Trichterauslegung - Lehrstuhl Mechanische Verfahrenstechnik
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2<br />
( ρs−ρf<br />
) ⋅d<br />
⋅ g<br />
vs ,St<br />
=<br />
(4.267)<br />
18η<br />
und des makroskopischen Widerstandes der Packung als Porositätsfunktion<br />
B(ε)/ε ausdrücken:<br />
dp<br />
dh<br />
B<br />
1<br />
⋅<br />
ρ<br />
b<br />
=<br />
2<br />
r<br />
r<br />
( ρ − ρ ) ⋅ d ⋅ g ε<br />
ε<br />
s<br />
18⋅<br />
η⋅ g<br />
f<br />
ST<br />
B( ε)<br />
⋅ ⋅ u<br />
=<br />
g<br />
v<br />
s,St<br />
B( ε)<br />
⋅ ⋅ u<br />
154<br />
18 ⋅ η<br />
=<br />
g<br />
v<br />
2<br />
( ρs<br />
− ρf<br />
) ⋅ dST<br />
s, St<br />
(4.284)<br />
dp<br />
dh<br />
B<br />
1 g B( ε)<br />
⋅ = ⋅ ⋅ ur<br />
(4.285)<br />
ρ v ε<br />
b<br />
s,St<br />
Es folgt die Differentialgleichung:<br />
dv 2(m+<br />
1)tan θ 2 18⋅<br />
η⋅ B( ε)<br />
⎛ b<br />
+ ⋅ v +<br />
⋅ u = g<br />
⎜1−<br />
∗<br />
∗<br />
dt b<br />
min<br />
dp<br />
−<br />
/ dH ⎞<br />
( ) ⎟ 2 r<br />
ρs<br />
− ρf<br />
⋅ dST⋅<br />
ε ⎝ b ρbg<br />
⎠<br />
u r<br />
Wenn man ruhende Luft u = 0 voraussetzt, sind die relative Anströmgeschwindigkeit<br />
des Fluides u <br />
r<br />
(im Leerrohr) und die Auslaufgeschwindigkeit v des<br />
<br />
Schüttgutes = u − v betragsmäßig gleich u r = v, folgt die Differentialgleichung<br />
für die Auslaufgeschwindigkeit eines kohäsiven Pulvers aus einem<br />
konvergenten Trichter für laminare Durchströmung eines Festbettes, siehe Bild<br />
F 4.26 (und beachte d K ≡ d ST und wegen Re = f(u/ε) folgt nun ε statt ε 2 ):<br />
a<br />
dv<br />
dt<br />
2(m+<br />
1)tan θ 2 18 ⋅ η⋅ B( ε)<br />
⎛ b<br />
+ ⋅ v +<br />
⋅ v = g⎜<br />
1−<br />
∗<br />
∗<br />
b<br />
min<br />
dp<br />
−<br />
/ dH ⎞<br />
( ) ⎟ 2<br />
ρs<br />
− ρf<br />
⋅ dST⋅<br />
ε ⎝ b ρbg<br />
⎠<br />
bzw. mit der Sinkgeschwindigkeit nach STOKES:<br />
a<br />
(4.286)<br />
dv<br />
dt<br />
2(m+<br />
1)tan θ<br />
⋅ v<br />
∗<br />
b<br />
g ⋅ B( ε)<br />
⎛ b<br />
+ ⋅ v = g⎜<br />
1−<br />
vs,St⋅<br />
ε ⎝ b<br />
2<br />
min<br />
+<br />
∗<br />
dpa<br />
−<br />
ρ g<br />
/ dH<br />
b<br />
⎞<br />
⎟<br />
⎠<br />
(4.287)<br />
4.6.2.5.2 Das Geschwindigkeits-Zeit-Gesetz<br />
Die stationäre Auslaufgeschwindigkeit v ⇒ v st ergibt sich für dv/dt = 0 mittels<br />
Lösung der quadratischen Gleichung:<br />
2(m+<br />
1)tan θ 2 18⋅<br />
η⋅ B( ε)<br />
⎛ b dp / dH ⎞<br />
min a<br />
⋅ vst +<br />
⋅ vst<br />
− g 1<br />
= 0<br />
2<br />
b (<br />
s f<br />
) d<br />
⎜ − −<br />
ST<br />
b<br />
bg<br />
⎟<br />
∗<br />
∗<br />
ρ − ρ ⋅ ⋅ ε ⎝ ρ ⎠<br />
∗<br />
∗<br />
2 18⋅<br />
η⋅ b ⋅ B( ε)<br />
g ⋅ b ⎛ b dp / dH ⎞<br />
min a<br />
vst + ⋅ vst<br />
−<br />
⋅ 1<br />
⎟ = 0<br />
2<br />
2(m 1)tan (<br />
s f<br />
) dST<br />
2(m 1)tan<br />
⎜ − −<br />
∗<br />
+ θ ⋅ ρ − ρ ⋅ ⋅ ε + θ b<br />
bg<br />
⎝ ρ ⎠<br />
v<br />
v<br />
2<br />
∗<br />
∗<br />
∗<br />
⋅ B( ε)<br />
9 ⋅ η⋅ b ⋅ B( ε)<br />
g ⋅ b<br />
min<br />
st<br />
= +<br />
+<br />
∗<br />
9 ⋅ η⋅ b<br />
−<br />
2(m+<br />
1)tan θ ⋅<br />
∗ ⎡<br />
b<br />
⋅ ⎢<br />
2(m+<br />
1)tan θ ⎢<br />
⎣<br />
⎜ ⎛<br />
⎝<br />
⎛ b<br />
⋅<br />
⎜1<br />
−<br />
dp<br />
−<br />
/ dH ⎞<br />
( ) ( ) ⎟ 2<br />
2<br />
ρs<br />
− ρf<br />
dSTε<br />
2(m+<br />
1)tan θ ⋅ ρs<br />
− ρf<br />
dSTε<br />
⎠ 2(m+<br />
1)tan θ ⎝ b ρbg<br />
⎠<br />
⎛<br />
⎜<br />
⎝<br />
9 ⋅ η⋅ B( ε)<br />
⎞<br />
⎟<br />
g ⋅ 2(m+<br />
1)tan θ ⎛ b<br />
+<br />
⋅<br />
⎜1−<br />
= min<br />
st<br />
∗<br />
2<br />
( ) ( ) ⎥ ⎥ 2<br />
∗<br />
2<br />
ρs<br />
− ρf<br />
⋅ dST⋅<br />
ε ⎠ b ⎝ b ρbg<br />
⎠ ρs<br />
− ρf<br />
dSTε<br />
⎦<br />
⎞<br />
⎟<br />
dp<br />
−<br />
a<br />
/ dH ⎞<br />
⎟ −<br />
Nur die positive Wurzel liefert sinnvolle positive Werte der stationären Aus-<br />
⎤<br />
9 ⋅ η⋅ B( ε)<br />
a<br />
Schüttec_4 VO Partikelmechanik und Schüttguttechnik, <strong>Trichterauslegung</strong> Prof. Dr. Jürgen Tomas, 04.06.2013