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3.2. Weitere Materialparameter 45
Konstanten n 0 und λ 0 berechnet werden. In Abbildung 3.8 ist eine solche Messreihe, sowie
der berechnete Fit beispielhaft dargestellt. (Die berechneten Werte im dargestellten Beispiel
sind: n 0 = 1.657 und λ 0 = 420.2nm). Die auf diese Weise ermittelten Brechungsindices
für die untersuchten Materialien sind zusammen mit den in den folgenden Abschnitten
ermittelten Parametern wie Schichtdicke und Brechungsindexmodulation in Tabelle 3.4
zusammengefasst.
500
490
parametrischer Fit
Messwerte
Wiedergabewellenlänge λ b
(nm)
480
470
460
450
440
430
420
410
0 10 20 30 40 50 60
Aufnahmewinkel α(°)
Abb. 3.8: Spektrale Position der Braggreflexion in Abhängigkeit vom äußeren Aufnahmewinkel
α. Hieraus wurde der mittlere Brechungsindex der holografischen Schicht ermittelt.
3.2.3 Schichtdicke
Die Schichtdicke der holografischen Schichten kann prinzipiell mit der im nächsten Abschnitt
vorgestellten Methode gleichzeitig mit der Brechungsindexmodulation ermittelt
werden. Das dort angewandte Verfahren basiert auf einer Modellierung der Hologramme
durch die Kogelnik-Theorie (CWT) und ermittelt die Materialparameter durch numerische
Iteration. Eine unabhängige Messung der Schichtdicke verringert allerdings die Anzahl der
Freiheitsgrade und verbessert somit die Konvergenz des dort eingesetzten Algorithmus.
Aus diesem Grund wurde der Brechungsindex mit einem von der Holografie unabhängigen
Verfahren vermessen. Dieses basiert auf dem Fabry-Perot-Effekt[39] und macht sich zu
Nutze, dass an den parallelen Grenzflächen der dünnen Emulsion Licht reflektiert wird.
Durch Interferenzeffekte entsteht die Filterwirkung eines Fabry-Perot-Resonators, welche
sich im Frequenzraum periodisch nach einer Differenzfrequenz von ∆ν = c/2nd wiederholt,
wobei d der Dicke der Schicht und n dem mittleren Brechungsindex entspricht.