Photoelektron-Photoion-Koinzidenz- spektroskopie mit ...

1.2. Komponenten des Aufbaus 23
Bei den Messungen der integralen Transmission mu beachtet werden, da die raumliche
Transmission des CMA stark mit dem Ort variiert, so da der Quellort nicht verandert werden
darf. Da die Abhangigkeit der Transmission vom Quellort experimentell nicht zuganglich ist,
wurde hier wieder eine Simulation mit Hilfe des bereits beschriebenen Trajektorienverfahrens
durchgefuhrt. Das Ergebnis ist in Abbildung 1.11 zu sehen:
Transmission [%]
2.5
2.0
1.5
1.0
0.5
15
10
5
0
r [mm]
CMA - Eintrittsspalt
5
10
15 0
4
8
16
12
z [mm]
0
15 10 5 0 5 10 15
r [mm]
Abbildung 1.11: Durch Simulation bestimmte Transmission des CMA als Funktion des Ortes
(Schnitt in der (r,z)-Ebene). Gezeigt ist der Ortsbereich des Reaktionsraumes vor der Eintrittsblende
des CMA, wobei die (r=0)-Achse mit der Spektrometerachse zusammenfallt. Die Eintrittsblende
des CMA liegt bei z =0 mm. Mit dem in Abbildung 1.8 gezeigten Potential wurden
auf einem 0.1 mm 0.25 mm-Punktraster in der (r,z)-Ebene Startverteilungen von Elektronen
mit fester kinetischer Energie = EA und isotrop verteiltem Startwinkel vorgegeben und die
Anzahl der auf den Detektor auftre enden Elektronen bestimmt (Es wurden ca. 10 7 Trajektorien
berechnet). Beide Bildteile zeigen hier dasselbe Ergebnis in unterschiedlicher Darstellung.
Die Simulation wurde dabei fur einen 360 -CMA ausgefuhrt, das Elektronen uber den vollen
Azimut transmittiert. Etwa 9 mm vor dem Eintritt des CMA ergibt sich durch Uberlagerung der
Intensitaten zweier Halbebenen mit Azimut und + 180 ein Maximum der Transmission.
Integration uber den Azimut liefert fur die Raumwinkelakzeptanz im Maximum einen Absolutwert
von 2.2 %. Fur den 180 -CMA ist nur einer der beiden aquivalenten " Strange\ moglich,
so da die Raumwinkelakzeptanz am Ort des obigen Maximums 1.1 % betragt. Wie zu erwarten,
ist dieser Wert etwas kleiner als der aus dem maximalen, geometrischen Eintrittswinkel
berechnete Wert von 1.22 % (siehe S. 20), da der Austrittsspalt zusatzlich ins Spiel kommt.
Im vorliegenden Fall liegt der Fokus im Austrittsspalt, so da dort nur etwa 10 % der Intensitat
abgeschnitten werden.
Da im realen Experiment immer mit einem ausgedehnten Quellvolumen gearbeitet wird, fallt
die mittlere raumliche Transmission bzw. Raumwinkelakzeptanz in jedem Fall kleiner aus als
die maximale. Ein optimal justierter Quell eck in der (r,z)-Ebene mit einer Fleckgro e von
2 2 mm besitzt hier beispielsweise nur noch 70 % des Maximalwertes, d. h. G 0:7 1:1%=
0:77 %.
16
12
8
4
z [mm]