Skript - Frank Reinhold
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8.1 Nichtlinearer Oszillator<br />
Allgemein<br />
a = dv<br />
dt = f 1(v, x) (8.23)<br />
v = dx<br />
dt = f 2(v, x) (8.24)<br />
Beschreibe den Zustand des Systems durch N zeitabhängige Größen ζ(t),die zu einem Vektor X(t) im<br />
Phasenraum zusammengefasst werden<br />
Beispiel: gedämfter harmonischer Oszillator<br />
Phasenraum<br />
X(t) = {ζ 1 (t), ζ 2 (t), . . .} (8.25)<br />
hier X(t) = {ω, ϕ} (8.26)<br />
x(t) = Ae −βt cos(ωt) (8.27)<br />
v(t) = −Aωe −βt sin(ωt) β ≪ ω 0 (8.28)<br />
Zeitliche Änderung<br />
Fixpunkt X(t) = 0.<br />
Stangenpendel<br />
Abbildung 8.2: Trajektorie im Phasenraum<br />
{<br />
d d<br />
dt X(t) = dt ζ 1(t), d }<br />
dt ζ 2(t), . . .<br />
Ẋ = { −ω0 2 sin ϕ, ω } { d<br />
=<br />
dt f 1(ω, ϕ), d }<br />
dt f 2(ω, ϕ)<br />
(8.29)<br />
(8.30)<br />
ist ein deterministisches und ein autonomes System. Die Änderung Ẋ von X hängt nur vom Zustand<br />
Xab (vom Ort X im Phasenraum) ⇒ unterschiedliche Trajektorien überschneiden sich nicht.<br />
Trajektorien für Stangenpendel<br />
E kin + E pot = 1 2 ml2 ω 2 − mgl cos ϕ = E ges (8.31)<br />
ω 2 = 2<br />
ml 2 (mgl cos ϕ + E ges) = 2ω0 2 cos ϕ + c (8.32)<br />
√<br />
ω = ± cos ϕ + c (8.33)<br />
2ω 2 0<br />
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