Kernphysik
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SS 2013, HHU Duesseldorf, Prof. Dr. Thomas Heinzel<br />
Vorlesung: Kern- und Elementarteilchenphysik, inoffizielle Mitschrift<br />
by: Christian Krause, Matr. 1956616 6 KERNREAKTIONEN<br />
6.7.2 Entstehung der Elemente mit A > 56<br />
Durch Fusion energetisch nicht möglich. → Bildung durch hohe n-Flüsse während Supernovae<br />
Reaktionen: S-Prozess (Slow Neutron Capture)<br />
A<br />
z X → n A+1<br />
z X ∗ β− → A+1<br />
z+1 Y → n A+2<br />
z+1 Y β− → A+1<br />
z+2 Z . . .<br />
Bildung von Nukliden bis zu A≈210<br />
R-Prozess (Rapid n Capture) (Überwiegend für A 210)<br />
A<br />
z X → n A+1<br />
z X ∗ n →<br />
A+2<br />
z X ∗ → . . . β− →<br />
6.8 Kontrollierte Kernfusion<br />
= kontrollierte Verschmelzung kleiner Kerne in Reaktoren<br />
derzeit: Forschungsphase: Plasmen sind gezündet worden, aber bisher kein Energiegewinn.<br />
Erwartung: in ca. 10a Machbarkeit geklärt<br />
Probleme:<br />
• Einschluss des Plasmas mit T≈ 10 8 K<br />
• Auskopplung der freigesetzten Energie<br />
• + sehr hohe Energieausbeute pro Reaktion / pro Masse<br />
• + Nur wenig und kurzlebiger radioaktiver Abfall<br />
• + Brennstoff unbegrenzt vorhanden, p, d, t<br />
• - funktioniert noch nicht<br />
6.8.1 Anforderungen an Fusionsreaktoren<br />
Überwindung der Coulomb-Barriere<br />
E Coul ≈ 500keV → 5 · 10 9 K, Einsatz der Reaktion bei ca. 10 8 K<br />
Da:<br />
(i) tunneln durhc Coulomb-Barriere (≈ inverser α-Zerfall)<br />
(ii) V Kern ist Maxwell-Boltzmann verteilt → hochenergetischer Schwanz<br />
Maxwell-Boltzmann: P (v)dv =<br />
√<br />
2<br />
π<br />
( ) 3<br />
)<br />
m 2 −( mv<br />
2<br />
e<br />
2k B T<br />
v 2 dv<br />
k B T<br />
mit P (v)dv Reaktivgeschwindigkeit der Reaktionspartner<br />
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