Optik I

Prof. Dr. Axel Goerlitz, WS 2010/11, HHU Duesseldorf
Vorlesung: Optik I, inoffizielle Mitschrift
by: Christian Franzen, Matr. 1956616 5 ELEKTROMAGNETISCHE WELLE
Welle von Spalt 2: E 2 = E 0 sin(ωt)
Welle von Spalt 1: E 1 = E 0 sin(ωt + Φ) (Phase Φ beinhaltet Gangunterschied)
Schirmauftreffpunkt am Ort ⃗r = 0
Intensität = 1
cµ 0
(E 1 + E 2 ) 2 = E2 0
cµ 0
(sin(ωt) + sin(ωt + Φ)) 2
( ( ) (
= E2 0 Φ
2cos + sin ωt + Φ )) 2
= E2 0
4 cos 2 Φ ( (
sin ωt + Φ )) 2
cµ 0 2 2 cµ 0 2
2
} {{ }
1
2
E 2 0
= 1 4 cos 2 Φ 2 cµ 0 2 (I 0 ̂= Intensität einer Welle)
⇒ Intensität in den Maxima ist doppelt so groß wie die Summe der Einzelintensitäten
Falls Φ ausschließlich aufgrund von Gangunterschied ⇒ Φ = ∆l
λ
· 2π =
2π · d · sin θ
λ
5.7.2 Interferenz an dünnen Schichten
Abbildung 67: Interferenz an dünnen Schichten
Wann verstärken sich die reflektierten Wellen (1) und (2)? (bzw. löschen sich aus)
E 1 = E 01 sin(kx − ωt + π) (Phasensprung wegen Reflexion optisch dünn nach optisch dick)
E 2 = E 02 sin(kx − ωt + 0 + ϕ) (keinen Phasensprung wg. optischer Dichte, aber Gangunterschied wg.
längerem Weg)
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