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50 Kapitel 3. Charakterisierung holografischer Materialien
erreicht wird und γ ein dimensionsloser Parameter, der die Steigung der Kurve vor dem
Eintritt in die Sättigung bestimmt.
Dieses Modell beschreibt die Messdaten etwas besser als die ursprüngliche H&D-Kurve;
diese fällt nach Erreichen ihres Maximums wieder etwas ab (im so genannten ”solarization
regime”), was bei den untersuchten holografischen Materialien nicht beobachtet werden
konnte. Ein weiterer Vorteil liegt in der geringen Anzahl benötigter Parameter. Mit der
Angabe von ∆n max , H 0 und γ wird das Verhalten eines holografischen Materials durch
Gleichung 3.5 bereits sehr gut beschrieben.
Entsprechende Fits an die Messdaten wurden durch nichtlineare Regression ermittelt und
sind in Abbildung 3.13 zusammen mit den gemessenen Werten eingezeichnet. Die Übereinstimmung
zwischen Modell und real gemessenen Werten für ∆n ist hierbei recht beeindruckend.
Die errechneten Parametersätze für die modellierten panchromatischen Materialien sind in
Tabelle 3.3 zusammengefasst.
Material Brechungsindex Fit-Parameter
(Hersteller) n ∆n max H 0 (µJ/cm 2 ) γ
PFG-3C (auf Glas) 1.657 0.0348 367 2.8862
(Geola)
PGV-P (auf Folie) 1.657 0.0388 2499 1.5664
(Geola)
Ultimate-08 1.570 0.0483 143 2.2941
(Y. Gentet)
HRF-800X001-20 (658nm) 1.522 0.0221 37015 5.5771
(DuPont)
HRF-800X001-20 (532nm) 1. 522 0.0182 4494 7.3718
(DuPont)
HRF-800X001-20 (473nm) 1.522 0.0130 3504 7.2726
(DuPont)
Tab. 3.3: Parameter zur mathematischen Modellierung der Materialien mit einer Dose-Response
Funktion. Die Fitparameter für das Fotopolymer wurden für verschiedene Wellenlängen ermittelt,
da sich die Empfindlichkeit vor allem im langwelligen Bereich sehr stark ändert.