Skript
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und gegebener Temperatur zum Zeitpunkt t = 1, d.h.<br />
u(x, 1) = f(x), x ∈ [0, π] und mit f(0) = f(π) = 0.<br />
Unser Ziel ist wieder die Bestimmung der initialen Temperatur<br />
u 0 (x) := u(x, 0), x ∈ [0, π].<br />
√<br />
2<br />
Die Funktionen φ n (x) :=<br />
π<br />
sin(nx) sind ein vollständiges Orthogonalsystem<br />
auf L 2 ((0, π)) und außerdem Eigenfunktionen des Operators d2 auf [0, π]. Wir<br />
dx 2<br />
können daher die Funktion u 0 ∈ L 2 ((0, π)) darstellen als<br />
u 0 (x) =<br />
√ ∞∑<br />
2<br />
c n φ n (x), x ∈ [0, π], mitc n =<br />
π<br />
n=1<br />
∫ π<br />
0<br />
v 0 (y) sin(ny) dy.<br />
Mit dem gleichen Ansatz wie in [4] erhalten wir daher als Lösung des Direkten<br />
Problems<br />
∞∑<br />
u(x, t) = c n e −n2t φ n (x).<br />
n=1<br />
Entwicklung von f(x) ergibt schließlich<br />
Da<br />
folgt schließlich<br />
f(x) = u(x, 1) =<br />
= 2 π<br />
∞∑<br />
c n e −n2 φ n (x)<br />
n=1<br />
k(x, τ) := 2 π<br />
∫ π<br />
0<br />
∞∑<br />
∫ π<br />
n=1<br />
0<br />
v 0 (τ) sin(nτ) dτe −n2 sin(nx).<br />
∞∑<br />
e −n2 sin(nx) sin(nτ)<br />
n=1<br />
k(x, y)u 0 (y) dy = f(x).<br />
Ein singuläres System für diesen Integraloperator ist dann also gegeben durch<br />
( √ √ )<br />
2 2<br />
π sin(nx), π sin(nx)<br />
e −n2 ,<br />
.<br />
Bla di blub<br />
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