Photoelektron-Photoion-Koinzidenz- spektroskopie mit ...

1.3. Me verfahren 35
Die Me gro en des Koinzidenzexperiments sind die Anzahlen NWK(n+) wahrer Koinzidenzen
fur die unterschiedlich geladenen Photoionen. Mit diesen Me gro en eng verknupft sind
Wahrscheinlichkeiten p(h M;EA;n+) dafur, da bei der Analysatorenergie EA das zu einem
emittierten Elektron gehorige Ion im Endzustand n-fach geladen ist. Diese Wahrscheinlichkeiten
ergeben sich bei Berucksichtigung von Transmission und Nachweiswahrscheinlichkeiten
unmittelbar aus dem Spektrum wahrer Koinzidenzen.
In Kapitel 2 wird die Statistik der wahren und zufalligen Koinzidenzen diskutiert und das
Auswerteverfahren angegeben. Die physikalische Bedeutung der Wahrscheinlichkeiten wird in
Abschnitt 3.2 beschrieben.
1.3.4 Me elektronik
Zur Detektion der Photofragmente werden sowohl im CMA als auch im TOF zweistu ge MCPs
(multichannel plates) der Firma Comstock eingesetzt. Die Beschaltung des CMA-Detektors ist
in Abbildung 1.17 gezeigt.
äußerer
Zylinder
U A
100 k
+
-
e -
U Prg
+ -
U Netz
- +
U vor
Netz MCPs Kollektor
2 M
2 M
2 M
2 M
- +
HV
2 M
200 k
100 k
180 p
CMA-
Signal
Abbildung 1.17: Beschaltung des CMA-Detektors. Eine Hochspannung (HV) von +3 kV fallt
gleichma ig uber den MCPs ab; der Kollektor liegt an positiver HV. Naheres siehe Text.
Ein auftre endes Elektron lost an den MCPs eine lokale Elektronenlawine aus, die als negativer
Spannungspuls uber Widerstand und Kondensator ausgekoppelt wird. Um eine hohe
Nachweiswahrscheinlichkeit (EA) zu erzielen, wird am vorderen MCP eine positive Vorspannung
Uvor angelegt, zu der die negative Analysatorspannung UA addiert wird. Wahrend einer
EDC-Messung bleibt so die kinetische Auftre energie der Elektronen ( 200 eV) und damit
(EA) konstant. Das Netz vor dem Detektor dient der Unterdruckung thermischer Elektronen
aus dem Ofen uber eine kleine negative Gegenspannung UNetz ,5V. Am TOF ist die Beschaltung
des Detektors analog, nur da zum Ionennachweis der Kollektor an Masse und die