Solubilisierung stark lipophiler Arzneistoffe in lipidhaltige ...

Kapitel II Grundlagen
Genauigkeit bietet und kein Fittingmodell voraussetzt. Allerdings muss bei der
Anwendung der Routine auf spezifische Einschränkungen geachtet werden, auf die
ausführlich bei Johnson und Brown [213,214] eingegangen wurde. Dadurch wird der
scheinbare Diffusionskoeffizient D app errechnet und es wird dementsprechend möglich,
den hydrodynamischen Radius R h über Stokes-Einstein-Beziehung für das Modell der
„Harten Kugel“ (D app= D o) unter Verwendung der Bolzmann-Konstante k B, der absoluten
Temperatur T und der Viskosität η des Mediums zu berechnen.
R
h
kT B =
6πηD
Gl. II.9-11
0
Handelt es sich hier jedoch um Teilchen anderer Formen (z.B. Ellipsoide, Stäbchen)
oder um keine wechselwirkungsfreien Teilchen, erfordert dies eine andere
mathematische Behandlung für die Errechnung der Teilchendimensionen über
modifizierte Stokes-Einstein-Beziehung (Gl. II.9-12), auf die hier aber nicht eingegangen
wird.
kT
D D A B
f (c)
B
2
app = = 0(1+
´c+ ´c + … )
Gl. II.9-12
Dabei ist f(c) der verallgemeinerte Reibungskoeffizient, der Informationen über
Teilchendimensionen beinhaltet, und die Koeffizienten A´ und B´ hängen von den
hydrodynamischen und statischen Wechselwirkungen der Teilchen untereinander ab.
Eine ausführliche Ausführung der DLS-Theorie findet man bei Pecora (1985) [215],
Berne (1990) [216] und Maier (1996) [217]. Ausführungen mit Anwendung auf Systeme
pharmazeutisches Interesses findet man beispielsweise bei Janich (Gallensalzmizellen,
1998) [211] und Shukla (Mikroemulsionen, 2003) [218], die u.a. als Grundlagen dieses
Abschnitts dienen.
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