Kernphysik

Weitere Magazine

Empfehlungen

Info

SS 2013, HHU Duesseldorf, Prof. Dr. Thomas Heinzel Vorlesung: Kern- und Elementarteilchenphysik, inoffizielle Mitschrift by: Christian Krause, Matr. 1956616 A TUTORIUM Mit ∆p
SS 2013, HHU Duesseldorf, Prof. Dr. Thomas Heinzel Vorlesung: Kern- und Elementarteilchenphysik, inoffizielle Mitschrift by: Christian Krause, Matr. 1956616 A TUTORIUM = Pauli-Prinzip: ∃ keine zwei Teilchen mit identischem Satz an Quantenzahlen Annahme n Teilchen auf N Zuständen N ≥ n, z.B. N=3, n=2 A = Anzahl der Verteilungen: ( ) ( ) n + N − 1 N klassisch: A = N n , Bosonen A= , Fermionen A= n n Stat. Mech: Besetzungswahrscheinlichkeit eines Zustandes der Energie E ⃗s = ∑ j n j ɛ j mit ∑ n j = n Zustandssumme z = ∑ ⃗s e −βE ⃗s Besetzungshäufigkeit für Zustand mit Energie E k : ⇒ n k = ∑ ⃗s n ke −βE ⃗s ∑ ⃗s e−βE ⃗s = − 1 β ∂ ln z ∂ɛ k ⇒ n k = e −βEɛ k Klassisch Boltzmann-Verteilung ⇒ n k = ⇒ n k = 1 e βE ɛ k −µ − 1 1 e βE ɛ k −µ + 1 Bosonen Bose-Einstein-Verteilung mit µ= chem. Potential Fermionen Fermi-Dirac-Verteilung Zustandsdichte: D(E) ≡ Anzahl der Zustände Energie x Volumen , D(⃗ k) ≡ Anzahl der Zustände Volumen x Volumen im k-Raum Vorgehen: Berechne D( ⃗ k) E(⃗ k) −→ D(E) Zustände im ⃗ k-Raum, Ebene Wellen Periodische Randbedingungen n · λ ! = L mit n ∈ N und L=Länge des Kastens ( ) 1 Zustand in ∆ ⃗ 2π 3 ( ) 2π 3 k = , Spinentartung: 2 Zustände in L L ( ) D( ⃗ L 3 1 k) = 2 · 2π L 3 = 1 4π 3 Freie Teilchen: E( ⃗ k) = E(k) = 2 k 2 2m D(k) = D( ⃗ k) = ·4πk 2 = k2 π 2 Seite 75
Seite 1 und 2:
SS 2013, HHU Duesseldorf, Prof. Dr.
Seite 3 und 4:
Seite 5 und 6:
Seite 7 und 8:
Seite 9 und 10:
Seite 11 und 12:
Seite 13 und 14:
Seite 15 und 16:
Seite 17 und 18:
Seite 19 und 20:
Seite 21 und 22:
Seite 23 und 24: SS 2013, HHU Duesseldorf, Prof. Dr.
Seite 73: SS 2013, HHU Duesseldorf, Prof. Dr.
Seite 87: SS 2013, HHU Duesseldorf, Prof. Dr.
Alle anzeigen

Kernphysik

Sie wollen auch ein ePaper? Erhöhen Sie die Reichweite Ihrer Titel.

Template löschen?

Als Template speichern?