 ⎛ b ⎞ min dp a / dH 1 ⎨ ⋅ ⎢ ⎜ t h(t) = g ⋅ t ⎜ ⎟ ⎟ 76,lam ⋅ 1 − − ln tanh + ∗ 2 2 ⎝ b ρ b g ⎠⎪⎩ 1 − t 76,lamb' ⎣⎢ ⎝ t 76,lam ⎠ t 1 ⎡ ⎛ ⎞ ⎤ ⎡ ⎛ ⎞ ⎤⎪⎫ ⎢ ⎢ − ⎥ ( ) ⎟ ⎥ − ⋅ ( ) ⎟ ⎜ t 1 + ⎜ t ⋅ ln tanh 1 ln tanh 1 ⎬ − t b' t 2 1 + t b' t ⎭ ⎪ 2 1 76,lam ⎢⎣ ⎝ 76,lam ⎠ ⎥⎦ 76,lam ( ) ⎟ 2 ∗ ∗ ρs − ρf ⋅ dST⋅ ε ⎠ b ⎝ b ρbg ⎠ ⎣⎢ ⎝ 76,lam ⎠ ⎥⎦ 171 1 ⎤ ⎥ − b' ⎥⎦ 76,lam (4.321) 9 ⋅ η⋅ B( ε) 2 ( ρs − ρf ) ⋅ dST⋅ ε t76 ,lamb' = (4.323) 2 ⎛ 9 ⋅ η⋅ B( ε) ⎞ 2g(m+ 1)tan θ ⎛ b dp / dH ⎞ min a ⎜ ⎟ + ⋅ ⎜1 − − ⎝ ∆V F = A d ⋅g ⋅ t ⎛ b ⋅ ⎜1− ⎝ b 1 ⎡ ⎞ ⎤ ⎡ ⎞ ⎤⎪⎫ ⎢ − ⎥ ( ) ( ) ⎟ ⎜ ⎛ ⎢ ⎟ ⎜ ⎛ t 1 t ⋅ln tanh + 1⎥ − ⋅ln tanh 1 ⎬ − t b' t 2 1+ t b' t ⎪ ⎭ 2 1 2 76,lam 76,lam ⎢⎣ min ∗ dp ⎞⎪⎧ a / dH 1 − ⎟⎨ 2 ρbg ⎠ 1− t ⎪⎩ ⎝ 76,lam ⎠ ⎥⎦ 76,lam b' 2 76,lam ⎡ ⎛ ⋅ln⎢tanh⎜ ⎢⎣ ⎝ t ⎢⎣ ⎝ t 76,lam ⎞ ⎟ + ⎠ t 76,lam ⎠ 1 ⎤ ⎥ − b' ⎥⎦ 76,lam ⎥⎦ (4.344) Allerdings ist hier die Berechnung der Umkehrfunktion t d = f(V F ), wie beispielsweise von der Gl.(4.334) zur Gl.(4.338), auf analytischem Wege nicht mehr möglich, d.h. es müssen Iterationsrechnungen durchgeführt werden: ∆V ⎡ ⎛ ⎞ ⎤ F 1 t 1 = ⋅ln⎢tanh⎜ ⎟ + ⎥ − 2 2 2 ⎛ b ⎞ 1− t b' ⋅ ⋅ ⋅ ⎢⎣ ⎝ t ⎠ t b' min dpa / dH 76,lam 76,lam 76,lam A ⎦⎥ d g t76,lam ⎜1− − ⎟ ∗ ⎝ b ρbg ⎠ 1 2 1− t 76,lam ⎞ ⎤ ⎟ + 1⎥ − ⎦ ⎤ ⎥ = b' ⎥⎦ A ⎡ ⎛ ⋅ln⎢tanh⎜ ⎣ ⎞ ⎤ ⎟ −1 ( − t ) ⎜ ⎟ ( ) ⎜ ⎟ ⎢ ⎥ + ⎢ ⎥ ⎥ 76,lamb' ⎝ t76,lam ⎠ 2 1 t76,lamb' ⎝ t76,lam ⎠ ⎦ 2 1 b' 1 ⎡ ⎛ ⋅ln⎢tanh⎜ ⎣ t ⎡ ⎛ t ⎞ 1 ⋅ln⎢tanh⎜ ⎟ + ⎢⎣ ⎝ t76,lam ⎠ t ⎡ ⎛ ⋅ln⎢tanh t ⎞ ⎤ ⎟ + 1⎥ + ⋅g ⋅ t ( − t ) ⎜ ⎟ ( ) ⎜ ⎟ ⎢ ⎥ + ⎢ ⎥ ⎥ 76,lamb' ⎣ ⎝ t76,lam ⎠ ⎦ 2 1 t76,lamb' ⎣ ⎝ t76,lam ⎠ ⎦ 2 1 2 1 76,lam d 1 2 76,lam 1 ∆VF ⎛ b ⋅ ⎜1− ⎝ b min ∗ ⎡ ⎛ ⋅ln⎢tanh⎜ t + dp ⎞ a / dH − ⎟ ρbg ⎠ t ⎞ ⎤ ⎟ −1 …usw. Diese Rechnung lässt sich für laminare Umströmung näherungsweise auch mit der Gl. (4.338) durchführen. Allerdings sind die charakteristischen Auslaufzeiten t 76 des beginnenden Ausfließens oftmals so gering (siehe Tab. 9.3) 32 , dass die Berücksichtigung des 32 Tomas, J., Modellierung…, S. 129, Diss. B, TU Bergakademie Freiberg 1991 Schüttec_4 VO Partikelmechanik und Schüttguttechnik, <strong>Trichterauslegung</strong> Prof. Dr. Jürgen Tomas, 04.06.2013
172 instationären Anteils bei Messungen der Auslaufzeiten in den meisten Fällen praktisch nicht notwendig ist. Eine Ausnahme bilden hierbei die beschleunigten Auslauf- und Füllvorgänge in schnell laufenden Verpackungsmaschinen (s. Bild 9.2 ebenda). Die wesentlichen Prozessgrößen zur Modellierung der Dynamik des instationären Auslaufverhaltens kohäsiver Schüttgüter aus konvergenten Trichtern während ihrer homogenen Durchströmung wurden in der Tabelle 4.3 und in den Folien F 4.27 und F 4.28 zusammengefasst: Schüttec_4 VO Partikelmechanik und Schüttguttechnik, <strong>Trichterauslegung</strong> Prof. Dr. Jürgen Tomas, 04.06.2013