Kernphysik
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SS 2013, HHU Duesseldorf, Prof. Dr. Thomas Heinzel<br />
Vorlesung: Kern- und Elementarteilchenphysik, inoffizielle Mitschrift<br />
by: Christian Krause, Matr. 1956616 A TUTORIUM<br />
= Pauli-Prinzip: ∃ keine zwei Teilchen mit identischem Satz an Quantenzahlen<br />
Annahme n Teilchen auf N Zuständen N ≥ n, z.B. N=3, n=2<br />
A = Anzahl der Verteilungen:<br />
( )<br />
( )<br />
n + N − 1<br />
N<br />
klassisch: A = N n , Bosonen A=<br />
, Fermionen A=<br />
n<br />
n<br />
Stat. Mech: Besetzungswahrscheinlichkeit eines Zustandes der Energie<br />
E ⃗s = ∑ j<br />
n j ɛ j mit ∑ n j = n<br />
Zustandssumme z = ∑ ⃗s<br />
e −βE ⃗s<br />
Besetzungshäufigkeit für Zustand mit Energie E k : ⇒ n k =<br />
∑<br />
⃗s n ke −βE ⃗s<br />
∑<br />
⃗s e−βE ⃗s<br />
= − 1 β<br />
∂ ln z<br />
∂ɛ k<br />
⇒ n k = e −βEɛ k<br />
Klassisch Boltzmann-Verteilung<br />
⇒ n k =<br />
⇒ n k =<br />
1<br />
e βE ɛ k −µ<br />
− 1<br />
1<br />
e βE ɛ k −µ<br />
+ 1<br />
Bosonen Bose-Einstein-Verteilung mit µ= chem. Potential<br />
Fermionen Fermi-Dirac-Verteilung<br />
Zustandsdichte: D(E) ≡<br />
Anzahl der Zustände<br />
Energie x Volumen , D(⃗ k) ≡<br />
Anzahl der Zustände<br />
Volumen x Volumen im k-Raum<br />
Vorgehen: Berechne D( ⃗ k) E(⃗ k)<br />
−→ D(E)<br />
Zustände im ⃗ k-Raum, Ebene Wellen<br />
Periodische Randbedingungen n · λ ! = L mit n ∈ N und L=Länge des Kastens<br />
( )<br />
1 Zustand in ∆ ⃗ 2π 3 ( ) 2π 3<br />
k = , Spinentartung: 2 Zustände in<br />
L<br />
L<br />
( )<br />
D( ⃗ L 3<br />
1<br />
k) = 2 ·<br />
2π L 3 = 1<br />
4π 3<br />
Freie Teilchen: E( ⃗ k) = E(k) = 2 k 2<br />
2m<br />
D(k) = D( ⃗ k) = ·4πk 2 = k2<br />
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