Skript - Frank Reinhold
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7.2 Freie gedämpfte Schwingung<br />
Ansatz<br />
x(t) = Ae −βt cos(ωt + ϕ 0 ) (7.25)<br />
Ableitungen<br />
in Bewegeungsgleichung<br />
v(t) = −βAe −βt cos(ωt + ϕ 0 ) − ωAe −βt sin(ωt + ϕ 0 ) (7.26)<br />
a(t) = β 2 Ae −βt cos(ωt + ϕ 0 ) + 2ωβAe −βt sin(ωt + ϕ 0 ) − ω 2 Ae −βt cos(ωt + ϕ 0 ) (7.27)<br />
Ae −βt { cos(ωt + ϕ 0 )<br />
Nur dann erfüllt, wenn [. . .]-Terme Null sind<br />
⇒ β = γ R<br />
2m<br />
[<br />
β 2 − ω 2 − γ ]<br />
[<br />
R<br />
m β + ω2 0 + sin(ωt + ϕ 0 ) 2ωβ − γ ]}<br />
R<br />
m ω = 0 (7.28)<br />
Die Kreisfrequenz des harmonischen Oszillators wird durch Dämpfung verringert.<br />
ω =<br />
√<br />
ω 2 0 − β2 (7.29)<br />
Abbildung 7.7: Exponentielles Abklingen der Amplitude<br />
b) Energie des gedämpften harmonischen Oszillators<br />
E kin + E pot = 1 2 mv2 + 1 2 mω2 0x 2 = (7.30)<br />
= 1 2 m [ −βAe −βt cos(ωt + ϕ 0 ) − ωAe−βt sin(ωt + ϕ 0 ) ] 2<br />
+<br />
1<br />
2 mω2 0A 2 e −2βt cos 2 (ωt + ϕ 0 ) = (7.31)<br />
= 1 2 mA2 e −2βt [ β 2 cos 2 +2βω cos sin +ω 2 sin 2 +ω 2 0 cos 2] ≈ 1 2 mω2 0A 2 e −2βt (7.32)<br />
für β ≪ ω 0 , d.h. schwache Dämpfung<br />
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