Photoelektron-Photoion-Koinzidenz- spektroskopie mit ...

3.2. Verknupfung von Elektronen- und Ionenspektroskopie 93
den di erentiellen Wirkungsquerschnitt der Photoelektronenspektroskopie (3.16) nach den Ladungsendzustanden
der zugehorigen Photoionen zu unterteilen. Die De nition des partiellen,
di erentiellen Wirkungsquerschnitts lautet:
Dabei ist
d (h ; ;n+)
d
p(h ; ;n+) :=
:= X
P!n+
= p(h ; ;n+)
P
P
P!n+
P
P(h ) SP(h ; ) (3.19)
d (h ; )
: (3.20)
d
P(h ) SP(h ; )
P(h ) SP(h ; )
(3.21)
{ bitte das " p\ nicht mit dem Index " P\ fur Proze verwechseln { die Wahrscheinlichkeit
dafur, da ein Elektron der Energie bei der eingestellten Photonenenergie h mit einem im
Endzustand n-fach geladenen Photoion korreliert ist.
Fur die durch (3.19) de nierten Unterspektren wird die Bezeichnung " Ionen(end-)ladungsaufgeloste
Elektronenspektren\ mit der Abkurzung " FIRE-Spektren\ (final ion-charge resolved
electron spectra) eingefuhrt. Wegen der Normierung der Wahrscheinlichkeiten gema
X
n+
p(h ; ;n+) = 1 (3.22)
(vgl. (2.11)) ergibt die Summe der FIRE-Spektren (3.20) wieder das ursprungliche Spektrum
bzw. den di erentiellen Wirkungsquerschnitt
d (h ; )
d
= X
Beispiele fur FIRE-Spektren nden sich in Kapitel 4.
n+
d (h ; ;n+)
: (3.23)
d
Wie sich mit (3.15) { (3.17) und (3.19) { (3.23) zeigen la t, ist ein FIRE-Spektrum zur Ladung
n+, das den gesamten Elektronenenergiebereich erfa t, mit dem zugehorigen, partiellen
Wirkungsquerschnitt der Photoionenspektroskopie verknupft uber die Beziehung:
(h ; n+) = 1
n
= 1
n
Z
d (h ; )
p(h ; ;n+) d
d
Z
d (h ; ;n+)
d :
d
(3.24)
(3.25)
Der Normierungsfaktor 1=n hat seine anschauliche Bedeutung darin, da ein n-fach geladenes
Photoion jeweils mit n Elektronen korreliert ist.