Identitätskontrolle pharmazeutischer Hilfsstoffe mit Hilfe der

2 Theoretische Grundlagen
fest montierten Spiegel und wird dort erneut reflektiert. Der Teil des Lichts, der vom
Strahlteiler durchgelassen wurde, trifft auf einen beweglichen Spiegel und wird dort eben-
falls reflektiert. Die so reflektierten Teile des eingestrahlten Lichts treffen am Strahlteiler
wieder zusammen, wobei die Hälfte eines jeden Strahls zur Probe und zum Detektor
geleitet wird und die beiden anderen Hälften zurück zur Strahlungsquelle gelangen. Im
Strahlteiler rekombinieren die Teilstrahlen in Abhängigkeit der Stellung des beweglichen
Spiegels.
Wenn die Wegabstände beider Spiegel zum Strahlteiler identisch sind, sind die beiden
Teile der Strahlen phasengleich, und es kommt zu einer positiven Interferenz und somit zu
einer maximalen Strahlungsleistung beziehungsweise Intensität. Der bewegliche Spiegel
wird auf der optischen Achse horizontal sehr präzise um eine bestimmte Strecke ver-
schoben, was eine Modulation der Strahlungsleistung zur Folge hat. Diese resultiert aus
den Interferenzmöglichkeiten der Teilstrahlen die von positiver, konstruktiver bis zur
negativen, reduzierenden beziehungsweise auslöschenden Interferenz reichen kann. Der
bewegliche Spiegel wird in einer bestimmten Geschwindigkeit verschoben, und somit kann
die durch das Interferometer modulierte Strahlung als eine Funktion der Intensität zur
Auslenkung beziehungsweise zur Zeit aufgezeichnet werden. Man spricht von einem
“Interferogramm“. Nachdem die Lichtstrahlen die Probe durchlaufen und den Detektor
erreicht haben, wird das aufgezeichnete Interferogramm mittels der Fourier-Trans-
formation in ein Spektrum umgerechnet [27, 31, 35, 39, 51].
Eine weitere Methode in der FT-Technik ist die Verwendung von Polarisations-
Interferometern. Hierbei wird die von einer Lichtquelle emittierte Strahlung durch einen
Polarisator linear polarisiert. Sie trifft dann auf ein Prismensystem, bestehend aus einem
fixen und einem beweglichen Dreiecksprisma, aus einem doppelbrechenden Kristall-
material, wobei die Strahlung im fixen Prisma in zwei senkrecht zueinander polarisierte
Teilstrahlen aufgespaltet wird. Senkrecht zur optischen Achse der polarisierten Strahlen
treffen die Strahlen dann auf das bewegliche Prisma mit unterschiedlichem Brechungs-
index, so daß unterschiedliche Wegstrecken eine Phasenverschiebung der einzelnen
Teilstrahlen hervorrufen. Für ein optimales Intensitätsverhältnis der polarisierten Strahlen
von 1:1 folgt dem Prismenkeilsystem ein weiterer Polarisator, und von dort treffen die
Strahlen auf die Probe.
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