pdf - Institut für Experimentelle Kernphysik

4.1. TEST DER NEUEN MF2-MODULE IM TESTSTAND FÜR KOSMISCHE MYONEN 45
N
N
15000
12500
10000
7500
5000
2500
10
1
ID
Entries
42105
320000
Mean
0.1188E-03
a1) b1)
RMS
8.738
75.62 / 76
Constant 0.1462E+05
Mean -0.8479E-04
Sigma 8.733
0
-80 -60 -40 -20 0 20 40 60 80
10 4
10 3
10 2
Rausch-Signal [ADC-Counts]
ID
Entries
42105
320000
10000
8000
6000
4000
2000
10 Mean
0.1188E-03
a2) b2)
4
RMS
8.738
75.62 / 76
Constant 0.1462E+05
Mean -0.8479E-04
Sigma 8.733
-80 -60 -40 -20 0 20 40 60 80
Rausch-Signal [ADC-Counts]
N
N
10
1
ID
Entries
Mean
RMS
42104
320000
-0.2313E-03
12.71
99.69 / 98
Constant 0.1005E+05
Mean 0.4054E-02
Sigma 12.70
0
-80 -60 -40 -20 0 20 40 60 80
10 3
10 2
Rausch-Signal [ADC-Counts]
ID
Entries
Mean
RMS
42104
320000
-0.2313E-03
12.71
99.69 / 98
Constant 0.1005E+05
Mean 0.4054E-02
Sigma 12.70
-80 -60 -40 -20 0 20 40 60 80
Rausch-Signal [ADC-Counts]
Abbildung 4.2: Rauschverteilung aller Streifen aus einer Kathodengruppe. a) MF2-11 b) MF-19 1)
linear 2) logarithmisch aufgetragen. Die durchgezogene Linie entspricht einer gaußförmigen Anpassung
fen in einem Ereignis einen Rauschcluster zu bekommen, ist also:
N
∞
PRausch = Nk(x)dx (4.2)
7σk k=1
In den oben gezeigten Verteilungen sieht man sofort, daß die Statistik bei weitem nicht ausreicht, um
im relevanten Bereich (> 7σ = 61 (MF2-11) = 89 (MF2-19)) noch Einträge zu haben. Deshalb muß
man die Rauschclusterbelastung aus der Theorie unter der Annahme einer Gaußverteilung berechnen:
PRausch =
∞
1
7σ σ √ 2π
≈ 1.3 · 10 −12
e− x2
2σ 2 dx
Somit erwartet man selbst in einer sehr großen Anzahl von Ereignissen, auch in einem Detektor mit
1000 Streifen, keine Rauschcluster.
(4.3)