Gew¨ohnliche Differentialgleichungen und Dynamische Systeme
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6.3 Silnikov-Chaos<br />
In diesem Abschnitt betrachten wir eine autonome dreidimensionale Differentialgleichung, in<br />
welcher eine homokline Trajektorie γ an einem Sattelpunkt mit komplexen Eigenwerten hängt.<br />
Siehe Abbildung 32.<br />
Abbildung 32: Das Silnikov-Beispiel.<br />
Die Eigenwerte seien durch λ ∈ R, ω, ¯ω ∈ C mit Imω ≠ 0 gegeben. Silnikov [Sil65] hat 1965<br />
folgendes gezeigt.<br />
Theorem 6.23 Wenn |Reω| < λ, dann kann der Fluß φ t so gestört werden, dass der gestörte<br />
Fluß ˜φ t einen homoklinen Orbit ˜γ nahe γ besitzt <strong>und</strong> die Wiederkehrabbildung (siehe unten)<br />
auf einer Teilmenge zur Smaleschen Hufeisenabbildung konjugiert ist.<br />
Beweisidee: Wir stören das Vektorfeld in der Nähe des Ursprungs so, dass ein lineares Vektorfeld<br />
⎛ ⎞ ⎛ ⎞ ⎛ ⎞<br />
ẋ α −β 0 x<br />
⎝ ẏ ⎠ = ⎝ β α 0 ⎠ ⎝ y ⎠ ; ω = α + iβ (19)<br />
ż 0 0 λ z<br />
vorliegt. Die Lösungen sind durch<br />
⎛ ⎞ ⎛<br />
x e αt ⎞<br />
((cos βt)x(0) − (sin βt)y(0))<br />
⎝ y ⎠ (t) = ⎝ e αt ((sin βt)x(0) + (cos βt)y(0)) ⎠ (20)<br />
z<br />
e λt z(0)<br />
gegeben. In der Nähe des Ursprungs wird die radiale Komponente r = √ x 2 + y 2 gedämpft,<br />
während |z| anwächst. Wir definieren zwei Flächen<br />
Σ 0 = {(x, y, z)|x 2 + y 2 = r 2 0 and 0 < z < z 1},<br />
Σ 1 = {(x, y, z)|x 2 + y 2 < r 2 0 and z = z 1 > 0}<br />
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