Approximationstheorie
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5.3 Trigonometrische Polynome II: Jackson–Sätze 97<br />
Das entscheidende Hilfsmittel zum (überraschend einfachen) Beweis von Satz 5.9 ist wie in<br />
Abschnitt 1.2 ein Faltungsoperator, genauer, sogar eine Variation des Fejér–Kerns aus (1.13):<br />
Für n ∈ N ist der n–te Jackson–Kern definiert als<br />
Jn(x) := µ ′ n F 2 n sin 2<br />
n−1(x) = µn<br />
x<br />
sin 1<br />
2x 4 , µn > 0, x ∈ T, (5.13)<br />
wobei µn so gewählt werden soll, daß <br />
T Jn(t) dt = 1. Ein Plot der Jackson–Kerne ist nicht<br />
besonders aufregend: Er hat eigentlich nur einen “Peek” an der Stelle x = 0, der “oszillierende”<br />
Teil wird praktisch unsichtbar.<br />
Lemma 5.10 Es gibt Konstanten Mk > 1, k = 0, 1, 2, so daß<br />
M −1<br />
k n−k ≤<br />
π<br />
t<br />
0<br />
k Jn(t) dt ≤ Mk n −k , k = 0, 1, 2. (5.14)<br />
Beweis: Da die Funktion sin x/2 auf [0, π] konkav ist, ist für x ∈ [0, π]<br />
also<br />
x<br />
π<br />
= π − x<br />
π<br />
Somit ist für n ∈ N<br />
n sin 2<br />
T<br />
t<br />
sin 1<br />
2t 4 dt = 2<br />
und ganz analog<br />
das heißt<br />
π<br />
0<br />
= n3 π 4<br />
4<br />
<br />
T<br />
sin 0 + x<br />
π<br />
x<br />
π<br />
≤ sin x<br />
2<br />
4<br />
n sin 2 t<br />
sin 1<br />
2t nπ/2 <br />
sin t<br />
0<br />
π<br />
sin ≤ sin<br />
2 =1<br />
x<br />
2 =<br />
t<br />
x/2<br />
0<br />
cos t<br />
<br />
≤1<br />
dt ≤ x<br />
2 ,<br />
x<br />
≤ , x ∈ [0, π]. (5.15)<br />
2<br />
dt ≤ 2<br />
4<br />
n sin 2 t<br />
sin 1<br />
2t 4 dt ≥ 4 n 3<br />
π<br />
0<br />
n sin 2 t<br />
1<br />
πt dt ≤ n3 π 4<br />
4<br />
π/2<br />
m 4n 3 ≤ µ −1<br />
n ≤ M n3π4 4<br />
dt = 4<br />
n π4<br />
4 ∞ <br />
sin t<br />
dt<br />
0 t<br />
<br />
=:M0<br />
dt,<br />
<br />
nπ/2<br />
0<br />
sin t<br />
4<br />
, n ∈ N. (5.16)<br />
Somit ist für k = 0, 1, 2 und n ∈ N<br />
<br />
t<br />
T<br />
k Jn(t) dt =<br />
<br />
µn t<br />
T<br />
k<br />
n sin 2 t<br />
sin 1<br />
2t 4 dt ≤ 2π 4 π<br />
µn t<br />
0<br />
k<br />
n sin 2 t<br />
=<br />
4 dt<br />
t<br />
2π 4 <br />
π n sin 2<br />
µn<br />
0<br />
t 4<br />
t4−k 4π4 1<br />
≤<br />
n 4mn3 <br />
n<br />
<br />
4−k nπ/2<br />
sin<br />
2 0<br />
4 ≤<br />
t<br />
dt<br />
t4−k n −k 2k−4π4 ∞<br />
sin<br />
m 0<br />
4 t<br />
dt<br />
t4−k <br />