Optik I
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Prof. Dr. Axel Goerlitz, WS 2010/11, HHU Duesseldorf<br />
Vorlesung: <strong>Optik</strong> I, inoffizielle Mitschrift<br />
by: Christian Franzen, Matr. 1956616 5 ELEKTROMAGNETISCHE WELLE<br />
(<br />
λ = d dλ<br />
sin θ ⇒<br />
m dθ = d )<br />
m cos θ<br />
⇒<br />
dθ<br />
dλ =<br />
m<br />
d cos θ<br />
Auflösungsvermögen eines Gitters:<br />
Linienbreite:<br />
(0. Ordnung): ∆θ = 2λ<br />
Nd<br />
2λ<br />
höhere Ordnung: ∆θ =<br />
Nd cos θ<br />
⇒ minimaler Auflösungswinkel (Minimum für 1. Wellenlänge fällt auf Maximum für 2. Wellenlänge):<br />
∆θ 1<br />
2<br />
=<br />
⇒ R =<br />
λ<br />
Nd cos θ ⇒ ∆λ =<br />
λ = Nm für Gitterbeugung<br />
∆λ<br />
λ d cos θ<br />
ND cos θ m = λ<br />
Nm<br />
5.9 Polarisation<br />
5.9.1 Lineare und zirkulare Polarisation<br />
a) Lineare Polarisation:<br />
⃗ k = k⃗ez (Ausbreitungsrichtung)<br />
⇒ ⃗ E(z, t) = ⃗e x E 0x sin(kz − ωt) = ⃗e x E x (z, t) oder<br />
⃗E(z, t) = ⃗e y E 0,y sin(kz − ωt) = ⃗e y E y (z, t)<br />
Allgemein: E(z, ⃗ t) = (⃗e x E 0,x + ⃗e y E 0y ) sin(kz − ωt)<br />
} {{ }<br />
⃗E 0<br />
| ⃗ E| =<br />
√<br />
E0x 2 + E2 0y |sin(kz − ωt)|<br />
• E x und E y schwingen in Phase<br />
• E 0 steht fest im Raum<br />
• Betrag oszilliert<br />
b) zirkulare Polarisation:<br />
• ⃗ E x und ⃗ E y schwingen π 2 außer Phase Seite 78