Lehramt - Institut für Physikalische Chemie
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Schwingungsspektroskopie<br />
3.1.1.3. Linienintensität und Linienbreite<br />
Die Absorption A wird durch das empirische Lambert-Beer-Gesetz<br />
A = lg I 0<br />
I<br />
= ε·c·d (3.10)<br />
beschrieben, wobei I,c,d und ε die Intensität (I 0 für einfallendes Licht), die Konzentration,<br />
die Schichtdicke und den molaren dekadischen Absorptionskoeffizienten bezeichnen.<br />
Abb. 3.1.: Rotationsschwingungszustände und Rotationsschwingungsspektren von NO<br />
Die Intensität eines Schwingungs-Rotations-Übergangs ist proportional zum Quadrat des<br />
Übergangsmoments µ fi (siehe Versuch ,,Elektronenschwingungsspektroskopie“) multipliziert<br />
mit der Population des unteren Zustands. µ fi ändert sich kaum mit zunehmendem J. Folglich<br />
ist vor allem der Besetzungsgrad der Rotationsniveaus von Bedeutung, welcher nach Boltzmann<br />
gegeben ist zu<br />
N J<br />
N = g J ·e −E J<br />
kT<br />
∑<br />
J g , (3.11)<br />
J ·e −E J<br />
kT<br />
wobeiE J = hcBJ (J +1)dieenergetischeLagedesJ-tenRotationsniveausistundg J = 2J+1<br />
der Entartungsgrad. Die Summe im Nenner von Gl. 3.11 ist die Zustandssumme der Rotation.<br />
Außerdem muss unter bestimmten Umständen noch eine Kernspinentartung g I berücksichtigt<br />
werden, welche aber nur für Moleküle mit symmetrisch äquivalenten Kernen eine Rolle spielt,<br />
wie z. B. für CO 2 (siehe Anhang). Die relative Intensität eines Übergangs ist somit gegeben<br />
durch<br />
A J ∝ g I g J e −hcBJ(J+1) kt . (3.12)<br />
DieendlicheLinienbreiteinderInfrarotspektroskopieläßtsichauffolgendeBeiträgezurückführen:<br />
• Dopplerverbreiterung aufgrund der sich mit der Geschwindigkeit v B relativ zum Beobachter<br />
B bewegender strahlender Moleküle S mit ν B = ν S<br />
(<br />
1+<br />
v<br />
c)<br />
(wenn Beobachter<br />
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