Gew¨ohnliche Differentialgleichungen und Dynamische Systeme
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wobei q u ɛ (t 0 ) = q u ɛ (t 0 , t 0 ) <strong>und</strong> q s ɛ(t 0 ) = q s ɛ(t 0 , t 0 ) die Punkte auf W u (p t 0 ɛ ) <strong>und</strong> W s (p t 0 ɛ ) sind,<br />
welche auf der Normalen<br />
f ⊥ (q 0 (0)) = (−f 2 (q 0 (0)), f 1 (q 0 (0))) T<br />
an den ungestörten homoklinen Orbit in q 0 (0) liegen. Siehe Abbildung 31.<br />
W<br />
u<br />
( p )<br />
ε<br />
p<br />
ε<br />
p<br />
0<br />
q<br />
s<br />
ε<br />
q<br />
u<br />
ε<br />
W<br />
s<br />
( )<br />
p ε<br />
f(q 0<br />
)<br />
Aus dem obigen Lemma folgt<br />
Abbildung 31: Berechnung der Melnikovfunktion.<br />
d(t 0 ) = ɛ f(q0 (0)) ∧ (q u 1 (t 0) − q s 1 (t 0))<br />
‖f(q 0 (0))‖<br />
+ O(ɛ 2 ).<br />
Dabei ist a∧b = a 1 b 2 −a 2 b 1 <strong>und</strong> f(q 0 (0))∧(q u 1 (t 0)−q s 1 (t 0)) die Projektion von (q u 1 (t 0)−q s 1 (t 0))<br />
auf f ⊥ (q 0 (0)).<br />
Um den Ausdruck d(t 0 ) berechnen zu können, definieren wir die Melnikovfunktion<br />
M(t 0 ) =<br />
∫ ∞<br />
−∞<br />
f(q 0 (t − t 0 )) ∧ g(q 0 (t − t 0 ), t)dt.<br />
Theorem 6.20 Wenn M(t 0 ) einfache Nullstellen besitzt, dann schneiden sich W u (p t 0 ɛ ) <strong>und</strong><br />
W s (p t 0 ɛ ), für ɛ > 0 hinreichend klein, transversal. Wenn M(t 0 ) von Null wegbeschränkt ist,<br />
gilt W u (p t 0 ɛ ) ∩ W s (p t 0 ɛ ) = ∅.<br />
Beweis: Wir definieren<br />
Wir erhalten<br />
∆(t, t 0 ) = f(q 0 (t − t 0 )) ∧ (q u 1 (t, t 0) − q s 1 (t, t 0))<br />
= ∆ u (t, t 0 ) − ∆ s (t, t 0 ).<br />
d<br />
dt ∆s (t, t 0 ) = Df(q 0 (t − t 0 )) ˙q 0 (t − t 0 ) ∧ q s 1(t, t 0 ) + f(q 0 (t − t 0 )) ∧ ˙q s 1(t, t 0 ).<br />
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