Quantenmechanik II - Fachschaft Physik - KIT
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Die Übergangsrate (also die Übergangswahrscheinlichkeit pro Zeiteinheit) ist<br />
Γ mn = P mn<br />
t<br />
= 2π δ(E n − E m ) |〈n| V |m〉| 2<br />
Dies ist gerade Fermis Goldene Regel.<br />
(c) Wir betrachten jetzt Übergange in eine ganze Gruppe von Zuständen. Dazu führen<br />
wir die Zustandsdichte ρ ein:<br />
ρ(E) = dN<br />
dE<br />
Sie beschreibt die Anzahl der Zustande im Intervall (E, E + dE). Die Zustandsdichte<br />
muss als gegeben angenommen werden, weshalb wir unsere Teilchenzahl schreiben<br />
können also<br />
dN = ρ(E) dE<br />
Außerdem nehmen wir an, dass das Übergangsmatrixelement 〈n| V |m〉 gleich für<br />
alle Zustände im Intervall (E, E + dE) ist. Die totale Rate für den Übergang vom<br />
Zustand m in eine ganze Gruppe n von Zuständen mit ungefähr der selben Energie<br />
E ≈ E n ≈ E m ist dann<br />
∫<br />
∫<br />
dN n Γ mn =<br />
dE n ρ(E n )δ(E n − E m ) 2π |〈n| V |m〉|2 = ρ(E m ) 2π <br />
|〈n| V |m〉|2<br />
Wir haben gewisse Annahmen für die Energien gemacht. Das Intervall der betrachteten<br />
Energien wurde größer als die Energieunterschiede ω mn angenommen und diese<br />
wiederum größer als die einzelnen Energieunterschiede zwischen den E n in der kontinuierlichen<br />
Gruppe. Dies wollen wir noch einmal genauer betrachten:<br />
(d) Wir haben bei der Herleitung verwendet, dass<br />
δ t (α) = sin2 αt<br />
πα 2 t<br />
→ δ(α)<br />
mit<br />
α = E n − E m<br />
2<br />
Die Funktion δ t hat Nullstellen, wenn der Sinus Null wird. Dies ist der Fall, wenn<br />
αt = 2π =⇒ E n − E m = 4π<br />
t<br />
→ 0<br />
für t → ∞<br />
δ t hat also die Breite (die Entfernung zwischen den Nullstellen) von 4π . Viele der<br />
t<br />
betrachteten Zustände müssen zwischen diesen beiden Nullstellen (im ”Peak’) liegen<br />
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