¨Ubungsaufgaben zur Vorlesung ” Statistische ... - komet 337

Übungsaufgaben zur Vorlesung
Statistische Thermodynamik“
”
Prof. Dr. Peter van Dongen
KOMET 337, Institut für Physik, Johannes Gutenberg-Universität
Aufgabenblatt 04, Abgabe: 22. 05. 2006
Aufgabe 9. Thermodynamik des schwarzen Strahlers (3 Punkte)
Wir betrachten elektromagnetische Strahlung in einem abgeschlossenen Hohlraum (einem sogenannten
”
schwarzen Strahler“) und nehmen an, dass die Strahlung mit den Wänden des
Hohlraums im Gleichgewicht ist; die Temperatur der Wände sei T. Man findet experimentell,
dass die innere Energiedichte ausschließlich von der Temperatur abhängt, U/V = e(T), und dass
die Funktion e(T) auch den Strahlungsdruck auf die Wände vollständig bestimmt: P = 1 3 e(T).
Bestimmen Sie die Temperaturabhängigkeit von U, P und der Entropie S, ausgehend von diesen
experimentellen Befunden und rein aufgrund thermodynamischer Überlegungen.
Aufgabe 10. Innere Energie (3 Punkte)
Eine Spiralfeder erfülle das Hook’sche Gesetz, d.h. die Ausdehnung x sei proportional zur Kraft
K = −κx. Der Koeffizient κ möge gemäß
κ(T) =
a
T 0 + T , a > 0 , T 0 ≥ 0
von der Temperatur abhängen. Wie ändert sich die innere Energie U des Systems, wenn die
Spiralfeder reversibel bis zur Ausdehnung x bei konstanter Temperatur gedehnt wird?
Aufgabe 11. (Ir)reversible Expansion realer Gase (7 Punkte)
Als einfaches Modell für ein reales Gas betrachten wir ein Van-der-Waals-Gas mit der inneren
Energie U = 3 2 Nk BT − a N2
V , das die Zustandsgleichung P = Nk BT
V −Nb − aN2 erfüllt. Hierbei
V 2
bezeichnen N,T,V und P die Teilchenzahl, die Temperatur, das Volumen und den Druck, und a
und b sind zwei positive Konstanten. Wir nehmen an, dass das Van-der-Waals-Gas sich stets auch
tatsächlich in der Gasphase befindet, und betrachten zwei unterschiedliche Expansionsvorgänge,
wobei das Gas anfangs das Volumen V i und nach Abschluss des Vorgangs das Volumen V f > V i
einnimmt.
Zunächst untersuchen wir die irreversible adiabatische Expansion des Van-der-Waals-Gases. Das
Gesamtsystem (Volumen V f ) ist isoliert. Das Gas (Temperatur T i ) befindet sich anfangs in einem
Teil des Systems (Volumen V i ) und ist durch eine isolierende Wand vom komplementären Teil
(Volumen V f −V i ) getrennt, der zunächst leer ist. Dann wird die Trennwand plötzlich weggezogen,
das Gas dehnt sich aus und erreicht nach einiger Zeit einen neuen Gleichgewichtszustand.
(a) Berechnen Sie ∆W, ∆Q, ∆U, ∆T und ∆S, wobei ∆A ≡ A f − A i die Differenz der Werte
einer Größe A im End- bzw. Anfangszustand des Gases ist.
Nun betrachten wir die reversible isotherme Expansion des Gases. Das Gesamtsystem (Volumen
V f ) befindet sich in thermischem Kontakt mit einem Wärmebad der Temperatur T. Das Gas
befindet sich in einem Teil des Systems, dessen Volumen im Laufe des Expansionsvorgangs
reversibel von V i auf V f anwächst.
(b) Berechnen Sie ∆W, ∆Q, ∆U, ∆T und ∆S für das Gas sowie die Entropieänderung ∆S B
des Wärmebads.

Aufgabe 12. Carnot-Prozess mit einem realen Gas (7 Punkte)
Wir nehmen wiederum an, dass das reale Gas die Van-der-Waals’sche Zustandsgleichung erfüllt,
) (P + a N2
V 2 (V − Nb) = Nk B T ,
und sich stets auch tatsächlich in der Gasphase befindet. Die Teilchenzahl N wird im Folgenden
festgehalten, so dass die innere Energie U und der Druck P bei festem N als Funktionen der
zwei Veränderlichen T und V aufgefasst werden können.
(a) Zeigen Sie allgemein: ( ∂U
∂V
)
T = T ( ∂P
∂T
)
V − P.
Wir definieren die spezifische Wärme C V als C V ≡ ( )
∂U
∂T V .
(b) Zeigen Sie, dass für das Van-der-Waals-Gas gilt:
1. C V (V,T) = C V (T)
2. U(V,T) − U(V 0 ,T 0 ) = aN 2 (
1
V 0
− 1 V
)
+ ∫ T
T 0
dT ′ C V (T ′ ) .
Das Van-der-Waals-Gas wird nun als Arbeitssubstanz in einem Carnot-Prozess verwendet. Der
Carnot-Prozess enthält die üblichen Arbeitsschritte:
1. isotherme Expansion von (T + ,V 1 ) zu (T + ,V 2 ),
2. adiabatische Expansion von (T + ,V 2 ) zu (T − ,V 3 ),
3. isotherme Kompression von (T − ,V 3 ) zu (T − ,V 4 ) und
4. adiabatische Kompression von (T − ,V 4 ) zu (T + ,V 1 ) .
(c) Bestimmen Sie die Effizienz dieser Carnot-Maschine durch eine konkrete Berechnung der
absorbierten Wärme und der geleisteten Arbeit, und vergleichen Sie das Ergebnis mit dem
bekannten Ergebnis für den Prozess mit einem klassischen idealen Gas als Arbeitssubstanz.